Motsatte magnetiske poler tiltrekker seg og lignende. Motsatte magnetiske poler tiltrekker seg, som magnetiske poler frastøter

Det er to magneter forskjellige typer. Noen er såkalte permanente magneter, laget av "hardmagnetiske" materialer. Deres magnetiske egenskaper er ikke relatert til bruk av eksterne kilder eller strømmer. En annen type inkluderer de såkalte elektromagnetene med en kjerne laget av "mykt magnetisk" jern. Magnetfeltene de skaper skyldes hovedsakelig at ledningen til viklingen som omgir kjernen passerer elektrisk strøm.

Magnetiske poler og magnetfelt.

De magnetiske egenskapene til en stangmagnet er mest merkbare nær endene. Hvis en slik magnet henges ved midtdelen slik at den kan rotere fritt i et horisontalplan, vil den ta en posisjon omtrent tilsvarende retningen fra nord til sør. Enden av stangen som peker mot nord kalles nordpolen, og den motsatte enden kalles sørpolen. Motstående poler av to magneter tiltrekker hverandre, og som poler frastøter hverandre.

Hvis en stang av umagnetisert jern bringes nær en av polene til en magnet, vil sistnevnte bli midlertidig magnetisert. I dette tilfellet vil polen til den magnetiserte stangen nærmest polen til magneten være motsatt i navnet, og den fjerneste vil ha samme navn. Tiltrekningen mellom polen til magneten og den motsatte polen indusert av den i stangen forklarer virkningen av magneten. Noen materialer (som stål) blir selv svake permanente magneter etter å ha vært i nærheten av en permanent magnet eller elektromagnet. En stålstang kan magnetiseres ved ganske enkelt å føre enden av en permanent stangmagnet langs enden.

Så en magnet tiltrekker seg andre magneter og gjenstander fra magnetiske materialer uten å være i kontakt med dem. Denne handlingen på avstand forklares av eksistensen i rommet rundt magneten magnetisk felt. En ide om intensiteten og retningen til dette magnetfeltet kan fås ved å helle jernspåner på et ark med papp eller glass plassert på en magnet. Sagflisen vil stille seg i kjeder i retning feltet, og tettheten til sagflislinjene vil tilsvare intensiteten til dette feltet. (De er tykkest i endene av magneten, der intensiteten til magnetfeltet er størst.)

M. Faraday (1791–1867) introduserte konseptet med lukkede induksjonslinjer for magneter. Induksjonslinjene strekker seg inn i det omkringliggende rommet fra magneten ved nordpolen, går inn i magneten ved sørpolen og passerer inn i magnetmaterialet fra sørpolen tilbake til nord, og danner en lukket sløyfe. Fullt nummer Induksjonslinjene som kommer ut av en magnet kalles magnetisk fluks. Tetthet magnetisk fluks eller magnetisk induksjon ( I), er lik antall induksjonslinjer som går langs normalen gjennom et elementært område med enhetsstørrelse.

Magnetisk induksjon bestemmer kraften som et magnetfelt virker på en strømførende leder som befinner seg i den. Hvis lederen som strømmen går gjennom jeg, er plassert vinkelrett på induksjonslinjene, så ifølge Amperes lov kraften F, som virker på lederen, er vinkelrett på både feltet og lederen og er proporsjonal med den magnetiske induksjonen, strømstyrken og lengden til lederen. Altså for magnetisk induksjon B du kan skrive et uttrykk

Hvor F- kraft i newton, jeg– strøm i ampere, l– lengde i meter. Måleenheten for magnetisk induksjon er tesla (T).

Galvanometer.

Et galvanometer er et følsomt instrument for å måle svake strømmer. Et galvanometer bruker dreiemomentet som produseres av samspillet mellom en hesteskoformet permanentmagnet med en liten strømførende spole (en svak elektromagnet) suspendert i gapet mellom magnetens poler. Dreiemomentet, og derfor avbøyningen av spolen, er proporsjonal med strømmen og den totale magnetiske induksjonen i luftgapet, slik at skalaen til enheten er nesten lineær for små avbøyninger av spolen.

Magnetiseringskraft og magnetfeltstyrke.

Deretter bør vi introdusere en annen mengde som karakteriserer den magnetiske effekten av elektrisk strøm. Anta at strømmen går gjennom ledningen til en lang spole, inne i hvilken det er et magnetiserbart materiale. Magnetiseringskraften er produktet av den elektriske strømmen i spolen og antall omdreininger (denne kraften måles i ampere, siden antall omdreininger er en dimensjonsløs mengde). Magnetisk feltstyrke N lik magnetiseringskraften per lengdeenhet av spolen. Altså verdien N målt i ampere per meter; den bestemmer magnetiseringen som oppnås av materialet inne i spolen.

I en vakuum magnetisk induksjon B proporsjonal med magnetfeltstyrken N:

Hvor m 0 – såkalt magnetisk konstant med en universell verdi på 4 s H 10 –7 H/m. I mange materialer verdien B omtrent proporsjonal N. Imidlertid, i ferromagnetiske materialer forholdet mellom B Og N noe mer komplisert (som vil bli diskutert nedenfor).

I fig. 1 viser en enkel elektromagnet konstruert for å gripe last. Energikilden er et DC-batteri. Figuren viser også feltlinjene til elektromagneten, som kan oppdages ved den vanlige metoden med jernspon.

Store elektromagneter med jernkjerner og veldig et stort antall ampere-svingninger som opererer i kontinuerlig modus har en stor magnetiseringskraft. De skaper en magnetisk induksjon på opptil 6 Tesla i gapet mellom polene; denne induksjonen begrenses kun av mekanisk stress, oppvarming av spolene og magnetisk metning av kjernen. En rekke gigantiske vannkjølte elektromagneter (uten kjerne), samt installasjoner for å skape pulserende magnetiske felt, ble designet av P.L Kapitsa (1894–1984) i Cambridge og ved Institute of Physical Problems ved USSR Academy of Sciences og. F. Bitter (1902–1967) i Massachusetts Institutt for teknologi. Med slike magneter var det mulig å oppnå induksjon på opptil 50 Tesla. En relativt liten elektromagnet som produserer felt på opptil 6,2 Tesla, forbruker 15 kW elektrisk kraft og kjøles av flytende hydrogen, ble utviklet ved Losalamos National Laboratory. Lignende felt oppnås ved kryogene temperaturer.

Magnetisk permeabilitet og dens rolle i magnetisme.

Magnetisk permeabilitet m er en størrelse som karakteriserer de magnetiske egenskapene til et materiale. Ferromagnetiske metaller Fe, Ni, Co og deres legeringer har svært høye maksimale permeabiliteter - fra 5000 (for Fe) til 800 000 (for supermalloy). I slike materialer ved relativt lave feltstyrker H store induksjoner forekommer B, men forholdet mellom disse mengdene er generelt sett ikke-lineært på grunn av fenomenene metning og hysterese, som diskuteres nedenfor. Ferromagnetiske materialer tiltrekkes sterkt av magneter. De mister sine magnetiske egenskaper ved temperaturer over Curie-punktet (770°C for Fe, 358°C for Ni, 1120°C for Co) og oppfører seg som paramagneter, for hvilke induksjon B opp til svært høye spenningsverdier H er proporsjonal med det - akkurat det samme som det er i et vakuum. Mange grunnstoffer og forbindelser er paramagnetiske ved alle temperaturer. Paramagnetiske stoffer kjennetegnes ved at de blir magnetisert i et eksternt magnetfelt; hvis dette feltet er slått av, går de paramagnetiske stoffene tilbake til en ikke-magnetisert tilstand. Magnetisering i ferromagneter opprettholdes selv etter at det eksterne feltet er slått av.

I fig. Figur 2 viser en typisk hysteresesløyfe for en magnetisk solid (med store tap) ferromagnetisk materiale. Det karakteriserer den tvetydige avhengigheten av magnetiseringen til et magnetisk ordnet materiale på styrken til magnetiseringsfeltet. Med økende magnetfeltstyrke fra startpunktet (null) ( 1 ) magnetisering skjer langs den stiplede linjen 1 –2 , og verdien m endres betydelig når magnetiseringen av prøven øker. På punktet 2 metning oppnås, dvs. med en ytterligere økning i spenningen øker ikke lenger magnetiseringen. Hvis vi nå gradvis reduserer verdien H til null, deretter kurven B(H) følger ikke lenger samme vei, men går gjennom punktet 3 , og avslører så å si et "minne" av materiale om " tidligere historie", derav navnet "hysterese". Det er åpenbart at i dette tilfellet beholdes noe gjenværende magnetisering (segment 1 –3 ). Etter å ha endret retningen på magnetiseringsfeltet til motsatt retning, vil kurven I (N) passerer poenget 4 , og segmentet ( 1 )–(4 ) tilsvarer tvangskraften som hindrer avmagnetisering. Ytterligere økning i verdier (- H) bringer hysteresekurven til tredje kvadrant - seksjonen 4 –5 . Den påfølgende verdinedgangen (- H) til null og deretter økende positive verdier H vil føre til lukking av hysteresesløyfen gjennom punktene 6 , 7 Og 2 .

Harde magnetiske materialer er preget av en bred hysteresesløyfe, som dekker et betydelig område på diagrammet og tilsvarer derfor store verdier av remanent magnetisering (magnetisk induksjon) og tvangskraft. En smal hystereseløkke (fig. 3) er karakteristisk for myke magnetiske materialer, som bløtt stål og spesiallegeringer med høy magnetisk permeabilitet. Slike legeringer ble laget med det formål å redusere energitap forårsaket av hysterese. De fleste av disse spesiallegeringene, som ferritter, har høy elektrisk motstand, noe som reduserer ikke bare magnetiske tap, men også elektriske tap forårsaket av virvelstrømmer.

Magnetiske materialer med høy permeabilitet produseres ved gløding, utført ved å holde ved en temperatur på ca. 1000 ° C, etterfulgt av herding (gradvis avkjøling) til romtemperatur. I dette tilfellet er foreløpig mekanisk og termisk behandling, samt fravær av urenheter i prøven, svært viktig. For transformatorkjerner på begynnelsen av 1900-tallet. silisium stål ble utviklet, verdien m som økte med økende silisiuminnhold. Mellom 1915 og 1920 dukket permalloys (legeringer av Ni og Fe) opp med en karakteristisk smal og nesten rektangulær hystereseløkke. Særlig høye verdier magnetisk permeabilitet m til små verdier H legeringene er forskjellige i hypernisk (50 % Ni, 50 % Fe) og mu-metall (75 % Ni, 18 % Fe, 5 % Cu, 2 % Cr), mens i perminvar (45 % Ni, 30 % Fe, 25 % Co ) verdi m praktisk talt konstant over et bredt spekter av endringer i feltstyrke. Blant moderne magnetiske materialer bør nevnes supermalloy, en legering med høyest magnetisk permeabilitet (den inneholder 79 % Ni, 15 % Fe og 5 % Mo).

Teorier om magnetisme.

For første gang oppsto gjetningen om at magnetiske fenomener til slutt reduseres til elektriske fenomener fra Ampere i 1825, da han uttrykte ideen om lukkede interne mikrostrømmer som sirkulerer i hvert atom i en magnet. Men uten noen eksperimentell bekreftelse på tilstedeværelsen av slike strømmer i materien (elektronet ble oppdaget av J. Thomson først i 1897, og beskrivelsen av strukturen til atomet ble gitt av Rutherford og Bohr i 1913), "bleknet denne teorien" ." I 1852 foreslo W. Weber at hvert atom magnetisk stoff er en liten magnet, eller magnetisk dipol, slik at fullstendig magnetisering av et stoff oppnås når alle de individuelle atommagnetene er justert i i en bestemt rekkefølge(fig. 4, b). Weber mente at molekylær eller atomær "friksjon" hjelper disse elementære magnetene å opprettholde sin rekkefølge til tross for den forstyrrende påvirkningen fra termiske vibrasjoner. Hans teori var i stand til å forklare magnetiseringen av legemer ved kontakt med en magnet, så vel som deres avmagnetisering ved støt eller oppvarming; til slutt ble "gjengivelsen" av magneter når man kuttet en magnetisert nål eller magnetisk stang i stykker også forklart. Og likevel forklarte ikke denne teorien verken opprinnelsen til selve de elementære magnetene, eller fenomenene metning og hysterese. Webers teori ble forbedret i 1890 av J. Ewing, som erstattet sin hypotese om atomfriksjon med ideen om interatomiske begrensende krefter som bidrar til å opprettholde rekkefølgen av de elementære dipolene som utgjør en permanent magnet.

Tilnærmingen til problemet, en gang foreslått av Ampere, fikk et nytt liv i 1905, da P. Langevin forklarte oppførselen til paramagnetiske materialer ved å tilskrive hvert atom en intern ukompensert elektronstrøm. Ifølge Langevin er det disse strømmene som danner bittesmå magneter som er tilfeldig orientert når det ikke er et ytre felt, men får en ryddig orientering når det påføres. I dette tilfellet tilsvarer tilnærmingen til fullstendig rekkefølge metning av magnetisering. I tillegg introduserte Langevin konseptet med et magnetisk moment, som for en individuell atommagnet er lik produktet av den "magnetiske ladningen" til en pol og avstanden mellom polene. Dermed skyldes den svake magnetismen til paramagnetiske materialer det totale magnetiske momentet som skapes av ukompenserte elektronstrømmer.

I 1907 introduserte P. Weiss begrepet «domene», som ble et viktig bidrag til moderne teori magnetisme. Weiss forestilte seg domener som små "kolonier" av atomer, der de magnetiske momentene til alle atomer av en eller annen grunn blir tvunget til å opprettholde samme orientering, slik at hvert domene magnetiseres til metning. Et individuelt domene kan ha lineære dimensjoner i størrelsesorden 0,01 mm og følgelig et volum i størrelsesorden 10–6 mm 3. Domenene er atskilt med såkalte Bloch-vegger, hvis tykkelse ikke overstiger 1000 atomstørrelser. "Veggen" og to motsatt orienterte domener er vist skjematisk i fig. 5. Slike vegger representerer "overgangslag" der retningen for domenemagnetisering endres.

I det generelle tilfellet kan tre seksjoner skilles på den innledende magnetiseringskurven (fig. 6). I den innledende seksjonen beveger veggen seg, under påvirkning av et eksternt felt, gjennom stoffets tykkelse til den møter en defekt krystallgitter, som stopper henne. Ved å øke feltstyrken kan du tvinge veggen til å bevege seg videre, gjennom midtseksjonen mellom de stiplede linjene. Hvis feltstyrken etter dette igjen reduseres til null, vil veggene ikke lenger gå tilbake til sin opprinnelige posisjon, så prøven vil forbli delvis magnetisert. Dette forklarer hysteresen til magneten. Ved den siste delen av kurven ender prosessen med metningen av magnetiseringen av prøven på grunn av rekkefølgen av magnetiseringen inne i de siste uordnede domenene. Denne prosessen er nesten fullstendig reversibel. Magnetisk hardhet vises av de materialene som har atomgitter inneholder mange defekter som hindrer bevegelsen av vegger mellom domene. Dette kan oppnås mekanisk og varmebehandling ved å komprimere og deretter sintre det pulveriserte materialet. I alnico-legeringer og deres analoger oppnås det samme resultatet ved å smelte sammen metaller til en kompleks struktur.

I tillegg til paramagnetiske og ferromagnetiske materialer finnes det materialer med såkalte antiferromagnetiske og ferrimagnetiske egenskaper. Forskjellen mellom disse typer magnetisme er forklart i fig. 7. Basert på begrepet domener kan paramagnetisme betraktes som et fenomen forårsaket av tilstedeværelsen i materialet av små grupper av magnetiske dipoler, der individuelle dipoler samhandler svært svakt med hverandre (eller ikke samhandler i det hele tatt) og derfor , i fravær av et eksternt felt, ta bare tilfeldige orienteringer (fig. 7, EN). I ferromagnetiske materialer er det innenfor hvert domene en sterk interaksjon mellom individuelle dipoler, noe som fører til deres ordnede parallelle justering (fig. 7, b). I antiferromagnetiske materialer, tvert imot, fører interaksjonen mellom individuelle dipoler til deres antiparallelle ordnede justering, slik at det totale magnetiske momentet til hvert domene er null (fig. 7, V). Til slutt, i ferrimagnetiske materialer (for eksempel ferritter) er det både parallell og antiparallell rekkefølge (fig. 7, G), noe som resulterer i svak magnetisme.

Det er to overbevisende eksperimentelle bekreftelser på eksistensen av domener. Den første av dem er den såkalte Barkhausen-effekten, den andre er metoden for pulverfigurer. I 1919 fastslo G. Barkhausen at når et eksternt felt påføres en prøve av ferromagnetisk materiale, endres magnetiseringen i små diskrete deler. Fra domeneteoriens synspunkt er dette ikke noe mer enn en brå fremskritt av interdomeneveggen, som på sin vei møter individuelle defekter som forsinker den. Denne effekten oppdages vanligvis ved hjelp av en spole der en ferromagnetisk stang eller ledning er plassert. Hvis du vekselvis tar med en sterk magnet mot og bort fra prøven, vil prøven bli magnetisert og remagnetisert. Brå endringer i magnetiseringen av prøven endrer den magnetiske fluksen gjennom spolen, og en induksjonsstrøm eksiteres i den. Spenningen som genereres i spolen forsterkes og mates til inngangen til et par akustiske hodetelefoner. Klikk som høres gjennom hodetelefoner indikerer en brå endring i magnetiseringen.

For å identifisere domenestrukturen til en magnet ved bruk av pulverfigurmetoden, påføres en dråpe av en kolloidal suspensjon av ferromagnetisk pulver (vanligvis Fe 3 O 4) på ​​en godt polert overflate av et magnetisert materiale. Pulverpartikler legger seg hovedsakelig på steder med maksimal inhomogenitet av magnetfeltet - ved grensene til domener. Denne strukturen kan studeres under et mikroskop. En metode basert på passasje av polarisert lys gjennom et transparent ferromagnetisk materiale er også foreslått.

Weiss opprinnelige teori om magnetisme i dens hovedtrekk har beholdt sin betydning frem til i dag, etter å ha mottatt en oppdatert tolkning basert på ideen om ukompenserte elektronspinn som en faktor som bestemmer atommagnetisme. Hypotesen om eksistensen av et elektrons eget momentum ble fremsatt i 1926 av S. Goudsmit og J. Uhlenbeck, og i dag er det elektroner som spinnbærere som regnes som «elementære magneter».

For å forklare dette konseptet, betrakt (fig. 8) et fritt atom av jern, et typisk ferromagnetisk materiale. Dens to skjell ( K Og L), de som er nærmest kjernen er fylt med elektroner, hvor den første inneholder to og den andre inneholder åtte elektroner. I K-skall, spinnet til ett av elektronene er positivt, og det andre er negativt. I L-skall (mer presist, i sine to underskall), fire av de åtte elektronene har positive spinn, og de fire andre har negative spinn. I begge tilfeller blir elektronspinnene innenfor ett skall fullstendig kompensert, slik at det totale magnetiske momentet er null. I M-skall, situasjonen er annerledes, siden av de seks elektronene som ligger i det tredje underskallet, har fem elektroner spinn rettet i én retning, og bare det sjette i den andre. Som et resultat gjenstår fire ukompenserte spinn, som bestemmer de magnetiske egenskapene til jernatomet. (I det ytre N-skallet har kun to valenselektroner, som ikke bidrar til magnetismen til jernatomet.) Magnetismen til andre ferromagneter, som nikkel og kobolt, forklares på lignende måte. Siden naboatomer i en jernprøve samhandler sterkt med hverandre, og elektronene deres er delvis kollektiviserte, bør denne forklaringen kun betraktes som et visuelt, men veldig forenklet diagram av den virkelige situasjonen.

Teorien om atommagnetisme, basert på å ta hensyn til elektronspinnet, støttes av to interessante gyromagnetiske eksperimenter, hvorav det ene ble utført av A. Einstein og W. de Haas, og det andre av S. Barnett. I det første av disse eksperimentene ble en sylinder av ferromagnetisk materiale suspendert som vist i fig. 9. Hvis strøm føres gjennom viklingstråden, roterer sylinderen rundt sin akse. Når retningen til strømmen (og dermed magnetfeltet) endres, snur den i motsatt retning. I begge tilfeller skyldes rotasjonen av sylinderen rekkefølgen av elektronspinnene. I Barnetts eksperiment, tvert imot, blir en suspendert sylinder, skarpt brakt inn i en rotasjonstilstand, magnetisert i fravær av et magnetfelt. Denne effekten forklares av det faktum at når magneten roterer, skapes et gyroskopisk moment, som har en tendens til å rotere spinnmomentene i retning av sin egen rotasjonsakse.

For en mer fullstendig forklaring av naturen og opprinnelsen til kortdistansekrefter som beordrer tilstøtende atommagneter og motvirker den forstyrrende påvirkningen av termisk bevegelse, bør man vende seg til kvantemekanikk. En kvantemekanisk forklaring på naturen til disse kreftene ble foreslått i 1928 av W. Heisenberg, som postulerte eksistensen av utvekslingsinteraksjoner mellom naboatomer. Senere viste G. Bethe og J. Slater at utvekslingskreftene øker betydelig med avtagende avstand mellom atomer, men når de når en viss minimum interatomisk avstand faller de til null.

MAGNETISKE EGENSKAPER TIL SUBSTANS

En av de første omfattende og systematiske studiene av materiens magnetiske egenskaper ble utført av P. Curie. Han fastslo at, i henhold til deres magnetiske egenskaper, kan alle stoffer deles inn i tre klasser. Den første inkluderer stoffer med uttalte magnetiske egenskaper, lik egenskapene til jern. Slike stoffer kalles ferromagnetiske; magnetfeltet deres er merkbart på betydelige avstander ( cm. høyere). Den andre klassen inkluderer stoffer som kalles paramagnetiske; Deres magnetiske egenskaper er generelt lik de til ferromagnetiske materialer, men mye svakere. For eksempel kan tiltrekningskraften til polene til en kraftig elektromagnet rive en jernhammer ut av hendene dine, og for å oppdage tiltrekningen av et paramagnetisk stoff til den samme magneten trenger du vanligvis svært følsomme analytiske balanser. Den siste, tredje klassen inkluderer de såkalte diamagnetiske stoffene. De frastøtes av en elektromagnet, dvs. kraften som virker på diamagnetiske materialer er rettet motsatt av den som virker på ferro- og paramagnetiske materialer.

Måling av magnetiske egenskaper.

Når man studerer magnetiske egenskaper er to typer målinger viktigst. Den første av dem er å måle kraften som virker på en prøve nær en magnet; Slik bestemmes magnetiseringen av prøven. Den andre inkluderer målinger av "resonante" frekvenser assosiert med magnetisering av materie. Atomer er bittesmå "gyroer" og i en magnetisk feltpresess (som en vanlig topp under påvirkning av dreiemomentet skapt av tyngdekraften) med en frekvens som kan måles. I tillegg virker en kraft på friladede partikler som beveger seg i rette vinkler på de magnetiske induksjonslinjene, akkurat som elektronstrømmen i en leder. Det får partikkelen til å bevege seg i en sirkulær bane, hvis radius er gitt av

R = mv/eB,

Hvor m- partikkelmasse, v- hastigheten, e er dens belastning, og B– magnetisk feltinduksjon. Hyppigheten av en slik sirkulær bevegelse er

Hvor f målt i hertz, e– i anheng, m– i kilogram, B- i Tesla. Denne frekvensen karakteriserer bevegelsen av ladede partikler i et stoff som befinner seg i et magnetfelt. Begge typer bevegelse (presesjon og bevegelse langs sirkulære baner) kan eksiteres ved å veksle felt med resonansfrekvenser lik de "naturlige" frekvensene som er karakteristiske for et gitt materiale. I det første tilfellet kalles resonansen magnetisk, og i det andre - syklotron (på grunn av dens likhet med den sykliske bevegelsen til en subatomær partikkel i en syklotron).

Når vi snakker om de magnetiske egenskapene til atomer, er det nødvendig å være spesielt oppmerksom på deres vinkelmomentum. Magnetfeltet virker på den roterende atomdipolen, og har en tendens til å rotere den og plassere den parallelt med feltet. I stedet begynner atomet å presessere rundt feltets retning (fig. 10) med en frekvens avhengig av dipolmomentet og styrken til det påførte feltet.

Atompresesjon er ikke direkte observerbar fordi alle atomer i en prøve presesserer i en annen fase. Hvis vi bruker et lite vekselfelt rettet vinkelrett på det konstante ordensfeltet, etableres et visst faseforhold mellom de forutgående atomene og deres totale magnetiske moment begynner å presessere med en frekvens som er lik presesjonsfrekvensen til individuelle magnetiske momenter. Vinkelhastigheten til presesjonen er viktig. Som regel er denne verdien i størrelsesorden 10 10 Hz/T for magnetisering assosiert med elektroner, og i størrelsesorden 10 7 Hz/T for magnetisering assosiert med positive ladninger i atomkjernene.

Et skjematisk diagram av et oppsett for å observere kjernemagnetisk resonans (NMR) er vist i fig. 11. Stoffet som studeres føres inn i et jevnt konstant felt mellom polene. Hvis et radiofrekvensfelt deretter eksiteres ved hjelp av en liten spole som omgir reagensrøret, kan en resonans oppnås ved en spesifikk frekvens lik presesjonsfrekvensen til alle kjernefysiske "gyroer" i prøven. Målingene ligner på å stille inn en radiomottaker til frekvensen til en bestemt stasjon.

Magnetiske resonansmetoder gjør det mulig å studere ikke bare de magnetiske egenskapene til spesifikke atomer og kjerner, men også egenskapene til miljøet. Faktum er at magnetiske felt i faste stoffer og molekyler er inhomogene, siden de er forvrengt av atomladninger, og detaljene i den eksperimentelle resonanskurven bestemmes av det lokale feltet i regionen der den foregående kjernen er lokalisert. Dette gjør det mulig å studere de strukturelle egenskapene til en bestemt prøve ved å bruke resonansmetoder.

Beregning av magnetiske egenskaper.

Den magnetiske induksjonen av jordens felt er 0,5 x 10 –4 T, mens feltet mellom polene til en sterk elektromagnet er omtrent 2 T eller mer.

Magnetfeltet skapt av enhver konfigurasjon av strømmer kan beregnes ved å bruke Biot-Savart-Laplace-formelen for magnetfeltinduksjon, skapt av elementet nåværende Beregning av feltet skapt av konturer forskjellige former og sylindriske spoler, i mange tilfeller svært komplekse. Nedenfor er formler for en rekke enkle tilfeller. Magnetisk induksjon (i tesla) av feltet skapt av en lang rett ledning som fører strøm jeg

Feltet til en magnetisert jernstang ligner det ytre feltet til en lang solenoid, med antall ampere-omdreininger per lengdeenhet som tilsvarer strømmen i atomene på overflaten av den magnetiserte stangen, siden strømmene inne i stangen kansellerer hverandre (fig. 12). Med navnet Ampere kalles en slik overflatestrøm Ampere. Magnetisk feltstyrke H a, skapt av Ampere-strømmen, er lik det magnetiske momentet per volumenhet av stangen M.

Hvis en jernstang settes inn i solenoiden, i tillegg til det faktum at solenoidstrømmen skaper et magnetfelt H, rekkefølgen av atomære dipoler i det magnetiserte stavmaterialet skaper magnetisering M. I dette tilfellet bestemmes den totale magnetiske fluksen av summen av reelle strømmer og amperestrømmer, slik at B = m 0(H + H a), eller B = m 0(H+M). Holdning M/H ringte magnetisk følsomhet og er utpekt Gresk bokstav c; c– en dimensjonsløs mengde som karakteriserer evnen til et materiale til å magnetiseres i et magnetfelt.

Størrelse B/H, som karakteriserer de magnetiske egenskapene til et materiale, kalles magnetisk permeabilitet og betegnes med m a, og m a = m 0m, Hvor m a- absolutt, og m- relativ permeabilitet,

I ferromagnetiske stoffer mengden c kan ha veldig store verdier– opptil 10 4 е 10 6 . Størrelse c Paramagnetiske materialer har litt mer enn null, og diamagnetiske materialer har litt mindre. Bare i et vakuum og veldig svake felt mengder c Og m er konstante og uavhengige av det ytre feltet. Induksjonsavhengighet B fra H er vanligvis ikke-lineær, og dens grafer, den såkalte. magnetiseringskurver, for forskjellige materialer og selv med forskjellige temperaturer kan variere betydelig (eksempler på slike kurver er vist i fig. 2 og 3).

De magnetiske egenskapene til materie er svært komplekse, og deres dype forståelse krever en nøye analyse av atomenes struktur, deres interaksjoner i molekyler, deres kollisjoner i gasser og deres gjensidige påvirkning i faste stoffer og væsker; De magnetiske egenskapene til væsker er fortsatt de minst studerte.

Hjemme, på jobb, i egen bil eller på offentlig transport er vi omgitt av ulike typer magneter. De driver motorer, sensorer, mikrofoner og mange andre vanlige ting. I hvert område brukes dessuten enheter med forskjellige egenskaper og funksjoner. Generelt skilles følgende typer magneter ut:

Hvilke typer magneter finnes det?

Elektromagneter. Utformingen av slike produkter består av en jernkjerne som trådsvinger er viklet på. Ved å påføre elektrisk strøm med forskjellige parametere for størrelse og retning, er det mulig å oppnå magnetiske felt den nødvendige styrken og polaritet.

Navnet på denne gruppen av magneter er en forkortelse av navnene på komponentene: aluminium, nikkel og kobolt. Den største fordelen med alnico-legering er materialets uovertruffen temperaturstabilitet. Andre typer magneter kan ikke skryte av å kunne brukes ved temperaturer opp til +550 ⁰ C. Samtidig er dette lette materialet preget av en svak tvangskraft. Dette betyr at den kan avmagnetiseres fullstendig når den utsettes for et sterkt eksternt magnetfelt. Samtidig, takket være dens overkommelig pris Alnico er en uunnværlig løsning i mange vitenskapelige og industrielle sektorer.

Moderne magnetiske produkter

Så vi har sortert ut legeringene. La oss nå gå videre til hvilke typer magneter det finnes og hvilke bruksområder de kan finne i hverdagen. Faktisk er det et stort utvalg av alternativer for slike produkter:

1) Leker. Dart uten skarpe piler, brettspill, pedagogisk design - magnetismens krefter gjør kjent underholdning mye mer interessant og spennende.

2) Fester og holdere. Kroker og paneler hjelper deg med å organisere plassen på en enkel måte uten støvete installasjon og boring i vegger. Den permanente magnetiske kraften til festene viser seg å være uunnværlig i hjemmet verksted, butikker og butikker. I tillegg vil de finne verdig bruk i ethvert rom.

3) Kontormagneter. Magnettavler brukes til presentasjoner og planleggingsmøter, som lar deg presentere all informasjon tydelig og detaljert. De viser seg også svært nyttige i skoleklasserom og universitetsklasserom.

Egenskaper til permanente magneter. 1. Ulike navn magnetiske poler tiltrekke, som navn frastøter. 2. Magnetiske linjer er lukkede linjer. Utenfor magneten forlater magnetiske linjer "N" og går inn i "S", og lukker seg inne i magneten. I 1600 Den engelske legen G.H Gilbert utledet de grunnleggende egenskapene til permanente magneter.

Lysbilde 9 fra presentasjonen "Permanente magneter, jordens magnetfelt".

Størrelsen på arkivet med presentasjonen er 2149 KB.

Fysikk 8 klasse sammendrag

andre presentasjoner

"Tre typer varmeoverføring" - Aerostater. Varmeveksling. Hvordan kan konveksjon forklares ut fra molekylstrukturen til gass. Solenergi. Sammenligningstabell over varmeledningsevner til forskjellige stoffer. Trekk en konklusjon fra bildet. Flytende. Varmeavleder. Bruk av doble vindusrammer. Termisk ledningsevne. Typer varmeoverføring. Hvordan kan man forklare den gode varmeledningsevnen til metaller? Strålende varmeoverføring. Hvorfor er konveksjon umulig i faste stoffer? Spesifikk varme fordampning. Er det mulig å få vann til å koke uten å varme det opp? Q=Lm. Væsketemperatur. Matlaging. Gasser og faste stoffer. Koker i hverdagen og industrien. Definisjon. Søknad. Likheter og forskjeller. Stoff. Kokende. Oppvarmingsprosess. Løs problemer. Kokeprosess. Kokepunkt. Kokepunktet for en væske. Oppvarming og kokeprosesser. Fordamping.

"Optiske instrumenter" fysikk - Bruke et mikroskop. Bruk av teleskoper. Strukturen til et elektronmikroskop. Refraktorer. Innhold. Typer teleskoper. Mikroskop. Projeksjonsapparat. Oppretting av et mikroskop. Strukturen til teleskopet. Optiske instrumenter: teleskop, mikroskop, kamera. Teleskop. Kamera. Elektronmikroskop. fotografiets historie. Reflekser.

"Å lage et vitenskapelig bilde av verden" - Revolusjon innen medisin. Endringer. Louis Pasteur. Lynets Herre. Rene Laennec. russisk og fransk biolog. Tysk mikrobiolog. Vitenskap: skape et vitenskapelig bilde av verden. James Carl Maxwell. Wilhelm Conrad Röntgen. Sensasjonene fortsetter. Hendrik Anton Lorenz. Forskere som studerer fenomenet radioaktivitet. Heinrich Rudolf Hertz. Kupp. Edward Jenner. Revolusjon innen naturvitenskap. Stråler trenger gjennom ulike objekter.

"Fysikk i 8. klasse "Termiske fenomener"" - Tematisk planlegging av leksjoner i seksjonen " Termiske fenomener" Leksjonsutvikling. Modellering av leksjonssystemet for avsnittet "Termiske fenomener". Undervisningsmetoder. Psykologisk og pedagogisk forklaring av persepsjon og utvikling undervisningsmateriell. Fortsette å utvikle elevenes kunnskap om energi. Generelle fagresultater. Personlige resultater. Analyse av diagnostisk arbeidsutførelse. Pedagogisk og metodisk kompleks.

"Permanente magneter" - Studie av egenskapene til permanente magneter. Magnetiske anomalier. Magnetfelt. Globus. Opprinnelsen til magnetfeltet. Magnetiske egenskaper til legemer. Magnetisk virkning av en strømførende spole. Stengning av kraftledninger. Jordens magnetfelt. Nordpolen. Permanente magneter. Magnetisering av jern. Motsatt magnetiske poler. Magnetfelt på månen. Magnetiske handlinger. En magnet med en pol. Magnetiske kraftlinjer.

Magnetpoler (tiltrekning og frastøting mellom magnetpoler)
Magnetiske poler (attraksjon og detraksjon mellom magnetiske poler)

Som poler av en magnet frastøter, tiltrekker motsatte poler. Du kan enkelt verifisere dette hvis du tar to magneter og prøver å bringe dem nærmere hverandre. forskjellige sider. Ved første øyekast, på grunn av egenskapen til magnetiske poler med samme navn å frastøte, er det mulig å gjøre et eksperiment på magnetisk levitasjon: når en magnet henger i luften over en annen magnet (på grunn av det faktum at frastøtingen mellom magnetene kompenserer for tiltrekningen av den øvre magneten av jorden).

Magnetisk levitasjon er et velkjent eksperiment. Mange har sett (i hvert fall på et bilde) hvordan et stykke av en superleder svever over en magnet. Eller en dråpe vann og til og med en frosk, som svevde mellom polene til en kraftig magnet.

En superleder er et diamagnetisk materiale (akkurat som vann eller en frosk). Med to permanente magneter (dvs. ferromagneter), vil et slikt triks dessverre ikke fungere. Magnetene vil enten frastøte og forlate interaksjonssfæren, eller snu seg med motsatte poler og tiltrekke hverandre. En stabil likevekt er umulig her. La meg sitere fra boken Nurbey Vladimirovich Gulia - Fantastisk fysikk: Hva lærebøkene var tause om; kapittel Flyr Mohammeds kiste? :

"...i 1842 publiserte professor S. Earnshaw en artikkel i Proceedings of the Cambridge University, hvor han beviste at et ferromagnetisk legeme som befinner seg i feltet av permanente magneter ikke kan være i en tilstand av stabil likevekt. Det vil si at Earnshaw gjorde det. ved hjelp av matematikk, det Hilbert uttrykte i ord - innførte han et forbud mot fritt flyt av magneter og metaller tiltrukket av dem, og ved ingen kombinasjon av magneter og jernstykker er det mulig å suspendere verken den ene eller den andre slik at de ikke rør noen andre kropper."

Med andre ord, for å observere magnetisk levitasjon som bare involverer ferromagneter, trenger en av dem kontakt med andre kropper. For eksempel kan en av ferromagnetene bindes til en gjenge. Dette vil selvfølgelig ikke være ekte levitasjon, selv om det kan se imponerende ut.

Jeg kom over to magneter som var formet som skiver med hull i midten. Diameteren på hullene var slik at magnetene passet fritt på glassstangen. Plasserte pinnen vertikalt. Jeg surret tape rundt bunnen av pinnen slik at bunnmagneten ikke skulle falle igjennom eller fly ned. Jeg satte magnetene på pinnen. Hvis magnetene berørte de samme polene, ble toppmagneten skjøvet oppover og "hengt" på pinnen. Dette var selvfølgelig ikke fullverdig levitasjon, fordi... Hvis det ikke var for pinnen, ville magnetene ha snudd motsatte poler mot hverandre og festet seg sammen. For å demonstrere dette må du fjerne toppmagneten, snu den og sette den tilbake på staven. Magnetene vil bli tiltrukket.

Forbedret: 10.03.16

Om magneter

Magnet - en kropp som har magnetisering.

Felt – dette er rommet der ett objekt (Kilde) påvirker, ikke nødvendigvis ved direkte kontakt, et annet objekt (mottaker). Hvis kilden til påvirkning er en magnet, anses feltet som magnetisk.

Magnetfelt - dette er plassen rundt alle fra polene til en magnet og av denne grunn har den ingen begrensninger i alle retninger ! Sentrum av hvert magnetfelt er den tilsvarende polen til magneten.

Mer enn én kilde kan være tilstede i et visst begrenset rom samtidig. Intensiteten til disse kildene vil ikke nødvendigvis være den samme. Følgelig kan det også være mer enn ett senter.

Det resulterende feltet i dette tilfellet vil ikke være ensartet. Ved hvert mottakerpunkt av et slikt felt vil intensiteten tilsvare summen av intensitetene til magnetfeltene generert av alle sentrene.

I dette tilfellet bør de nordlige magnetfeltene og de sørlige magnetfeltene anses å ha forskjellige fortegn. For eksempel, hvis på et visst punkt av det totale feltet intensiteten til det sørlige magnetfeltet som ligger der sammenfaller med intensiteten til det nordlige magnetfeltet som ligger her, vil den totale intensiteten ved det diskuterte mottakerpunktet fra samspillet mellom begge feltene være lik null.

Permanent magnet - et produkt som er i stand til å opprettholde sin magnetisering etter at det eksterne magnetfeltet er slått av.

Elektromagnet - en enhet der et magnetfelt opprettes i en spole bare når en elektrisk strøm flyter gjennom den.

Den generelle egenskapen til enhver magnet, uavhengig av typen magnetfelt (nordlig eller sørlig) ertiltrekning til materialer som inneholder jern (Fe ) . Med vismut virker en vanlig magnet på frastøting. Fysikk kan ikke forklare noen av effektene, selv om et ubegrenset antall hypoteser kan foreslås ! Noen kvaliteter av rustfritt stål, som også inneholder jern, er ekskludert fra denne regelen ("attraksjon") - fysikk kan heller ikke forklare denne funksjonen, selv om et ubegrenset antall hypoteser også kan foreslås !

Magnetisk pol - en av sidene på magneten. Hvis en magnet henges ved midtdelen slik at polene har en vertikal orientering og den (magneten) kan rotere fritt i horisontalplanet, så vil en av sidene på magneten vende seg mot jordens nordpol. Følgelig vil motsatt side svinge mot sørpolen. Siden av magneten som er rettet mot jordens nordpol kallessydpolen magnet, og den motsatte siden -nordpolen magnet

En magnet tiltrekker seg andre magneter og gjenstander laget av magnetiske materialer uten selv å være i kontakt med dem. Denne handlingen på avstand forklares av eksistensenmagnetisk felt i rommet rundt begge magnetpolene til en magnet.

Motsatt pol av to magneter vanligvis er tiltrukket av hverandre , og de samme navnene er vanligvis gjensidigefrastøte .

Hvorfor "vanligvis"? Ja, for noen ganger møtes de unormale fenomener, når for eksempel motsatte poler verken tiltrekker eller frastøter hverandre ! Dette fenomenet har et navn "magnetisk grop " Fysikken kan ikke forklare det !

I mine eksperimenter møtte jeg også situasjoner der like poler tiltrekker seg (i stedet for forventet gjensidig frastøting), og i motsetning til poler frastøter (i stedet for forventet gjensidig tiltrekning) ! Dette fenomenet har ikke engang et navn, og fysikk kan heller ikke forklare det ennå. !

Hvis et stykke ikke-magnetisert jern bringes nær en av polene til en magnet, vil sistnevnte bli midlertidig magnetisert.

Dette materialet anses som magnetisk.

I dette tilfellet vil kanten på stykket nærmest magneten bli en magnetisk pol, hvis navn er motsatt av navnet på magnetens nærpol, og den ytterste enden av stykket vil bli en pol av samme. navn som nærpolen til magneten.

I dette tilfellet er det to motsatte poler to magneter: en kildemagnet og en betinget magnet (laget av jern).

Det ble nevnt ovenfor at i rommet mellom disse magnetene er det et algebraisk tillegg av intensitetene til de samvirkende feltene. Og siden feltene viser seg å ha forskjellige fortegn, dannes en sone med totalt magnetfelt med null (eller nesten null) intensitet mellom magnetene. I det følgende vil jeg kalle en slik sone "Zerozona ».

Siden "Naturen avskyr et vakuum," kan vi anta at hun (Naturen) streber etter å fylle tomrommet med det nærmeste materialet "for hånden." I vårt tilfelle er slikt materiale magnetiske felt, mellom hvilke en nullsone (nullsone) har dannet seg. For å gjøre dette er det nødvendig å bringe begge kildene til forskjellige tegn nærmere hverandre (bring sentrene til magnetiske felt nærmere hverandre) til nullsonen mellom feltene forsvinner helt ! Hvis, selvfølgelig, ingenting forstyrrer bevegelsen til sentrene (bringer magneter nærmere hverandre) !

Her er en forklaring på den gjensidige tiltrekningen av motsatte magnetiske poler og den gjensidige tiltrekningen av en magnet med et jernstykke !

I analogi med tiltrekning kan vi vurdere fenomenet frastøtning.

I dette alternativet vises magnetiske felt med samme tegn i sonen for gjensidig påvirkning. De legger selvfølgelig også opp algebraisk til hverandre. På grunn av dette, ved mottakerpunktene mellom magnetene, vises en sone med en intensitet høyere enn intensitetene i nærliggende områder. I det følgende vil jeg kalle en slik sone "Maxisona ».

Det er logisk å anta at naturen streber etter å balansere denne plagen og flytte sentrene til samvirkende felt bort fra hverandre for å jevne ut intensiteten til feltet i Maxison.

Med denne forklaringen viser det seg at ingen av magnetens poler kan flytte jernstykket bort fra seg selv ! Fordi et stykke jern, som er i et magnetfelt, alltid vil bli en betinget midlertidig magnet, og derfor vil det alltid dannes magnetiske poler på det (på jernstykket). Dessuten er nærpolen til den nylig dannede midlertidige magneten motsatt av polen til Kildemagneten. Følgelig vil et jernstykke som befinner seg i magnetfeltet til kildepolen bli tiltrukket av kildemagneten (MEN vil ikke tiltrekke den ! )!

En betinget magnet, dannet av et stykke jern plassert i et magnetfelt, oppfører seg som en magnet kun i forhold til Kildemagneten. Men hvis et annet jernstykke plasseres ved siden av denne betingede magneten (jernstykket), vil disse to jernstykkene oppføre seg i forhold til hverandre som vanlige to jernstykker ! Med andre ord, det første magnetstykket av jern glemmer så å si at det er en magnet ! Det er bare viktig at tykkelsen på det første jernstykket er tilstrekkelig merkbart (for hjemmemagnetene mine - minst 2 mm) og tverrmålet er større enn størrelsen på det andre jernstykket !

Men polen med samme navn til en tvangsinnsatt magnet (dette er ikke lenger et enkelt jernstykke) vil definitivt flytte den samme polen bort fra seg selv hvis det ikke er noen hindringer !

I fysikk lærebøker, og noen ganger i anerkjente verk om fysikk, er det skrevet at en viss idé om intensiteten til magnetfeltet og endringen i denne intensiteten i rommet kan oppnås ved å helle jernspon på et ark med substrat ( papp, plast, kryssfiner, glass eller annet ikke-magnetisk materiale) plassert på en magnet. Sagflisen vil stille seg i kjeder i retninger med varierende feltintensitet, og tettheten til sagflislinjene vil tilsvare selve intensiteten til dette feltet.

Så dette er rentbedrag !!! Det ser ut som det aldri falt noen inn å gjennomføre et ekte eksperiment og helle i denne sagflisen !

Sagflisen vil samle seg i to tette hauger. En haug vil dannes rundt nordpolen til magneten, og den andre rundt sørpolen !

Et interessant faktum er at bare i midten mellom de to haugene (i Zerozon) generelt IKKE vilje ingen sagflis ! Dette eksperimentet sår tvil om eksistensen av den beryktede magnetiskekraftledninger , som må forlate nordpolen til magneten og gå inn i dens sørpol !

M. Faraday tok mildt sagt feil !

Hvis det er mye sagflis, vil haugen avta og tynnes når den beveger seg bort fra magnetens pol, noe som er en indikator på svekkelsen av intensiteten til magnetfeltet når mottakerpunktet beveger seg bort i rommet fra kildepunktet på polen til magneten. Den observerte reduksjonen i magnetfeltintensiteten avhenger selvfølgelig ikke av tilstedeværelsen eller fraværet av sagflis på det eksperimentelle substratet ! Reduksjon – objektiv !

Men reduksjonen i tettheten til sagflisbelegget på underlaget kan forklares med tilstedeværelsen av friksjon av sagflis på underlaget (på papp, på glass, etc.). Friksjon hindrer den svekkede attraksjonen i å bevege sagflis mot polen til magneten. Og jo lenger fra polen, desto mindre styrke attraksjon og dermed mindre sagflis vil kunne nærme seg stangen. Men hvis du rister underlaget, vil ALT sagflis samle seg så nært som mulig til nærmeste stolpe ! Den synlige ujevne tettheten til sagflisbelegget vil dermed jevnes ut !

I midtsonen av magnetens tverrsnitt legges to magnetiske felt til algebraisk: nordlige og sørlige. Den totale felttettheten mellom polene er resultatet av den algebraiske addisjonen av intensiteter fra motsatte felt. Helt i midtseksjonen vil summen av disse intensitetene være nøyaktig null (en Zerozone dannes). Av denne grunn, i denne delen bør det ikke være sagflis i det hele tatt, og de faktisk Ingen!

Når du beveger deg bort fra midten av magneten (fra nullsonen) mot den magnetiske polen (hvilken som helst), vil intensiteten til magnetfeltet øke, og nå et maksimum ved selve polen. Endringsgradienten i mellomintensiteten er mange ganger høyere enn endringsgradienten i den ytre intensiteten.

Men i alle fall vil sagfliset ALDRI stå på linje i det minste som noen linjer som forbinder Nordpolen magnet med sin sørpol !

Fysikk opererer med begrepet "Magnetisk fluks ».

Så det er IKKE noenmagnetisk fluks !

Tross alt" strømme " betyr "enveis bevegelse av materialpartikler eller deler" ! Hvis disse partiklene er magnetiske, anses strømmen som magnetisk.

Det er selvfølgelig også figurative fraser som "flyt av ord", "strøm av tanker", "strøm av problemer" og lignende fraser. Men til fysiske fenomener de har ikke noe forhold.

Men i et ekte magnetfelt beveger ingenting seg noe sted ! Det er bare et magnetfelt, hvis intensitet avtar med avstanden fra den nærmeste polen til Kildemagneten.

Hvis det fantes en strøm, ville en masse partikler konstant strømme ut av massen til magneten ! Og over tid vil massen til den originale magneten synke merkbart ! Praksis bekrefter imidlertid ikke dette !

Siden eksistensen av de beryktede magnetiske kraftlinjene ikke bekreftes av praksis, blir selve begrepet langsøkt og oppfunnet.magnetisk fluks ».

Fysikk gir forresten en slik tolkning av den magnetiske fluksen, som bare bekrefter umuligheten av "magnetisk fluks» i naturen:

« Magnetisk fluks"- fysisk mengde lik flukstettheten til kraftlinjer som passerer gjennom et uendelig lite område dS ... (Fortsatt tolkning kan sees på Internett).

Allerede fra begynnelsen av definisjonen følger det tull ! « Strømme", viser det seg at dette er den ordnede bevegelsen av "kraftlinjer" som ikke eksisterer i naturen ! Noe som i seg selv allerede er tull ! Det er umulig fra linjer i det hele tatt ( ! ) for å danne en "Flow", siden linjen IKKE er et materiell objekt (stoff) ! Og det er spesielt IKKE mulig å danne en flyt fra ikke-eksisterende linjer !

Det som følger er ikke mindre interessant budskap! Det viser seg at helheten av ikke-eksisterende kraftlinjer danner en viss "tetthet". I følge prinsippet: jo flere linjer som ikke finnes i naturen samles i en begrenset seksjon, jo tettere blir den ikke-eksisterende bunten av ikke-eksisterende linjer !

Til slutt, " Strømme"- dette, ifølge fysikere, er en fysisk størrelse!

Hva heter -" VI HAR KOMMET» !!!

Jeg inviterer leseren til å finne ut av det selv og forstå hvorfor for eksempel "drøm" ikke kan være en fysisk størrelse?

Selv om " Magnetisk fluks"eksisterte, så kan i alle fall "Bevegelse" (og "Flow" er "Bevegelse") ikke eksistere størrelse! ""Verdi" kan være en bevegelsesparameter, for eksempel: "Bevegelseshastighet", "akselerasjon" av bevegelse, men ikke selve "Bevegelsen". !

Fordi bare begrepet "Magnetisk fluks"Fysikken kunne ikke fordøye det, fysikere måtte supplere dette begrepet noe. Nå har fysikere det - "Magnetisk induksjonsfluks "(selv om det på grunn av analfabetisme ofte finnes ganske enkelt"Magnetisk fluks») !

Reddik pepperrot er selvfølgelig ikke søtere !

« Induksjon » er ikke en materiell substans ! Derfor kan den ikke danne en tråd ! « Induksjon"er bare en utenlandsk oversettelse fra det russiske uttrykket"Veiledning», « Overgang fra privat til generell» !

Du kan bruke begrepet "Magnetisk induksjon ", som påvirkning av et magnetfelt, men begrepet"Magnetisk induksjonsfluks» !

I fysikk er det et begrep "Magnetisk flukstetthet » !

Men gudskjelov er det vanskelig for fysikere å definere dette konseptet ! Og det er derfor de (fysikere) ikke gir det !

Og hvis i fysikk et konsept som betyr at ingenting har slått rot, for eksempel "magnetisk flukstetthet", som av en eller annen grunn forveksles med konseptet"magnetisk induksjon", Det:

Magnetisk flukstetthet (egentlig IKKE eksisterende), det er mer logisk å ikke telle antall kraftlinjer som ikke eksisterer i naturen per enhetsseksjon vinkelrett på enhver ikke-eksisterende kraftlinje, men holdning antall sagflis funnet i en enhetsseksjon av magnetfeltet i forhold til antallet av samme sagflis, tatt som en enhet, i samme enhetsseksjon, men ved selve polen, hvis seksjonene som vurderes er vinkelrett påmagnetisk feltvektor .

Jeg foreslår i stedet for det meningsløse uttrykket "Magnetisk flukstetthet"for å bruke et mer logisk begrep som definerer kraften som kilden til magnetfeltet kan påvirke mottakeren med -"Magnetisk feltintensitet » !

Dette er noe som ligner på "Elektromagnetisk feltstyrke».

Selvfølgelig vil ingen noen gang måle disse mengdene sagflis. ! Ja, ingen vil noen gang trenge dette !

I fysikk begrepet "Magnetisk induksjon » !

Det er en vektormengde (dvs.Magnetisk induksjon" er en vektor) og viser med hvilken kraft og i hvilken retning magnetfeltet virker på en bevegelig ladning !

Jeg gir umiddelbart en betydelig endring av tolkningen som er akseptert i fysikk !

Magnetfelt IKKE gyldig på kostnad! Uansett om denne ladningen beveger seg eller ikke !

Det magnetiske feltet til Kilden samhandlermed magnetfelt , generert flytte lade !

Det viser seg at "magnetisk induksjon"er ikke noe mer enn"styrke", skyver en strømførende leder ! en "styrke"å skyve en leder med strøm, er ikke annet enn"Magnetisk induksjon» !

Og i fysikk foreslås følgende melding: "Retningen fra sørpolen tas som den positive retningen til den magnetiske induksjonsvektoren S til nordpolen N magnetisk nål fritt plassert i et magnetfelt."

Hva om det ikke er noen kompassnål i nærheten? ! Mens?

Da foreslår jeg følgende !

Hvis den strømførende lederen befinner seg i den nordlige magnetfeltsonen, kommer vektoren fra nærmest konduktøren Kildepunktet er på nordpolen til magneten og skjærer lederen.

Hvis lederen med strøm er i sonen til det sørlige magnetfeltet, kommer vektoren fra mottakerpunktet nærmest magnetpolen på lederen til nærmeste kildepunkt på sydpolen magnet

Med andre ord, i alle fall tas den korteste avstanden fra lederen til nærmeste pol. Videre, avhengig av denne avstanden, tas størrelsen på kraften til den direkte påvirkningen av magnetfeltet på lederen (best av alt - fra en eksperimentell graf av avhengigheten av magnetisk kraft på avstanden).

Jeg foreslår å oppfatte den korteste avstanden beskrevet som "Magnetfeltvektor ».

Dermed viser det seg at et ubegrenset sett med magnetiske felt rundt en magnet (og følgelig antallet magnetfeltvektorer) kan isoleres ! Så mange du kan bygge normaler til overflatene til de magnetiske polene.