Luftstrømsgrænse. Beregningsskema og klassificering af jetfly

Lad en rund cylinder, der kan rotere frit om sin akse, føres ind i en vandstrøm eller i området for luftstrømmens grænse. I et vist nedsænkningsinterval, i modsætning til den nævnte Coapde-effekt, skubbes cylinderen ud af flowet og roterer samtidig i modsat retning af den forventede - mod "møllehjulet"! Denne effekt observeres kun under betingelse af to-vejs flow rundt om cylinderen. Hvis cylinderen er forsænket så lidt, at den kun flyder rundt om den ene side, roterer den "korrekt". Men størrelsen af ​​denne tærskeldybde er meget lille. Efterhånden som uddybningen fortsætter, bliver omdrejningsretningen "modsat", hvorefter en maksimal hastighed nås, dens fald og til sidst et fuldstændigt stop, når cylinderen er helt nedsænket i strømmen.

Hvis vi taler om en tynd stråle, der i tykkelse kan sammenlignes med cylinderens diameter, så afviger strålen under uregelmæssig rotation kraftigt fra cylinderen, som kan begraves langt ud over den uforstyrrede stråles geometriske akse. Men på et tidspunkt hopper strålen over på den anden side af cylinderen, og den begynder at rotere i den modsatte retning, så fænomenet er hysteretisk af natur. Som det viste sig, observeres effekten ikke kun for en cylinder, men også for en bold og ved grænsen af ​​flade og aksesymmetriske stråler, både vand og luft.

Fænomenet under overvejelse, på grund af kombinationen af ​​rotation og flydekraft, minder overfladisk om Magnus-effekten, men har en helt anden karakter. Magnus-effekten er, at en tvangsroterende cylinder eller kugle, fra siden af ​​den modgående strøm, oplever virkningen af ​​en tværgående kraft forbundet med tvungen cirkulation. Hvis strømmen er ensartet, er der ved nul omdrejningshastighed ingen tværgående kraft. Virkningerne af uregelmæssig rotation og kraftinteraktion, der betragtes her, opstår spontant under påvirkning af en mekanisme forårsaget af flowinhomogenitet. I dette tilfælde virker kraften også på en stationær strømlinet krop. Den frie cylinders vinkelhastighed viser sig at være nøjagtig proportional med hastigheden af ​​den indkommende strøm. Dette giver os mulighed for at betragte strømmen som tilnærmelsesvis inviscid, men med en vis cirkulation, for at bestemme, hvilken det er nødvendigt at generalisere Zhukovsky-Chaplygin-postulatet om hastighedens endelighed på den skarpe kant af vingen til tilfældet med en glat kontur. Denne generalisering antager, at den genererede cirkulation minimerer den maksimale hastighed på konturen af ​​det strømlinede legeme. Dette minimax-princip gør det muligt kvalitativt og delvist kvantitativt korrekt at forudsige cirkulationens retning og størrelse i forskellige forhold flyde rundt

LAMINAR OG TURBULENT LUFTSTRØM

STADIG LUFTSTRØM

Konstant luftstrøm er en luftstrøm, hvor strømningshastigheden på ethvert tidspunkt, såvel som hovedparametrene (tryk, temperatur og tæthed) ikke ændres over tid. Det vil sige, hvis vi med bestemte intervaller måler luftens hastighed og andre parametre på samme punkt, og i alle målinger er parameterværdierne de samme, så er denne luftstrøm stabil. Hvis de målte mængder ændres, er flowet ustabilt. Inden for aerodynamik betragtes kun en stabil luftstrøm. Det grundlæggende begreb for aerodynamik er begrebet en elementær luftstrøm.

Elementær rislen- dette er et mentalt isoleret flow (et lille lukket kredsløb i form af et rør), igennem lateral overflade hvor luft hverken kan strømme ind eller ud.

Laminær er en luftstrøm, hvor luftstrømme bevæger sig i én retning og er parallelle med hinanden. Når hastigheden stiger til en vis værdi, opnår luftstrømmene, ud over translationshastigheden, også hurtigt skiftende hastigheder vinkelret på den translationelle bevægelsesretning. Der dannes et flow, som kaldes turbulent, dvs. uorden.

Grænselag- dette er et lag, hvor lufthastigheden ændres fra nul til en værdi tæt på den lokale luftstrømshastighed.

Når en luftstrøm strømmer rundt om et legeme (fig. 5), glider luftpartikler ikke hen over kroppens overflade, men bremses, og lufthastigheden ved kroppens overflade bliver nul. Når man bevæger sig væk fra kroppens overflade, stiger lufthastigheden fra nul til luftstrømmens hastighed.

Tykkelsen af ​​grænselaget måles i millimeter og afhænger af luftens viskositet og tryk, kroppens profil, overfladens tilstand og kroppens position i luftstrømmen. Tykkelsen af ​​grænselaget øges gradvist fra forkant til bagkant. I grænselaget adskiller arten af ​​luftpartiklernes bevægelse sig fra arten af ​​bevægelsen udenfor.

Lad os betragte en luftpartikel A (fig. 5), som er placeret mellem luftstrømme med hastigheder U 1 og U 2. På grund af forskellen i disse hastigheder påført mod modsatte punkter af partiklen, roterer den, og jo tættere denne partikel er. er til kroppens overflade, jo mere roterer den (hvor hastighedsforskellen er størst). Når man bevæger sig væk fra kroppens overflade, sænkes partiklens rotationsbevægelse og bliver lig med nul på grund af ligheden mellem luftstrømningshastigheden og lufthastigheden i grænselaget.

Bag kroppen bliver grænselaget til en medstrømsstråle, som udviskes og forsvinder, når den bevæger sig væk fra kroppen. Turbulensen i kølvandet falder på flyets hale og reducerer dets effektivitet og forårsager rystelser (buffetfænomen).

Grænselaget er opdelt i laminært og turbulent (fig. 6). Ved en jævn laminær strømning af grænselaget opstår kun interne friktionskræfter på grund af luftens viskositet, så luftmodstanden i det laminære lag er lav.

Ris. 5. Ændring i luftstrømmens hastighed i grænselaget

Ris. 6. Luftstrøm omkring et legeme - deceleration af flowet i grænselaget

Ris. 7. Laminær og turbulent flow

I en turbulent grænse lag er der en kontinuerlig bevægelse af luftstrømme i alle retninger, hvilket kræver mere energi til at opretholde en tilfældig hvirvelbevægelse, og som konsekvens heraf skabes en større modstand mod luftstrømmen til det bevægelige legeme.

For at bestemme arten af ​​grænselaget anvendes koefficienten C f. En krop med en bestemt konfiguration har sin egen koefficient. Så for eksempel for en flad plade er modstandskoefficienten for det laminære grænselag lig med:

for et turbulent lag

hvor R e er Reynolds-tallet, der udtrykker forholdet mellem inertikræfter og friktionskræfter og bestemmer forholdet mellem to komponenter - profilmodstand (formmodstand) og friktionsmodstand. Reynolds tal R e bestemmes af formlen:

hvor V er luftstrømmens hastighed,

Jeg - karakter kropsstørrelse,

γ er den kinetiske viskositetskoefficient for luftfriktionskræfter.

Når en luftstrøm strømmer rundt om et legeme, går grænselaget på et bestemt tidspunkt fra laminært til turbulent. Dette punkt kaldes overgangspunktet. Dens placering på overfladen af ​​kropsprofilen afhænger af luftens viskositet og tryk, luftstrømmenes hastighed, kroppens form og dens position i luftstrømmen samt overfladens ruhed. Når man laver vingeprofiler, bestræber designere sig på at placere dette punkt så langt som muligt fra profilens forkant og derved reducere friktionsmodstanden. Til dette formål anvendes specielle laminerede profiler til at øge glatheden af ​​vingeoverfladen og en række andre foranstaltninger.

Når luftstrømmens hastighed øges, eller kroppens positionsvinkel i forhold til luftstrømmen stiger til en vis værdi, adskilles grænselaget på et bestemt tidspunkt fra overfladen, og trykket bag dette punkt falder kraftigt.

Som følge af, at trykket ved kroppens bagkant er større end bag skillepunktet, sker der en omvendt luftstrøm fra en zone med højere tryk til en zone med lavere tryk til separationspunktet, hvilket medfører separation af luftstrømmen fra kroppens overflade (fig. 7).

Et laminært grænselag løsner sig lettere fra overfladen af ​​et legeme end et turbulent grænselag.

I faste stoffer er afstandene mellem molekyler meget små, og kræfterne til gensidig tiltrækning mellem molekylerne er store. Molekyler gennemgår små vibrationsbevægelser.

U gasformige stoffer afstandene mellem molekyler er meget større end selve molekylerne, gensidig tiltrækning er meget lille, molekyler bevæger sig i forskellige retninger og med forskellige hastigheder. Energien af ​​alle molekyler tilsammen betragtes som stoffets indre energi.

Luft betragtes som en samling af et stort antal molekyler, som et kontinuerligt medium, hvor individuelle partikler kommer i kontakt med hinanden. Billede af mediets kontinuitet giver dig mulighed for betydeligt at forenkle undersøgelsen af ​​væsker og gasser.

Derudover inden for aerodynamik bred anvendelse fundet princip reversibilitet af bevægelse. Ifølge dette princip kan man i stedet for at betragte et legemes bevægelse i et stationært medium betragte mediets bevægelse i forhold til et stationært legeme.

Hastigheden af ​​det modkørende uforstyrrede flow i omvendt bevægelse er lig med selve kroppens hastighed i stillestående luft.

Aerodynamiske kræfter vil være de samme både for et legeme, der bevæger sig i stille luft, og for et stationært legeme, der flyves med luft, hvis kroppens hastighed i forhold til luften er den samme.

Reversering af bevægelse er meget brugt, når der udføres eksperimenter i vindtunneller, samt i teoretiske undersøgelser, hvor konceptet bruges luftstrøm.

Ved luftstrøm kaldet den rettede bevægelse af kaotisk bevægende partikler.

Hvis trykket, densiteten, størrelsen og retningen af ​​strømningshastigheden på noget tidspunkt i rummet optaget af en væske- eller gasstrøm ikke ændrer sig over tid, kaldes bevægelsen af ​​denne strømning etableret. Hvis disse parametre på et givet punkt i rummet ændres over tid, kaldes bevægelsen ustabil.

Eksisterer forskellige metoder studere væskers og gassers bevægelse. En af dem er, at individuelle partiklers bevægelse betragtes på hvert punkt i rummet på et givet tidspunkt. I dette tilfælde undersøges de såkaldte strømlinjer.

Nuværende linje er en linje, hvis tangent i hvert punkt falder sammen med hastighedsvektoren i det punkt. Sættet af strømlinjer er indeholdt i nogle rørstrøm og danner et elementært en strøm af strøm . Hvert udvalgt vandløb kan repræsenteres som at flyde isoleret fra total masse gas

Opdeling af strømmen i vandløb giver en klar idé om den komplekse gasstrøm i rummet. De grundlæggende love for bevægelse - bevarelse af masse og bevarelse af energi - kan anvendes på en individuel strøm. Ved hjælp af ligninger, der udtrykker disse love, er det muligt at udføre en fysisk analyse af interaktionen solid med gas (luft).

Ifølge strømmens art kan luftstrømmen være laminær og turbulent.

Laminær er en luftstrøm, hvor luftstrømme bevæger sig i én retning og er parallelle med hinanden.

Efterhånden som hastigheden stiger, opnår luftpartikler, ud over translationshastighed, hurtigt skiftende hastigheder vinkelret på retningen af ​​translationel bevægelse. Der dannes et flow, som kaldes turbulent , altså uorden.

Grænselag

Grænselag kaldet et tyndt lag af hæmmet gas, der dannes på overfladen af ​​legemer, der flyder rundt om en strømning. Gassens viskositet i grænselaget er hovedårsagen til dannelsen af ​​trækkraft.

Når de flyder rundt i et legeme, vil gaspartikler, der passerer meget tæt på dets overflade, opleve kraftig deceleration. Startende fra et bestemt punkt nær overfladen falder strømningshastigheden, når den nærmer sig kroppen og bliver nul ved selve overfladen. Fordelingen af ​​hastigheder i andre sektioner af overfladen er ens (fig. 2.1).

Afstand R, hvormed hastigheden falder kaldes grænselagets tykkelse, og hastighedsændringen langs grænselagets tykkelse kaldes hastighedsgradient.

Fig.2.1 Ændring i luftstrømningshastighed i grænselaget

Tykkelsen af ​​grænselaget måles i millimeter og afhænger af luftens viskositet og tryk, kroppens form, overfladens tilstand og kroppens position i luftstrømmen. Tykkelsen af ​​grænselaget øges gradvist fra forsiden af ​​kroppen til bagsiden.

Ved grænselagets grænse bliver partiklernes hastighed lig med hastigheden af ​​det frie flow. Over denne grænse er der ingen hastighedsgradient, så gassens viskositet vises praktisk talt ikke.

I grænselaget ændres partikelhastigheder således fra hastigheden af ​​den eksterne strøm ved "grænsen" af grænselaget til nul på overfladen af ​​kroppen.

På grund af hastighedsgradienten adskiller arten af ​​bevægelsen af ​​gaspartikler i grænselaget sig fra deres bevægelse i det potentielle lag. I grænselaget på grund af hastighedsforskellen U 1 - U 2 partiklerne begynder at rotere (se fig. 2.2).

Jo tættere partiklen er på kroppens overflade, jo mere intens er rotationen. Grænselaget er altid vortex og kaldes derfor overfladehvirvellaget.

Ris. 2.2 Luftstrøm omkring et legeme - flowdeceleration i grænselaget

Gaspartikler fra grænselaget føres væk af strømmen ind i et område, der ligger bag det strømlinede legeme, kaldet medfølgende jet. Hastigheden af ​​partikler i den medfølgende stråle er altid mindre end hastigheden af ​​den eksterne strøm, fordi partikler dukker op fra grænselaget allerede bremset.

Typer af grænselagsflow. Ved lav fristrømshastighed flyder gassen i grænselaget roligt i form af separate lag. Dette grænselag kaldes laminær (Fig. 2.3, a). Grænselaget er vortex, men gasbevægelsen er ordnet, lagene blandes ikke, og partiklerne roterer inden for det samme tynde lag.

Hvis der sker energetisk blanding af partikler i tværgående retning i grænselaget, og hele grænselaget er tilfældigt hvirvlet, kaldes et sådant grænselag turbulent (Fig. 2, b).

I et turbulent grænselag er der kontinuerlig bevægelse af luftstrømme i alle retninger, hvilket kræver mere energi. Luftstrømsmodstanden øges.

Med)

Ris. 2.3 Laminær og turbulent strømning

Et laminært grænselag dannes ved den forreste del af det strømlinede legeme, som så bliver til et turbulent. Dette grænselag kaldes blandet (Fig. 2.3, c).

I en blandet strømning går grænselaget på et bestemt tidspunkt fra laminært til turbulent. Dens placering på kroppens overflade afhænger af strømmenes hastighed, kroppens form og dens position i luftstrømmen samt af overfladens ruhed. Punktets position bestemmes af koordinaten X s(Fig.2.3,) .

For glatte bæreflader ligger overgangspunktet sædvanligvis i en afstand på ca. 35 % af kordelængden.

Ved oprettelse af vingeprofiler stræber designere efter at placere dette punkt så langt som muligt fra forkanten, og derved øge udstrækningen af ​​den laminære del af grænselaget Til dette formål, speciel lamineret profiler, og øger også glatheden af ​​vingeoverfladen og en række andre tiltag.

Grænselagsadskillelse. Når man flyder rundt i et legeme med en buet overflade, vil trykket og hastighederne på forskellige punkter på overfladen være forskellige (Fig. 2.4) Når flowet bevæger sig fra punkt A til punkt B, sker der en diffus udvidelse af flowet.

A B

Ris. 2.4 Grænselagsstrømning nær adskillelsespunktet

Derfor stiger trykket og hastigheden falder, da partikelhastighederne ved selve kroppens overflade er meget små, under påvirkning af trykforskellen mellem punkterne A og B i dette område bevæger gassen sig i den modsatte retning. Samtidig fortsætter det eksterne flow med at bevæge sig fremad.

På grund af omvendt flow Den eksterne gasstrøm skubbes væk fra kroppens overflade. Grænselaget svulmer og bryder væk fra kroppens overflade. Det punkt på kroppens overflade, hvor adskillelse af grænselaget sker, kaldes adskillelsespunkt .

Adskillelsen af ​​grænselaget fører til dannelsen af ​​hvirvler bag kroppen. Placeringen af ​​adskillelsespunktet afhænger af arten af ​​flowet i grænselaget. Ved turbulent strømning ligger punktet for strømningsadskillelse meget længere nedstrøms end ved laminær strømning. Hvirvelområdet bag kroppen er i dette tilfælde meget mindre. Dette paradoksale fænomen forklares ved, at der under turbulent bevægelse sker mere intens tværgående blanding af partikler.

Grænselagsadskillelse observeres, når den flyder rundt om buede overflader, for eksempel en vingeprofil ved høje angrebsvinkler. Dette fænomen er meget farligt, fordi... fører til et kraftigt fald i løft, en betydelig stigning i modstand mod flow, tab af stabilitet og kontrollerbarhed af flyet og vibrationer.

Fænomenet flow stall afhænger af formen og tilstanden af ​​kroppens overflade, arten af ​​luftstrømmen i grænselaget. Legemer, der har en aflang form med glatte konturer (strømlinet), er ikke udsat for flow-stall, i modsætning til ikke-strømlinede legemer.

Flowforstyrrelser kan opstå som følge af overtrædelse af flydriftsregler: at nå kritiske angrebsvinkler, brud på justering. Ved uforsigtig vedligeholdelse opstår der lokale flowforstyrrelser på grund af løs montering af lugedæksler, ufuldstændig lukning af ventiler og andre årsager. Farlige vibrationer af flydele forekommer.

Send dit gode arbejde i videnbasen er enkel. Brug formularen nedenfor

Studerende, kandidatstuderende, unge forskere, der bruger videnbasen i deres studier og arbejde, vil være dig meget taknemmelig.

opslået på http://www.allbest.ru/

Luftstråle

Introduktion

Teorien om gas (luft) jetstrømme bruges i design af ventilationsanlæg, luftbrusere, luftgardiner, ved beregning af tilførsel eller sugning af luftmasser gennem ventilationsriste, brændere mv.

Ventilation (fra latin ventilatio - udluftning) er processen med at fjerne udsugningsluften fra et rum og erstatte den med udeluft. Om nødvendigt udføres følgende: aircondition, filtrering, opvarmning eller køling, befugtning eller affugtning, ionisering osv. Ventilation sikrer sanitære og hygiejniske forhold (temperatur, relativ luftfugtighed, luftbevægelseshastighed og luftrenhed) indendørs luftmiljø, gunstigt for menneskers sundhed og velvære, opfylder kravene til sanitære standarder, teknologiske processer, bygningskonstruktioner bygninger, lagerteknologier mv.

Også dette udtryk i teknologi refererer ofte til systemer af udstyr, enheder og instrumenter til disse formål.

Der er to hovedmetoder til ventilation af bygninger: forskydningsventilation og blandingsventilation.

Fortrængningsventilation bruges primært til at ventilere store industrielle rum, fordi den effektivt kan fjerne overskydende varme, hvis den har den rigtige størrelse. Luft tilføres til det nederste niveau af rummet og strømmer ind i arbejdsområdet med lav hastighed. Denne luft skal være lidt køligere end rumluften, for at fortrængningsprincippet virker. Denne metode giver fremragende luftkvalitet, men er mindre velegnet til brug i kontorer og andre små rum, fordi den retningsbestemte luftterminal fylder ret meget, og det er ofte svært at undgå træk i arbejdsområdet.

Blandingsventilation er den foretrukne metode til luftfordeling i situationer, hvor der kræves såkaldt komfortventilation. Grundlaget for denne metode er, at den tilførte luft kommer ind i arbejdsområdet allerede blandet med rumluft. Ventilationssystemet skal beregnes på en sådan måde, at luften, der cirkulerer i arbejdsområdet, er tilstrækkelig behagelig. Med andre ord skal lufthastigheden ikke være for høj, og temperaturen inde i rummet skal være nogenlunde ensartet.

Luftstrømmen, der kommer ind i rummet, trækker ind i strømmen og blander store mængder omgivende luft. Som følge heraf øges luftstrømmens volumen, mens dens hastighed falder, jo længere den trænger ind i rummet. At blande omgivende luft ind i luftstrømmen kaldes ejektion.

Ris. 1. Udvisning

Luftbevægelserne forårsaget af luftstrømmen blander hurtigt al luften i rummet grundigt. Forurenende stoffer i luften forstøves ikke kun, men fordeles også jævnt. Temperaturen i forskellige dele af rummet udlignes også.

Ved beregning af ventilation ved blanding er det mest vigtigt punkt er at sikre, at lufthastigheden i arbejdsområdet ikke er for høj, ellers vil der være en følelse af træk.

Begrundelse

En luftbruser er en enhed i et lokalt forsyningsventilationssystem, der giver en koncentreret luftstrøm, hvilket skaber en direkte påvirkning af denne strøm på en person i området.

Luftbrusere bruges på faste arbejdspladser eller rastepladser. Særligt effektiv i produktionslokaler(fig), hvor arbejdere er udsat høj temperatur. Installationer til luftbrusere er stationære og mobile.

Luftgardin (termisk gardin, luft-termisk gardin) - skaber en usynlig barriere for luftstrømmen.

Gardinerne kan være el-, vand-, damp-, gasopvarmede eller uden varme.

Til installation:

· gardiner til vertikal installation;

· gardiner til vandret installation;

· skjulte installationsgardiner (indbygget i/bag et sænket loft, døråbning).

Efter varmetype:

· opvarmede gardiner (opvarmede gardiner kaldes normalt luft-termiske eller termiske gardiner, da døråbningen er afskærmet af opvarmet luft);

· gardiner uden opvarmning (gardiner uden varme kaldes sædvanligvis ("cold flow").

Udformningen af ​​termogardinet inkluderer:

· en elektrisk varmelegeme eller vandvarmer, såvel som store industrielle termiske gardiner kan udstyres med en damp- eller gasvarmer (hvis gardinet er opvarmet, har gardinet uden opvarmning ikke denne form for varmelegeme);

· fans;

· luft filter(for vandopvarmede modeller).

Ventilationsriste er strukturer, der i dag er meget udbredt i byggebranchen til indvendig og udvendig udsmykning af lokaler og bygninger, og lægning af kommunikationssystemer. De udfører funktionerne som en luftfordelingsenhed i forskellige typer ventilationssystemer. I dag bruges disse konstruktioner til installation og idriftsættelse af indblæsnings- og udsugningsventilation.

Moderne modeller af gitre kan bruges ikke kun til luftfordeling, men også til dets forsyning eller fjernelse. Det hele afhænger af typen af ​​ventilationssystem. Sådanne designs kan ofte findes i private hjem, administrative og kommercielle bygninger og kontorlokaler. Det vil sige, at deres brug er tilrådeligt i de rum, hvor der er behov for at skabe og opretholde optimale temperatur- og luftfugtighedsniveauer.

Videnskabelig teori om luftstråler

En gasstrøm kaldes oversvømmet, hvis den forplanter sig i et medie med samme fysiske egenskaber, som hun selv har. Når man studerer luftens bevægelse i ventilationssystemer, støder man på forskellige tilfælde af udbredelse af oversvømmede stråler. Men når man overvejer disse sager, bruges gratis jet-ordningen som den indledende. En fri jet er en jet, der forplanter sig i et ubegrænset miljø. (En stråle, der ikke er begrænset af faste vægge, kaldes fri.) Strålen kan strømme ind i et stationært medium såvel som ind i en luftstrøm.

I dette tilfælde er der:

· Stringjet, en stråle, der strømmer ind i en strøm, hvis hastighedsretning falder sammen med strålens retning.

· En stråle i en drivende strøm, hvis strømningshastigheden er rettet i en vinkel i forhold til strålens akse.

· En stråle i en modstrøm, når vektorerne for strålens langsgående hastighed og strømningshastigheden er rettet mod hinanden.

I henhold til den type energi, der bruges på dannelsen af ​​strålen, skelnes de:

· Forsyning med (mekaniske) dyser skabt af en ventilator, kompressor, ejektor osv.

· Konvektive stråler dannet på grund af opvarmning eller afkøling af luft nær varme eller kolde overflader på forskellige legemer.

Jets er også kendetegnet ved formen af ​​den indledende sektion:

· Hvis tværsnittet er cirkulært, så kaldes strålen asymmetrisk.

· Hvis sektionen har form af en uendelig lang strimmel med konstant højde, så kaldes den planparallel eller flad.

Jettemperaturer og miljø kan være ens eller forskellige.

I overensstemmelse hermed skelnes der mellem isotermiske og ikke-isotermiske stråler. I fig. Figur 3 viser en luftstrøm, der dannes, når luft presses ind i rummet gennem et hul i væggen. Som et resultat fremkommer en fri luftstrøm. Hvis temperaturen på luften i åen er den samme som i rummet, kaldes det en fri isotermisk strøm.

I henhold til graden af ​​indflydelse fra det omgivende rum på arten af ​​bevægelsen af ​​jetflyet skelnes de:

· frie jetfly;

· semi-afgrænset eller flad, bevæger sig langs planet, der begrænser rummet;

· begrænset (begrænset), flyder ind i et rum med endelige dimensioner, svarende til strålens oprindelige dimensioner.

Afhængigt af flowtilstanden kan dyserne være:

laminær (strøm, hvor væske eller gas bevæger sig i lag uden blanding eller pulsering);

· turbulent (en form for væske- eller gasstrøm, hvor deres elementer udfører uordnede, ustabile bevægelser langs komplekse baner, hvilket fører til intens blanding mellem lag af bevægende væske eller gas).

Turbulente stråler observeres i ventilationsanlæg. En anden definition: hvis der er rotationshastighedskomponenter i den indledende sektion, kaldes en sådan stråle hvirvlende.

Læs mere. I turbulent bevægelse er der sammen med aksial bevægelse også tværgående bevægelse af partikler. I dette tilfælde falder partiklerne uden for strålen og overfører deres momentum til masserne af ubevægelig luft, der grænser op til strålen, medfører (udsender) disse masser, hvilket giver dem en vis hastighed.

I stedet for de partikler, der forlader strålen, kommer partikler fra den omgivende luft ind i den, som bremser strålens grænselag. Som en konsekvens af denne udveksling af impulser mellem strålen og den ubevægelige luft fremkommer en stigning i strålens masse og et fald i hastigheden ved dens grænser.

Strålens opbremsede partikler danner sammen med medrevne partikler fra den omgivende luft et turbulent grænselag, hvis tykkelse konstant øges med afstanden fra udløbet. I kontakt med det stationære medium på ydersiden (?? = 0) og på indersiden med den konstante hastigheds kerne (?? = ?? 0), får grænselaget en variabel hastighedsprofil. Fig.4.

Kernen med konstant hastighed indsnævres, når den bevæger sig væk fra udløbet, og grænselaget fortykkes, indtil det helt forsvinder. Herefter fylder grænselaget allerede hele tværsnittet af strålen, inklusive strømningsaksen.

Derfor er yderligere erosion af strålen ledsaget af en stigning i dens bredde og samtidig falder hastigheden på aksen.

Den sektion af strålen, hvor erosionen af ​​kernen med konstant hastighed er afsluttet, og på hvis akse begge halvdele af grænselaget mødes, kaldes overgangssektionen. En sektion af strålen placeret mellem udløbet og overgangssektionen, hvor hastigheden på aksen forbliver uændret og ens starthastighed?? 0 kaldes initial. Sektionen efter overgangsafsnittet, hvor hastigheden på aksen gradvist aftager og falmer, kaldes hovedafsnittet. Strålens grænser, både eksternt og kernen med konstant hastighed, er retlinede. Skæringspunktet O for strålens ydre grænser kaldes strålens pol.

Det statiske tryk på forskellige punkter af strålen ændrer sig ubetydeligt og er omtrent lig med trykket i det omgivende rum, dvs. den frie jet kan betragtes som isobarisk.

De vigtigste parametre for en turbulent stråle er aksial hastighed??, diameter D for cirkulære sektioner og bredde?? for flade jetfly, luftforbrug?? og gennemsnitshastighed??.

Fra de teoretiske og eksperimentelle undersøgelser af Genrikh Naumovich Abramovich følger det, at strålens hovedparametre afhænger af turbulenskoefficienten a, som karakteriserer blandingsintensiteten og afhænger af udformningen af ​​den dyse, hvorfra strålen strømmer. (Genrikh Naumovich Abramovich (1911 - 1995) - sovjetisk videnskabsmand inden for teoretisk og anvendt gasdynamik).

Jo større turbulenskoefficienten a er, desto mere intens er blandingen og jo større er ensidig udvidelsesvinkel for strålen.

Tabel over værdier af turbulenskoefficienten a og jetudvidelsesvinklen 2?? til nogle typer dyser.

Definition. Jet er en form for strømning, hvor en væske (gas) strømmer i et omgivende rum fyldt med en væske (gas) med forskelle fra det fysiske parametre: hastighed, temperatur, sammensætning osv. Jetstrømme varieres - fra jetstrålen raketmotor til jetstrømmen i atmosfæren. En luftstrøm er en luftstrøm, der dannes, når man forlader en luftkanal ind i et stort rumfang, der ikke har faste grænser.

Fordeling og form. Luftstrømmen består af flere zoner med forskellige strømningsregimer og luftbevægelseshastigheder. Området med størst praktisk interesse er hovedstedet. Centerhastigheden (hastigheden omkring den centrale akse) er omvendt proportional med afstanden fra diffusoren eller ventilen, dvs. jo længere fra diffuseren, mindre fart luft. Luftstrømmen er fuldt udbygget i hovedområdet, og de her gældende forhold vil have afgørende indflydelse på flowregimet i rummet som helhed.

Hovedsektion af luftstrømmen, vippehastighed. Luftstrømmens form afhænger af formen på diffusoren eller luftfordelerens passageåbning. Runde eller rektangulære passagehuller skaber en kompakt, konisk luftstrøm. For at luftstrømmen skal være helt flad, skal passageåbningen være mere end tyve gange bredere end dens højde eller lige så bred som rummet. Luftventilatorstråler opnås ved at passere gennem perfekt runde passageåbninger, hvor luft kan spredes i alle retninger, som i tilførselsarmaturer.

Ris. 5. Forskellige typer luftstråler

ventilationsgardin luftudkast

Hastighedsprofil. Lufthastigheden i hver del af strålen kan beregnes matematisk. For at beregne hastigheden i en vis afstand fra diffusorens/ventilens udløb er det nødvendigt at kende luftens hastighed ved diffusorens/ventilens udløb, dens form og typen af ​​luftstrøm, den danner. På samme måde er det muligt at overveje, hvordan hastighederne varierer i hver jetprofil.

Ved hjælp af disse beregninger kan der tegnes hastighedskurver for hele strålen. Dette gør det muligt at identificere områder, der har samme hastighed. Disse områder kaldes isovels (linjer med konstant hastighed). Ved at sikre dig, at isovelen svarende til 0,2 m/s er placeret uden for arbejdsområdet, kan du være sikker på, at lufthastigheden ikke overstiger dette niveau direkte i arbejdsområdet.

Ris. 6. Forskellige luftstrømsisobler

Diffuserkoefficient. Diffusorkoefficienten er en konstant værdi, der afhænger af diffusorens eller ventilens form. Koefficienten kan beregnes teoretisk ved hjælp af følgende faktorer: impulsspredningen og indsnævringen af ​​luftstrømmen på det punkt, hvor den indføres i rummet, og graden af ​​turbulens skabt af diffusoren eller ventilen.

I praksis bestemmes koefficienten for hver type armatur eller ventil ved at måle lufthastigheden på minimum otte punkter placeret i forskellig afstand fra armaturet/ventilen og mindst 30 cm fra hinanden. Disse værdier plottes derefter på en logaritmisk skala, som viser de målte værdier for hoveddelen af ​​luftstrømmen, som igen giver værdien for konstanten.

Diffusorkoefficienten gør det muligt at beregne luftstrømmens hastigheder og forudsige luftstrømmens fordeling og vej. Denne faktor er forskellig fra K-faktoren, som bruges til at indstille den korrekte luftmængde, der forlader indblæsningsluftfordeleren eller irisventilen. K-faktoren er beskrevet på side 390.

Layering effekt. Hvis luftfordeleren er installeret tæt nok på en flad overflade (normalt et loft), afbøjes den udgående luftstrøm mod den og har en tendens til at strømme direkte langs overfladen. Denne effekt opstår på grund af dannelsen af ​​et vakuum mellem strålen og overfladen, og da der ikke er mulighed for luftblanding fra overfladen, afbøjes strålen mod denne. Dette fænomen kaldes spredningseffekten.

Ris. 7. Layering effekt

Praktiske forsøg har vist, at afstanden mellem diffusorens eller ventilens overkant og loftet ikke bør overstige 30 cm, for at der kan opstå en lagdelingseffekt. Lagdelingseffekten kan bruges til at øge den kolde luftstrøm langs loftet, før den indføres i arbejdsområdet. Diffusorkoefficienten vil være lidt højere, når der opstår en lagdelingseffekt, end når der er fri luftstrøm. Det er også vigtigt at vide, hvordan diffusoren eller ventilen er fastgjort, når du bruger diffusorkoefficienten til at lave forskellige beregninger.

Ikke-isoterm luftstråle. Fordelingen bliver mere kompleks, når den tilførte luft er varmere eller køligere end indeluften. Termisk energi som følge af forskelle i lufttæthed ved forskellige temperaturer får den køligere luftstrøm til at bevæge sig nedad (strålen synker) og den varmere luft til at strømme opad (strålen flyder).

Det betyder, at to forskellige kræfter virker på den kolde stråle nær loftet: lagdelingseffekten, som forsøger at presse den mod loftet, og termisk energi, som har tendens til at sænke den til gulvet.

I en vis afstand fra diffusorens eller ventilens udløb vil den termiske energi dominere, og luftstrømmen vil til sidst afbøjes væk fra loftet.

Jetafbøjningen og løftepunktet kan beregnes ved hjælp af formler baseret på temperaturforskelle, diffusor- eller ventiludløbstype, luftstrømshastighed osv.

Ris. 8. Luftstråleseparationspunkt (Xm) og afbøjning (Y)

Vigtige kriterier ved beregning af ventilation. Det er vigtigt at vælge og placere luftfordeleren korrekt. Det er også vigtigt, at temperaturen og lufthastigheden i arbejdsområdet er acceptable.

Afstand x 0 fra stang til udløb:

rund stråle - x 0 = ;

· fladstråle - x 0 = . Hvor?? 0 - huldiameter eller dyse; ?? 0 - halvdelen af ​​højden af ​​den flade dyse.

Længde af den indledende sektion x n af strålen:

rund - x n = ;

flad - x n = .

Aksial hastighed?? i hovedsektionen i en afstand x fra jetstangen:

· rund - ?? = ;

· flad - ?? = .

Luftgennemstrømning?? i hovedsektionen i en afstand x fra jetstangen:

· rund - ?? = 4,36?? 0();

· fladt (pr. dysens bredde) - ?? = 1,2?? 0 .

Diameter af en cirkulær stråle i hovedsektionen i en afstand x fra strålestangen:

Gennemsnitshastighed i jetflyets hovedsektion:

· rund - ?? = ;

· flad - ?? = .

Flad jet højde:

4,8?? 0 ().

Korrekt hastighed luft i arbejdsområdet. For de fleste luftfordelingsanordninger indeholder kataloget en karakteristik kaldet jetlængde. Længden af ​​strålen forstås som afstanden fra diffusorens eller ventilens tilførselsåbning til luftstrømmens tværsnit, hvor flowkernens hastighed falder til en vis værdi, normalt op til 0,2 m/sek. Længden af ​​strålen er udpeget og målt i meter.

Ris. 9. Konceptet "Jet længde"

Det første, der tages i betragtning ved beregning af luftfordelingssystemer, er, hvordan man undgår for høje luftstrømningshastigheder i arbejdsområdet. Men som regel kommer den reflekterede eller omvendte strøm af denne stråle ind i arbejdsområdet: se fig. 10.

Ris. 10. Omvendt luftstrøm med vægmonteret armatur

Hastigheden af ​​den omvendte luftstrøm er cirka 70 % af hastigheden af ​​hovedluftstrømmen ved væggen. Det betyder, at en diffusor eller ventil installeret på en bagvæg, der leverer en luftstrøm med en sluthastighed på 0,2 m/s, vil medføre en lufthastighed i returstrømmen på 0,14 m/s. Dette svarer til behagelig ventilation i arbejdsområdet, hvor lufthastigheden ikke bør overstige 0,15 m/s.

Jetlængden for diffusoren eller ventilen beskrevet ovenfor er den samme som længden af ​​rummet og ind i dette eksempel er et fremragende valg. Den acceptable kastelængde for en vægmonteret armatur er mellem 70 % og 100 % af rummets længde.

Luftstrømmens gennemtrængende evne. Rummets form kan have indflydelse betydelig indflydelse til flow-konfigurationen. Når luftstrømmens tværsnit er mere end 40 % af rummets tværsnit, stopper udsugningen af ​​rumluft ind i flowet. Som et resultat vil luftstrømmen begynde at blande sig i sin egen luft. I dette tilfælde vil en forøgelse af hastigheden af ​​den tilførte luft ikke løse problemet, da gennemtrængningsevnen forbliver den samme, kun hastigheden af ​​luftstrømmen og den omgivende luft i rummet vil stige.

I den del af rummet, hvor hovedluftstrømmen ikke når, vil andre luftstrømme, sekundære hvirvler, begynde at dukke op. Men hvis rummets længde er mindre end tre gange dets højde, kan det antages, at luftstrømmen vil trænge ind til enden af ​​rummet.

Ris. 11. Der dannes sekundære hvirvler i den fjerneste ende af rummet, hvor luftstrømmen ikke når

Flyde rundt om forhindringer. Luftstrømmen, hvis der er forhindringer på loftet i form af lofter, lamper osv., hvis de er placeret for tæt på diffusoren, kan afvige og falde ned i arbejdsområdet. Derfor er det nødvendigt at vide, hvilken afstand der skal være (A på grafen) mellem enheden, der tilfører luft, og forhindringer for fri bevægelse af luftstrømmen.

Ris. 12. Minimum afstand til forhindring

Installation af flere luftfordelere. Hvis én loftsarmatur er beregnet til at betjene et helt rum, skal den placeres så tæt på loftets midte som muligt, og samlet areal bør ikke overskride målene vist i fig. 12.

Ris. 12. Lille rum ventileret med en loftsarmatur

Hvis rummet er stort, er det nødvendigt at opdele det i flere zoner og placere en diffusor i hver zone.

Ris. 13. Stort rum ventileret med flere loftsarmaturer

Rummet, der ventileres af flere vægdiffusorer, er også opdelt i flere zoner. Antallet af zoner afhænger af afstanden mellem diffusorerne, tilstrækkeligt til at forhindre interferens med hinanden. Hvis to luftstrømme blandes, opnås en enkelt strøm med længere strålelængde.

Ris. 14. Stort rum ventileret med flere vægarmaturer

Tilførsel af varm luft. Varm luft tilført vandret af en loftspreder opvarmer rum med loftshøjder på op til 3,5 meter, hvilket hæver rumtemperaturen med 10-15°C.

Ris. 15. Vandret lufttilførsel med loftsarmatur

Men i meget høje rum skal den tilførte luft ledes lodret nedad, hvis den også bruges til opvarmning af rummet. Hvis temperaturforskellen ikke er mere end 10°C, skal luftstrømmen falde til ca. 1 m fra gulvet, så temperaturen i arbejdsområdet bliver behagelig.

Ris. 16. Lodret lufttilførsel af loftsarmatur

Tilførsel af kold luft. Hvis den luft, der tilføres langs loftet, er køligere end luften i rummet, er det vigtigt, at luftstrømningshastigheden er høj nok til at sikre, at den klæber til loftet. Hvis dens hastighed er for lav, er der risiko for, at den termiske energi kan tvinge luftstrømmen ned mod gulvet for tidligt.

I en vis afstand fra armaturets tilførselsluft vil luftstrømmen under alle omstændigheder adskilles fra loftet og afbøjes nedad. Denne afvigelse vil ske hurtigere for en luftstrøm, der har en temperatur under stuetemperatur, og derfor vil længden af ​​strømmen i dette tilfælde være kortere.

Ris. 17. Forskel mellem længden af ​​isotermiske og ikke-isotermiske stråler

Luftstrømmen skal bevæge sig mindst 60 % af rummets dybde, før den forlader loftet. Den maksimale lufthastighed i arbejdsområdet vil derfor være næsten den samme som ved tilførsel af isotermisk luft.

Når indblæsningstemperaturen er under stuetemperatur, vil rumluften blive afkølet i nogen grad. Det acceptable niveau af køling (kendt som maksimal køleeffekt) afhænger af arbejdsområdets lufthastighedskrav, afstanden til armaturet, hvor luftstrømmen er adskilt fra loftet, og typen af ​​armatur og dens placering.

Alt i alt, høj grad afkøling opnås ved at bruge en loftsarmatur frem for en vægdiffusor. Dette skyldes, at en loftspreder spreder luft i alle retninger, så det tager kortere tid at blande sig med den omgivende luft og udligne temperaturen.

Valg af den rigtige luftfordeler. Luftfordelere kan monteres enten på loftet eller på væggen. De er ofte udstyret med dyser eller perforeringer, hvilket gør det nemmere at blande den omgivende luft ind i luftstrømmen.

Dysediffusorer er de mest fleksible enheder, fordi de gør det muligt at konfigurere hver dyse individuelt. De er ideelle til indblæsningsluft, der er væsentligt lavere end rumtemperaturen, især hvis de er installeret på loftet. Fordelingsmønsteret kan ændres ved at dreje dyserne i forskellige retninger.

Diffusorer med perforering giver en positiv effekt, hvor luftstrømmens temperatur er væsentligt lavere end den omgivende temperatur. De er ikke så fleksible som dysediffusorer, men ved at afskærme den tilførte luftstrøm i forskellige retninger kan fordelingsmønsteret ændres.

Væggitre har længere længde jetfly. De har begrænsede muligheder at ændre fordelingsmønsteret og er ikke særlig velegnede til indblæsningstemperaturer væsentligt lavere end den omgivende temperatur.

Konklusion

Så luftstrømmen er hovedelementet i driften af ​​ventilationsudstyr. I dette arbejde blev typer af ventilation og deres udstyr, former for luftstråler og deres varianter overvejet. Særlig opmærksomhed der blev lagt vægt på brugen af ​​luftstråler. Her afslutningsvis kan vi udvide dem.

Også i umindelige tider folk satte sejl for første gang, og vinden førte deres både over vandet eller slæder over is og sne. Men siden da har luftstrømmene haft så meget arbejde at gøre, at det er værd at nævne særligt. Sejlskibe opererer stadig i dag. De flyder langs floder, søer og endda oceaner. De utvivlsomme fordele ved denne transportmetode er renlighed og stilhed (der er ingen benzinpletter på vandet og ingen motorstøj), og du behøver ikke at købe benzin. Atleter sejler ikke kun på både, men endda kun på brædder.

Andre atleter bruger luftstrømme til at flyve frit.

Luft bruges også til ganske jordisk arbejde. I gamle dage vendte vinden en vindmølles vinger. Nu er der i stedet for møllestenene installeret en el-generator, som omdanner vindenergi til elektricitet - resultatet er et vindkraftværk.

Vi talte kun om naturlige luftstrømme - vinde. Men du kan skabe vind kunstigt. Det enkleste er at blæse.

Vind opstår, når der er forskel atmosfærisk tryk: et sted er trykket højere, et andet - lavere, luften begynder at bevæge sig fra siden af ​​højtryk til siden af ​​lav. Det betyder, at hvis vi pumper luft ud et eller andet sted fra (skaber lavtryk), så vil luft straks bruse dertil fra alle sider. Hvis vi tværtimod skaber et sted højt tryk, vil luften strømme ud derfra. Lad os nu kun lade luften være én vej til frihed - gennem et smalt rør. En meget kraftig vind vil begynde at blæse i røret. Når du skal tømme en luftmadras, så læg mærke til, hvor kraftig en luftstrøm, der slipper ud gennem ventilen!

Sådanne kunstige vinde bruges for eksempel i pneumatisk post (luftpost).

Lad os nu tage et rør og skabe reduceret lufttryk i den ene ende. Luften udefra vil straks strømme ind i røret og fange alle lette genstande undervejs. Vi fik en støvsuger.

Samme støvsugerprincip bruges ved påfyldning af mel. Det hældes ikke, men suges blot fra maskinen til lageret og tilbage. De maler i øvrigt også mel ved hjælp af vinden, for kornene er ret lette.

Brugen af ​​luftstråler i mineindustrien. Ventilationsstrømmen kan efter at have passeret alle minedrift transportere en betydelig mængde lavpotentiel termisk energi, som efter ventilation af minedriften frigives til atmosfæren. Brug af energipotentialet i ventilationsstrømmen af ​​miner afhængigt af ventilationsskemaet og den naturlige temperatur klipper og minedriftens fjernthed fra den industrielle infrastruktur kan have forskellige indikatorer økonomisk effektivitet og miljøeffekt.

Her er endnu et eksempel på brug af en luftstråle. Plasmatron - moderne apparat metalskæring (selvom det blev opfundet i det 20. århundrede), bruger luft (eller enhver plasmadannende gas) i sit arbejde. Luft (luft) eller anden plasmadannende gas (en blanding af gasser), der passerer gennem kanalen inde i elektrodesamlingen og hvirvelmekanismen, danner en hvirvelstrøm, der hvirvler langs plasmatronelektrodens længdeakse og går geometrisk ud gennem dysekanalen. koaksial med den.

Referencer

1. E.S. Laptev. "Grundlæggende om hydraulik og aerodynamik." Almaty, 2016.

2. N.N.Belyaev, P.B.Mashikhina. Brugen af ​​luftstråler til at intensivere fordampningsprocessen.

3. Artikel "Jordens luftskal" Ispolzovanije_vetra.html.

4. Artikel "Brug af luftstrømsvirvler til at øge effektiviteten af ​​vindmøller." http://vikidalka.ru/2-196929.html.

5. Artikel "Luftstrømme". http://ru-ecology.info/term/19749/.

6. Artikel “Fremtidens mejetærskere. Brug en luftstråle." http://svistun.info/zemledelie/211.

7. Staroverov I.G. Katalog over designere af industri-, bolig- og offentlige bygninger og strukturer. Luftopvarmning med koncentreret lufttilførsel med parallel retning af luftstråler. Luftopvarmning med koncentreret lufttilførsel med blæserretning af luftstrømme.

8. Artikel "Teori om luftstråler". Vecotech. http://vecotech.com.ua/podbor-e-montazh-dimohodov/666.html.

9. Artikel "Indre struktur og funktionsprincip for plasmabrænderen til luftplasma-metalskæringsinstallationer." http://www.spektrplus.ru/d_plazm.htm.

Udgivet på Allbest.ru

...

Lignende dokumenter

Beskrivelse af design af luftafbrydere. Afspærringsventil og elektro-pneumatisk kredsløb af luftkontakten. Princippet om lysbueslukningsprocessen, typer af slukningskamre, ventilationssystem. Formål med separatorer i luftafbrydere.

laboratoriearbejde, tilføjet 17.10.2013


Generel information om luftledninger, typer af understøtninger til dem. Koncept og klassificering af ruteledningsisolatorer. Funktioner af processen med at lægge ruten, installere ledninger og kabler. Karakteristika for vedligeholdelse af luftledninger op til 1000 V.

kursusarbejde, tilføjet 12/05/2010


En luftledning er en enhed til at overføre elektricitet gennem ledninger. Strukturer af understøtninger, isolatorer, ledninger. Funktioner ved reparation og jording af luftledninger. Installation, reparation, vedligeholdelse af luftledninger.

afhandling, tilføjet 06/10/2011


Varmepumper, der opererer fra en luftkilde, princippet om deres drift. Skematisk diagram af arbejdet. Organisation af varmesystemet. Luftkildevarmepumpemarked i lande Nordeuropa. Forbedring af energieffektiviteten af ​​luftpumper.

kursusarbejde, tilføjet 06/01/2015


Organisering af operationel afsendelseskontrol i den operationelle zone af Khakass RDU. Metoder til at fjerne skader på luftledninger. Nuværende reparationer af lineære kabelstrukturer. Principper for miljøpolitik. Divisionens investeringsaktiviteter.

praksisrapport, tilføjet 16.09.2014


Koncept og generelle karakteristika luftafbrydere, deres anvendelse i elsystemer. Tilslutningsdiagram for kondensatorer og shuntmodstande. Serie af luftafbrydere. Fejlfinding af enheden, procedurer for inspektion og vedligeholdelse.

abstract, tilføjet 01/11/2012


Undersøgelse af forskellige isoprocesser, der forekommer i gasser. Eksperimentel bestemmelse af CP/CV for luft. Beregning af massen af ​​gas, der passerer ind i forskellige tilstande. Flow af isotermiske processer, bestemmelse af gassens tilstand som et termodynamisk system.

test, tilføjet 17/11/2010


Undersøgelse af anordninger til ophængning og isolering af ledninger og kabler på understøtninger af luftledninger eller luftledninger. Design af ophængsisolatorer. Beskrivelser af bøsninger, stifter og lineære isolatorer. Sammensætning af skiveisolatorer.

præsentation, tilføjet 20/04/2017


Undersøgelse strukturel enhed luftledninger, kabelledninger og ledere. Analyse acceptable standarder spændingstab. Beregning af elektriske netværk baseret på økonomisk strømtæthed. Gennemgang af metoder til udlægning af kabelledninger. Understøtninger til luftledninger.

præsentation, tilføjet 25/08/2013


Klassificering af luftledninger: efter spændingsklasse, design, formål og betingelser for beskyttelse. Beregning af elektriske belastninger og samlet maksimal dag- og afteneffekt. Valg af effekt af krafttransformatoren TP-10/0,4 kV.

Jetstrømme indendørs

Ventilationsproces for at sikre mikroklima

Arten af ​​fordelingen af ​​skadelige stoffer i et ventileret rum bestemmes hovedsageligt af de resulterende luftstrømme, som igen afhænger af den vedtagne metode til organisering af luftudveksling.

Afgørende rolle i dannelsen af ​​temperatur-, hastigheds- og koncentrationsfelter

urenheder hører til forsyningsstrålerne og de cirkulationsstrømme, de skaber. Ved hjælp af forsyningsstråler er det muligt at give specificerede luftparametre i visse områder af rummet, som adskiller sig væsentligt fra dem i det omgivende rum (luftbrusere, luftoaser); skabe luftgardiner, der forhindrer kold luft i at strømme ind i rummet; brug enheder, der letter blæsningen af ​​skadelige stoffer til stedet for deres organiserede fjernelse (lokal sugning med blæsning).

Konvektive (termiske) stråler, der dannes nær vægge og udstyrsoverflader, som har en temperatur, der afviger fra den omgivende temperatur, kan også have en vis effekt på fordelingen af ​​skadelige stoffer i rummet.

Termiske stråler, der opstår over opvarmet udstyr, bidrager til fjernelse af varme og skadelige urenheder til den øverste zone af lokalerne. Kraftige konvektive strømme transporterer gasser og dampe til den øverste zone af lokalerne, selvom de er tungere end luft.

En stråle er en strøm af væske eller gas med begrænsede tværgående dimensioner bestemt af strålens grænse. Ventilationsteknologi beskæftiger sig med luftstråler, der spredes gennem luften i et rum. Sådanne jetfly kaldes oversvømmede. Ventilationsdyserne er turbulente.

Afhængigt af udløbstemperaturen opdeles strålerne i isotermiske og ikke-isotermiske. For isotermiske stråler er temperaturen i hele dets volumen lig med den omgivende lufttemperatur for ikke-isotermiske stråler, temperaturen ændres, når den udvikler sig, og nærmer sig den omgivende lufttemperatur.

Afhængig af udformningen af ​​luftfordelingsanordningen kan dyserne udvikle sig langs forskellige baner. Figur 6.1 viser udviklingen af ​​en isotermisk aksesymmetrisk stråle, hvis alle tværgående dimensioner er symmetriske i forhold til dens akse, som er retlinet.

Ved strålens grænse, hvor den langsgående komponent af hastigheden er nul, sker der en intensiv indblanding af luftmasser i strålen og et fald i lufthastigheden. Inden for koordinaten er lufthastigheden langs strålens akse og i dens tværsnit lig med udstødningshastigheden. Dette afsnit kaldes det indledende afsnit. Efterfølgende falder den aksiale hastighed, ligesom tværsnitshastigheden.

Oximetriske stråler strømmer ud af et rundt hul og er kompakte. Kompakte dyser omfatter også stråler, der strømmer fra firkantede og rektangulære dyser.

Flade stråler (fig. 6.2, a) dannes, når luft strømmer ud af slidsede huller med et aspektforhold større end 20. Strålen betragtes som flad i en afstand, hvor størrelsen er på den større side af hullet; i det følgende betragtes jetflyet som kompakt.

Ventilatorstråler (fig. 6.2,b) dannes ved tvungen spredning af luft i et plan i en bestemt vinkel. Der er fuld blæserdyser med en tvungen spredningsvinkel på 360 grader og ufuldstændige blæserstråler med en vinkel på mindre end 360 grader.

Fig. 6.1 Fri isotermisk aksesymmetrisk stråle

Koniske stråler (fig. 6.2.c) dannes, når en spredekegle med en topvinkel på 60 ± 2,5° installeres ved luftudtaget fra hullet.