Luftstrømgrense. Beregningsskjema og klassifisering av jetfly

La en rund sylinder, som er i stand til å rotere fritt om sin akse, føres inn i en vannstrøm eller i området for grensen til luftstrømmen. I et visst nedsenkingsintervall, i motsetning til den nevnte Coapde-effekten, skyves sylinderen ut av strømmen og roterer samtidig i motsatt retning av den forventede - mot "møllehjulet"! Denne effekten observeres bare under betingelse av toveis strømning rundt sylinderen. Hvis sylinderen er nedsenket så lite at den flyter rundt bare én side, roterer den "riktig". Men størrelsen på denne terskeldybden er veldig liten. Etter hvert som utdypingen fortsetter, blir rotasjonsretningen "kontra", deretter nås en maksimal hastighet, fall og til slutt en fullstendig stopp når sylinderen er helt nedsenket i strømmen.

Hvis vi snakker om en tynn stråle, sammenlignbar i tykkelse med sylinderens diameter, avviker strålen under uregelmessig rotasjon sterkt fra sylinderen, som kan begraves langt utenfor den geometriske aksen til den uforstyrrede strålen. Men i et øyeblikk hopper strålen over til den andre siden av sylinderen, og den begynner å rotere i motsatt retning, så fenomenet er hysteretisk av natur. Som det viste seg, observeres effekten ikke bare for en sylinder, men også for en ball og ved grensen til flate og aksesymmetriske stråler, både vann og luft.

Fenomenet som vurderes, på grunn av kombinasjonen av rotasjon og flytekraft, minner overfladisk om Magnus-effekten, men har en helt annen karakter. Magnus-effekten er at en tvangsroterende sylinder eller kule, fra siden av den motgående strømmen, opplever virkningen av en tverrkraft forbundet med tvungen sirkulasjon. Hvis strømmen er jevn, er det ingen tverrkraft ved null rotasjonshastighet. Effektene av uregelmessig rotasjon og kraftinteraksjon som vurderes her oppstår spontant, under påvirkning av en mekanisme forårsaket av strømningsinhomogenitet. I dette tilfellet virker kraften også på en stasjonær strømlinjeformet kropp. Vinkelhastigheten til rotasjonshastigheten til den frie sylinderen viser seg å være nøyaktig proporsjonal med hastigheten til den innkommende strømmen. Dette lar oss vurdere strømmen tilnærmet inviscid, men med en viss sirkulasjon, for å bestemme hvilken det er nødvendig å generalisere Zhukovsky-Chaplygin-postulatet om begrenset hastighet på den skarpe kanten av vingen til tilfellet med en jevn kontur. Denne generaliseringen forutsetter at den genererte sirkulasjonen minimerer den maksimale hastigheten på konturen til det strømlinjeformede legemet. Dette minimax-prinsippet gjør det mulig å kvalitativt og delvis kvantitativt korrekt forutsi sirkulasjonsretningen og størrelsen på sirkulasjonen i ulike forhold flyte rundt

LAMINAR OG TURBULENT LUFTSTRØM

STADIG LUFTSTRØM

Jevn luftstrøm er en luftstrøm der strømningshastigheten til enhver tid, samt hovedparametrene (trykk, temperatur og tetthet) ikke endres over tid. Det vil si at hvis vi i visse intervaller måler hastigheten og andre parametere til luften på samme punkt og i alle målinger er parameterverdiene de samme, så er denne luftstrømmen jevn. Hvis de målte mengdene endres, er strømmen ustabil. I aerodynamikk vurderes kun jevn luftstrøm. Det grunnleggende konseptet for aerodynamikk er konseptet med en elementær strøm av luft.

Elementær drypp- dette er en mentalt isolert strømning (en liten lukket krets i form av et rør), gjennom sideflate hvor luft ikke kan strømme inn eller ut.

Laminær er en luftstrøm der luftstrømmer beveger seg i én retning og er parallelle med hverandre. Når hastigheten øker til en viss verdi, får luftstrømmene, i tillegg til translasjonshastigheten, også raskt skiftende hastigheter vinkelrett på translasjonsbevegelsesretningen. Det dannes en strømning som kalles turbulent, dvs. uorden.

Grense lag- dette er et lag der lufthastigheten endres fra null til en verdi nær den lokale luftstrømhastigheten.

Når en luftstrøm strømmer rundt et legeme (fig. 5), glir ikke luftpartikler over kroppens overflate, men bremses ned, og lufthastigheten ved kroppens overflate blir null. Når man beveger seg bort fra kroppens overflate, øker lufthastigheten fra null til hastigheten på luftstrømmen.

Tykkelsen på grenselaget måles i millimeter og avhenger av luftens viskositet og trykk, kroppens profil, tilstanden til overflaten og posisjonen til kroppen i luftstrømmen. Tykkelsen på grensesjiktet øker gradvis fra forkant til bakkant. I grenselaget skiller naturen av bevegelsen av luftpartikler seg fra naturen til bevegelsen utenfor den.

La oss se på en luftpartikkel A (fig. 5), som befinner seg mellom luftstrømmer med hastigheter U 1 og U 2, på grunn av forskjellen i disse hastighetene påført mot motsatte punkter av partikkelen, roterer den, og jo nærmere denne partikkel er til overflaten av kroppen, jo mer roterer den (der hastighetsforskjellen er størst). Når man beveger seg bort fra kroppens overflate, bremses rotasjonsbevegelsen til partikkelen ned og blir lik null på grunn av likheten mellom luftstrømhastigheten og lufthastigheten til grenselaget.

Bak kroppen blir grenselaget til en medstrømsstråle, som visker ut og forsvinner når den beveger seg bort fra kroppen. Turbulensen i kjølvannet faller på halen av flyet og reduserer effektiviteten og forårsaker risting (buffetfenomen).

Grenselaget er delt inn i laminært og turbulent (fig. 6). I en jevn laminær strømning av grensesjiktet oppstår kun indre friksjonskrefter på grunn av luftens viskositet, så luftmotstanden i det laminære laget er lav.

Ris. 5. Endring i luftstrømhastighet i grensesjiktet

Ris. 6. Luftstrøm rundt en kropp - retardasjon av strømmen i grensesjiktet

Ris. 7. Laminær og turbulent strømning

I en turbulent grense lag er det en kontinuerlig bevegelse av luftstrømmer i alle retninger, noe som krever mer energi for å opprettholde en tilfeldig virvelbevegelse, og som en konsekvens av dette skapes det en større motstand mot luftstrømmen til det bevegelige legemet.

For å bestemme arten av grenselaget, brukes koeffisienten C f. En kropp med en viss konfigurasjon har sin egen koeffisient. Så, for eksempel, for en flat plate er motstandskoeffisienten til det laminære grenselaget lik:

for et turbulent lag

hvor R e er Reynolds-tallet, som uttrykker forholdet mellom treghetskrefter og friksjonskrefter og bestemmer forholdet mellom to komponenter - profilmotstand (formmotstand) og friksjonsmotstand. Reynolds tall R e bestemmes av formelen:

hvor V er luftstrømhastigheten,

Jeg - karakter kroppsstørrelse,

γ er den kinetiske koeffisienten for viskositet til luftfriksjonskrefter.

Når en luftstrøm strømmer rundt et legeme, går grenselaget på et visst tidspunkt fra laminært til turbulent. Dette punktet kalles overgangspunktet. Dens plassering på overflaten av kroppsprofilen avhenger av luftens viskositet og trykk, hastigheten til luftstrømmene, formen på kroppen og dens plassering i luftstrømmen, samt overflateruheten. Når du lager vingeprofiler, forsøker designere å plassere dette punktet så langt som mulig fra forkanten av profilen, og dermed redusere friksjonsmotstanden. Til dette formål brukes spesielle laminerte profiler for å øke glattheten på vingeoverflaten og en rekke andre tiltak.

Når hastigheten på luftstrømmen øker eller posisjonsvinkelen til kroppen i forhold til luftstrømmen øker til en viss verdi, skilles grenselaget på et bestemt punkt fra overflaten, og trykket bak dette punktet synker kraftig.

Som et resultat av at trykket i bakkanten av kroppen er større enn bak separasjonspunktet, oppstår en omvendt luftstrøm fra en sone med høyere trykk til en sone med lavere trykk til separasjonspunktet, som medfører separasjon av luftstrømmen fra overflaten av kroppen (fig. 7).

Et laminært grenselag løsner lettere fra overflaten av et legeme enn et turbulent grenselag.

I faste stoffer er avstandene mellom molekylene svært små og kreftene til gjensidig tiltrekning mellom molekylene er store. Molekyler gjennomgår små vibrasjonsbevegelser.

U gassformige stoffer avstandene mellom molekylene er mye større enn selve molekylene, gjensidig tiltrekning er veldig liten, molekyler beveger seg i forskjellige retninger og med forskjellige hastigheter. Energien til alle molekyler sammen anses som den indre energien til stoffet.

Luft betraktes som en samling av et stort antall molekyler, som et kontinuerlig medium der individuelle partikler kommer i kontakt med hverandre. Bilde av kontinuitet i mediet lar deg betydelig forenkle studiet av væsker og gasser.

I tillegg innen aerodynamikk bred applikasjon funnet prinsipp reversibilitet av bevegelse. I henhold til dette prinsippet, i stedet for å vurdere bevegelsen til et legeme i et stasjonært medium, kan man vurdere bevegelsen til mediet i forhold til et stasjonært legeme.

Hastigheten til den motgående uforstyrrede strømmen i omvendt bevegelse er lik hastigheten til selve kroppen i stille luft.

Aerodynamiske krefter vil være de samme både for en kropp som beveger seg i stille luft og for en stasjonær kropp som flys med luft, dersom kroppens hastighet i forhold til luften er den samme.

Reversering av bevegelse er mye brukt når man utfører eksperimenter i vindtunneler, samt i teoretiske studier der konseptet brukes luftstrøm.

Ved luftstrøm kalt den rettet bevegelse av kaotisk bevegelige partikler.

Hvis trykket, tettheten, størrelsen og retningen til strømningshastigheten ikke endres over tid, kalles bevegelsen til denne strømmen på noe punkt i rommet okkupert av en strøm av væske eller gass. etablert. Hvis disse parameterne på et gitt punkt i rommet endres over tid, kalles bevegelsen ustødig.

Eksistere ulike metoder studere bevegelsen av væsker og gasser. En av dem er at bevegelsen til individuelle partikler vurderes på hvert punkt i rommet på et gitt tidspunkt. I dette tilfellet undersøkes de såkalte strømlinjene.

Gjeldende linje er en linje hvis tangent i hvert punkt faller sammen med hastighetsvektoren i det punktet. Settet med strømlinjer finnes i noen rørstrøm og danner en elementær en drypp av strøm . Hver utvalgt bekk kan representeres som strømmer isolert fra total masse gass

Å dele strømmen i bekker gir en klar ide om den komplekse strømmen av gass i rommet. De grunnleggende bevegelseslovene - bevaring av masse og bevaring av energi - kan brukes på en individuell strøm. Ved å bruke ligninger som uttrykker disse lovene, er det mulig å utføre en fysisk analyse av interaksjonen fast med gass (luft).

I henhold til strømmens natur kan luftstrømmen være laminær og turbulent.

Laminær er en luftstrøm der luftstrømmer beveger seg i én retning og er parallelle med hverandre.

Når hastigheten øker, får luftpartikler, i tillegg til translasjonshastighet, raskt skiftende hastigheter vinkelrett på translasjonsbevegelsesretningen. Det dannes en strømning som kalles turbulent , dvs. uorden.

Grense lag

Grense lag kalt et tynt lag av hemmet gass som dannes på overflaten av legemer som strømmer rundt en strømning. Viskositeten til gassen i grenselaget er hovedårsaken til dannelsen av dragkraft.

Når de strømmer rundt et legeme, vil gasspartikler som passerer veldig nær overflaten oppleve sterk retardasjon. Starter fra et bestemt punkt nær overflaten, avtar strømningshastigheten når den nærmer seg kroppen og blir null ved selve overflaten. Fordelingen av hastigheter i andre deler av overflaten er lik (fig. 2.1).

Avstand R, hvor hastigheten avtar kalles tykkelsen på grenselaget, og endringen i hastighet langs tykkelsen av grenselaget kalles hastighetsgradient.

Fig.2.1 Endring i luftstrømhastighet i grensesjiktet

Tykkelsen på grenselaget måles i millimeter og avhenger av luftens viskositet og trykk, formen på kroppen, tilstanden til overflaten og kroppens plassering i luftstrømmen. Tykkelsen på grenselaget øker gradvis fra forsiden av kroppen til baksiden.

Ved grensen til grenselaget blir partiklenes hastighet lik hastigheten til den frie strømmen. Over denne grensen er det ingen hastighetsgradient, så viskositeten til gassen vises praktisk talt ikke.

Således, i grenselaget, endres partikkelhastigheten fra hastigheten til den eksterne strømmen ved "grensen" av grenselaget til null på overflaten av kroppen.

På grunn av hastighetsgradienten er arten av bevegelsen av gasspartikler i grenselaget forskjellig fra deres bevegelse i det potensielle laget. I grensesjiktet på grunn av hastighetsforskjellen U 1 - U 2 partiklene begynner å rotere (se fig. 2.2).

Jo nærmere partikkelen er overflaten av kroppen, jo mer intens blir rotasjonen. Grenselaget er alltid virvel og kalles derfor et overflatevirvellag.

Ris. 2.2 Luftstrøm rundt et legeme - strømningsretardasjon i grensesjiktet

Gasspartikler fra grenselaget blir ført bort av strømmen inn i et område som ligger bak det strømlinjeformede legemet, kalt medfølgende jetfly. Hastighetene til partikler i den medfølgende strålen er alltid mindre enn hastigheten til den ytre strømmen, fordi partikler dukker opp fra grenselaget allerede bremset ned.

Typer grenselagsflyt. Ved lav fristrømshastighet flyter gassen i grensesjiktet rolig i form av separate lag. Dette grenselaget kalles laminær (Fig. 2.3, a). Grenselaget er virvel, men gassbevegelsen er ordnet, lagene blandes ikke, og partiklene roterer innenfor det samme tynne laget.

Dersom det skjer energetisk blanding av partikler i tverrretningen i grensesjiktet og hele grenselaget virvles tilfeldig, kalles et slikt grenselag. turbulent (Fig. 2, b).

I et turbulent grensesjikt er det kontinuerlig bevegelse av luftstrømmer i alle retninger, noe som krever mer energi. Luftstrømmotstanden øker.

Med)

Ris. 2.3 Laminær og turbulent strømning

Det dannes et laminært grensesjikt på den fremre delen av den strømlinjeformede kroppen, som deretter blir til en turbulent. Dette grenselaget kalles blandet (Fig. 2.3, c).

I en blandet strømning går grenselaget på et visst tidspunkt fra laminært til turbulent. Dens plassering på overflaten av kroppen avhenger av strømmenes hastighet, formen på kroppen og dens plassering i luftstrømmen, samt av overflatens ruhet. Posisjonen til punktet bestemmes av koordinaten X s(Fig.2.3,) .

For glatte bæreblader ligger overgangspunktet vanligvis i en avstand omtrent lik 35 % av kordelengden.

Når du lager vingeprofiler, forsøker designere å plassere dette punktet så langt som mulig fra forkanten, og dermed øke utstrekningen av den laminære delen av grenselaget For dette formålet, spesielt laminert profiler, og også øke glattheten på vingeflaten og en rekke andre tiltak.

Grenselagseparasjon. Ved flyt rundt et legeme med buet overflate vil trykket og hastighetene på ulike punkter på overflaten være forskjellig (Fig. 2.4) Når strømmen beveger seg fra punkt A til punkt B, oppstår en diffus utvidelse av strømmen.

A B

Ris. 2.4 Grenselagsstrømning nær separasjonspunktet

Derfor øker trykket og hastigheten avtar, siden partikkelhastighetene ved selve overflaten av kroppen er svært små, under påvirkning av trykkforskjellen mellom punktene A og B i dette området, beveger gassen seg i motsatt retning. Samtidig fortsetter den eksterne flyten å bevege seg fremover.

På grunn av omvendt strømning Den eksterne gasstrømmen skyves bort fra overflaten av kroppen. Grenselaget sveller og bryter bort fra kroppens overflate. Punktet på overflaten av kroppen der grenselaget er separert kalles separasjonspunkt .

Separasjonen av grenselaget fører til dannelsen av virvler bak kroppen. Plasseringen av separasjonspunktet avhenger av strømmens natur i grensesjiktet. Ved turbulent strømning ligger strømningsseparasjonspunktet mye lenger nedstrøms enn ved laminær strømning. Virvelområdet bak kroppen er i dette tilfellet mye mindre. Dette paradoksale fenomenet forklares av det faktum at under turbulent bevegelse oppstår mer intens tverrgående blanding av partikler.

Grenselagseparasjon observeres ved flyt rundt buede flater, for eksempel en vingeprofil ved høye angrepsvinkler. Dette fenomenet er veldig farlig, fordi... fører til en kraftig reduksjon i løft, en betydelig økning i motstand mot strømning, tap av stabilitet og kontrollerbarhet av flyet, og vibrasjoner.

Fenomenet med strømningsstopp avhenger av formen og tilstanden til overflaten av kroppen, naturen til luftstrømmen i grenselaget. Kroppene som har en langstrakt form med glatte konturer (strømlinjeformet) er ikke utsatt for strømningsstopp, i motsetning til ikke-strømlinjeformede kropper.

Strømningsforstyrrelser kan oppstå som et resultat av brudd på flydriftsregler: å nå kritiske angrepsvinkler, brudd på justering. Ved uforsiktig vedlikehold oppstår lokale strømningsforstyrrelser på grunn av løs montering av lukedeksler, ufullstendig lukking av ventiler og andre årsaker. Farlige vibrasjoner av flydeler forekommer.

Send ditt gode arbeid i kunnskapsbasen er enkelt. Bruk skjemaet nedenfor

Studenter, hovedfagsstudenter, unge forskere som bruker kunnskapsbasen i studiene og arbeidet vil være veldig takknemlige for deg.

postet på http://www.allbest.ru/

Luftstråle

Introduksjon

Teorien om gass (luft) jetstrømmer brukes i design av ventilasjonssystemer, luftdusjer, luftgardiner, ved beregning av tilførsel eller sug av luftmasser gjennom ventilasjonsgitter, brennere, etc.

Ventilasjon (fra latin ventilatio - lufting) er prosessen med å fjerne avtrekksluft fra et rom og erstatte den med uteluft. Ved behov utføres følgende: klimaanlegg, filtrering, oppvarming eller kjøling, fukting eller avfukting, ionisering osv. Ventilasjon sikrer sanitære og hygieniske forhold (temperatur, relativ fuktighet, luftbevegelseshastighet og luftrenhet) innendørs luftmiljø, gunstig for menneskers helse og velvære, oppfyller kravene til sanitære standarder, teknologiske prosesser, bygningskonstruksjoner bygninger, lagringsteknologier osv.

Også dette begrepet i teknologi refererer ofte til systemer med utstyr, enheter og instrumenter for disse formålene.

Det er to hovedmetoder for ventilasjon av bygninger: fortrengningsventilasjon og blandingsventilasjon.

Fortrengningsventilasjon brukes først og fremst til å ventilere store industrielle rom fordi den effektivt kan fjerne overflødig varme hvis den er riktig dimensjonert. Luft tilføres nederst i rommet og strømmer inn i arbeidsområdet med lav hastighet. Denne luften må være litt kjøligere enn romluften for at fortrengningsprinsippet skal fungere. Denne metoden gir utmerket luftkvalitet, men er mindre egnet for bruk i kontorer og andre små rom fordi retningsluftterminalen tar ganske mye plass og det ofte er vanskelig å unngå trekk i arbeidsområdet.

Blandeventilasjon er den foretrukne metoden for luftfordeling i situasjoner hvor såkalt komfortventilasjon er nødvendig. Grunnlaget for denne metoden er at den tilførte luften kommer inn i arbeidsområdet allerede blandet med romluft. Ventilasjonssystemet må beregnes på en slik måte at luften som sirkulerer i arbeidsområdet er tilstrekkelig komfortabel. Lufthastigheten skal med andre ord ikke være for høy, og temperaturen inne i rommet skal være mer eller mindre jevn.

Luftstrømmen som kommer inn i rommet trekker inn i strømmen og blander store mengder omgivende luft. Som et resultat øker volumet av luftstrømmen, mens hastigheten avtar jo lenger den trenger inn i rommet. Å blande omgivelsesluft inn i luftstrømmen kalles ejeksjon.

Ris. 1. Utkasting

Luftbevegelsene forårsaket av luftstrømmen blander snart all luften i rommet grundig. Forurensninger i luften forstøves ikke bare, men fordeles også jevnt. Temperaturen i ulike deler av rommet utjevnes også.

Ved beregning av ventilasjon ved å blande, mest viktig poeng er å sikre at lufthastigheten i arbeidsområdet ikke er for høy, ellers vil det være en følelse av trekk.

Begrunnelse

En luftdusj er en enhet i et lokalt tilførselsventilasjonssystem som gir en konsentrert luftstrøm, og skaper en direkte innvirkning av denne strømmen på en person i området.

Luftdusjer brukes på faste arbeidsplasser eller hvileplasser. Spesielt effektiv i produksjonslokaler(fig), hvor arbeidere er eksponert høy temperatur. Installasjoner for luftdusjer er stasjonære og mobile.

Luftgardin (termisk gardin, luft-termisk gardin) - skaper en usynlig barriere for luftstrøm.

Gardinene kan være elektrisk, vann, damp, gass oppvarmet, eller uten oppvarming.

For installasjon:

· gardiner for vertikal installasjon;

· gardiner av horisontal installasjon;

· skjulte installasjonsgardiner (innebygd i/bak undertak, døråpning).

Etter varmetype:

· oppvarmede gardiner (oppvarmede gardiner kalles vanligvis luft-termiske eller termiske gardiner, siden døråpningen er skjermet av oppvarmet luft);

· gardiner uten oppvarming (gardiner uten oppvarming kalles vanligvis ("kaldstrøm").

Utformingen av termisk gardin inkluderer:

· en elektrisk varmeovn eller varmtvannsbereder, samt store industrielle termiske gardiner kan utstyres med en damp- eller gassvarmer (hvis gardinen er oppvarmet, har ikke gardinen uten oppvarming denne typen varmeapparat);

· fans;

· luftfilter(for vannoppvarmede modeller).

Ventilasjonsrister er konstruksjoner som i dag er mye brukt i byggebransjen til innvendig og utvendig dekorasjon av lokaler og bygninger, og legging av kommunikasjonssystemer. De utfører funksjonene til en luftfordelingsenhet i ulike typer ventilasjonssystemer. I dag brukes disse konstruksjonene ved installasjon og igangkjøring av til- og avtrekksventilasjon.

Moderne modeller av rister kan brukes ikke bare for luftfordeling, men også for tilførsel eller fjerning. Alt avhenger av typen ventilasjonssystem. Slike design kan ofte finnes i private hjem, administrative og kommersielle bygninger og kontorlokaler. Det vil si at bruken er tilrådelig i de rommene der det er behov for å skape og opprettholde optimale temperatur- og fuktighetsnivåer.

Vitenskapelig teori om luftstråler

En gasstrøm kalles oversvømmet hvis den forplanter seg i et medium med det samme fysiske egenskaper, som hun selv har. Når man studerer luftbevegelse i ventilasjonssystemer, møter man ulike tilfeller av forplantning av oversvømmede stråler. Men når man vurderer disse tilfellene, brukes gratis jet-ordningen som den første. En fri jet er en jet som forplanter seg i et ubegrenset miljø. (En stråle som ikke er begrenset av solide vegger kalles fri.) Strålen kan strømme inn i et stasjonært medium, så vel som inn i en luftstrøm.

I dette tilfellet er det:

· Stringjet, en stråle som strømmer inn i en bekk hvis hastighetsretning sammenfaller med strålens retning.

· En stråle i en drivende strøm, hvis strømningshastigheten er rettet i en vinkel til strålens akse.

· En stråle i en motstrøm, når vektorene til strålens langsgående hastighet og strømningshastigheten er rettet mot hverandre.

I henhold til typen energi som brukes på dannelsen av jetstrålen, skilles de ut:

· Forsyne (mekaniske) dyser laget av en vifte, kompressor, ejektor, etc.

· Konvektive stråler dannet på grunn av oppvarming eller avkjøling av luft nær varme eller kalde overflater på ulike legemer.

Jets kjennetegnes også av formen på den første delen:

· Hvis tverrsnittet er sirkulært, kalles strålen asymmetrisk.

· Hvis snittet har form av en uendelig lang stripe med konstant høyde, kalles den planparallell eller flat.

Jettemperaturer og miljø kan være lik eller forskjellig.

I samsvar med dette skilles det mellom isotermiske og ikke-isotermiske stråler. I fig. Figur 3 viser en luftstrøm som dannes når luft presses inn i rommet gjennom et hull i veggen. Som et resultat vises en fri luftstrøm. Hvis temperaturen på luften i bekken er den samme som i rommet, kalles det en fri isotermisk strøm.

I henhold til graden av innflytelse fra det omkringliggende rommet på arten av bevegelsen til jetflyet, skilles de ut:

· gratis jetfly;

· semi-avgrenset eller flat, beveger seg langs planet som begrenser plassen;

· begrenset (begrenset), flyter inn i et rom med endelige dimensjoner som står i forhold til strålens opprinnelige dimensjoner.

Avhengig av strømningsmodus kan dysene være:

laminær (strømning der væske eller gass beveger seg i lag uten blanding eller pulsering);

· turbulent (en form for væske- eller gassstrøm der elementene deres utfører uordnede, ustødige bevegelser langs komplekse baner, noe som fører til intens blanding mellom lag av flytende væske eller gass).

Turbulente stråler observeres i ventilasjonsanlegg. En annen definisjon: hvis det er rotasjonshastighetskomponenter i den innledende delen, kalles en slik stråle virvling.

Les mer. I turbulent bevegelse, sammen med aksial bevegelse, er det også tverrgående bevegelse av partikler. I dette tilfellet faller partiklene utenfor strålen og overfører momentumet sitt til massene av ubevegelig luft som grenser til strålen, og fører med seg (støter ut) disse massene, og gir dem en viss hastighet.

I stedet for partiklene som forlater strålen, kommer partikler fra luften rundt i den, som bremser grenselagene til strålen. Som en konsekvens av denne utvekslingen av impulser mellom strålen og den ubevegelige luften, oppstår en økning i massen til strålen og en reduksjon i hastighet ved dens grenser.

Strålens bremsede partikler danner sammen med medførte partikler fra den omgivende luften et turbulent grensesjikt, hvis tykkelse øker kontinuerlig med avstanden fra utløpet. I kontakt på utsiden med et stasjonært medium (?? = 0), og på innsiden med en kjerne med konstant hastighet (?? = ?? 0), får grenselaget en variabel hastighetsprofil. Fig.4.

Kjernen med konstant hastighet smalner av når den beveger seg bort fra utløpet og grenselaget tykner til det forsvinner helt. Etter dette fyller grenselaget allerede hele tverrsnittet av strålen, inkludert strømningsaksen.

Derfor er ytterligere erosjon av strålen ledsaget av en økning i bredden og samtidig reduseres hastigheten på aksen.

Den delen av strålen der erosjonen av kjernen med konstant hastighet er fullført og på hvis akse begge halvdelene av grenselaget møtes, kalles overgangsseksjonen. En seksjon av strålen plassert mellom utløpet og overgangsseksjonen, der hastigheten på aksen forblir uendret og lik starthastighet?? 0 kalles initial. Seksjonen etter overgangsseksjonen, hvor hastigheten på aksen gradvis avtar og toner, kalles hovedseksjonen. Strålens grenser, både ytre og kjernen med konstant hastighet, er rettlinjede. Skjæringspunktet O mellom strålens ytre grenser kalles strålens pol.

Det statiske trykket på forskjellige punkter av strålen endres ubetydelig og er omtrent lik trykket i det omkringliggende rommet, dvs. fristrålen kan betraktes som isobarisk.

Hovedparametrene til en turbulent stråle er aksialhastighet??, diameter D for sirkulære seksjoner og bredde?? for flate jetfly, luftforbruk?? og gjennomsnittlig hastighet??.

Fra de teoretiske og eksperimentelle studiene til Genrikh Naumovich Abramovich følger det at hovedparametrene til strålen avhenger av turbulenskoeffisienten a, som karakteriserer blandingsintensiteten og avhenger av utformingen av dysen som strålen strømmer fra. (Genrikh Naumovich Abramovich (1911 - 1995) - sovjetisk vitenskapsmann innen teoretisk og anvendt gassdynamikk).

Jo større turbulenskoeffisienten a er, jo mer intens er blandingen og jo større vinkel for ensidig ekspansjon av strålen.

Tabell over verdier for turbulenskoeffisienten a og jet-ekspansjonsvinkelen 2?? for noen typer dyser.

Definisjon. Jet er en form for strømning der en væske (gass) strømmer i et omgivende rom fylt med en væske (gass) med forskjeller fra det fysiske parametere: hastighet, temperatur, sammensetning osv. Jetstrømmer varierer - fra jetstrålen rakettmotor til jetstrømmen i atmosfæren. En luftstrøm er en luftstrøm som dannes når man går ut av en luftkanal inn i et stort volumrom som ikke har faste grenser.

Distribusjon og form. Luftstrømmen består av flere soner med ulike strømningsregimer og luftbevegelseshastigheter. Området med størst praktisk interesse er hovedsiden. Sentrumshastigheten (hastigheten rundt sentralaksen) er omvendt proporsjonal med avstanden fra diffusoren eller ventilen, dvs. jo lenger fra diffusoren, mindre hastighet luft. Luftstrømmen utvikler seg fullt ut i hovedområdet, og forholdene her vil ha avgjørende innflytelse på strømningsregimet i rommet som helhet.

Hoveddelen av luftstrømmen, tilthastighet. Formen på luftstrømmen avhenger av formen på diffusoren eller passasjeåpningen til luftfordeleren. Runde eller rektangulære passasjehull skaper en kompakt, konisk luftstrøm. For at luftstrømmen skal være helt flat, må passasjeåpningen være mer enn tjue ganger bredere enn høyden eller like bred som rommet. Luftviftestråler oppnås ved å passere gjennom perfekt runde passasjeåpninger, hvor luft kan spre seg i alle retninger, som i tilførselsdiffusorer.

Ris. 5. Forskjellige typer luftstråler

ventilasjonsgardin luftutkast

Hastighetsprofil. Lufthastigheten i hver del av strålen kan beregnes matematisk. For å beregne hastigheten i en viss avstand fra utløpet av diffusoren/ventilen, er det nødvendig å vite hastigheten på luften ved utløpet av diffusoren/ventilen, dens form og typen luftstrøm den danner. På samme måte er det mulig å vurdere hvordan hastighetene varierer i hver jetprofil.

Ved hjelp av disse beregningene kan det tegnes hastighetskurver for hele strålen. Dette gjør det mulig å identifisere områder som har samme hastighet. Disse områdene kalles isovels (linjer med konstant hastighet). Ved å sørge for at isovel tilsvarende 0,2 m/s er plassert utenfor arbeidsområdet, kan du være sikker på at lufthastigheten ikke vil overstige dette nivået direkte i arbeidsområdet.

Ris. 6. Ulike luftstrøm-isovel

Diffuser koeffisient. Diffusorkoeffisienten er en konstant verdi som avhenger av formen på diffusoren eller ventilen. Koeffisienten kan beregnes teoretisk ved å bruke følgende faktorer: impulsspredningen og innsnevringen av luftstrømmen på punktet der den føres inn i rommet, og graden av turbulens som skapes av diffusoren eller ventilen.

I praksis bestemmes koeffisienten for hver type diffusor eller ventil ved å måle lufthastigheten på minimum åtte punkter plassert i ulik avstand fra diffusor/ventil og minst 30 cm fra hverandre. Disse verdiene plottes deretter på en logaritmisk skala, som viser de målte verdiene for hoveddelen av luftstrømmen, som igjen gir verdien for konstanten.

Diffusorkoeffisienten gjør det mulig å beregne hastigheten til luftstrømmen og forutsi fordelingen og banen til luftstrømmen. Denne faktoren er forskjellig fra K-faktoren, som brukes til å stille inn riktig volum luft som forlater tilluftsfordeleren eller irisventilen. K-faktoren er beskrevet på side 390.

Lagdelingseffekt. Hvis luftfordeleren er installert nær nok til en flat overflate (vanligvis et tak), avbøyes den utgående luftstrømmen mot den og har en tendens til å strømme direkte langs overflaten. Denne effekten oppstår på grunn av dannelsen av et vakuum mellom strålen og overflaten, og siden det ikke er mulighet for luftblanding fra overflaten, avbøyes strålen i sin retning. Dette fenomenet kalles spredningseffekten.

Ris. 7. Lagdelingseffekt

Praktiske forsøk har vist at avstanden mellom overkant av diffusor eller ventil og tak ikke bør overstige 30 cm for at det skal oppstå en lagdelingseffekt. Lagdelingseffekten kan brukes til å øke banen til den kalde luftstrømmen langs taket før den introduseres i arbeidsområdet. Diffusorkoeffisienten vil være noe høyere når det oppstår en lageffekt enn når det er fri luftstrøm. Det er også viktig å vite hvordan diffusoren eller ventilen er festet når du bruker diffusorkoeffisienten for å gjøre ulike beregninger.

Ikke-isoterm luftstråle. Distribusjonen blir mer kompleks når den tilførte luften er varmere eller kjøligere enn inneluften. Termisk energi som følge av forskjeller i lufttetthet ved forskjellige temperaturer fører til at den kjøligere luftstrømmen beveger seg nedover (strålen synker) og den varmere luften strømmer oppover (strålen flyter).

Dette betyr at to forskjellige krefter virker på den kalde strålen nær taket: lagdelingseffekten, som prøver å presse den mot taket, og Termisk energi, som har en tendens til å senke den til gulvet.

I en viss avstand fra utløpet av diffusoren eller ventilen vil den termiske energien dominere og luftstrømmen vil etter hvert bøye seg bort fra taket.

Jetavbøyningen og løftepunktet kan beregnes ved hjelp av formler basert på temperaturforskjeller, diffusor- eller ventilutløpstype, luftstrømhastighet osv.

Ris. 8. Luftstråleseparasjonspunkt (Xm) og avbøyning (Y)

Viktige kriterier ved beregning av ventilasjon. Det er viktig å velge og plassere luftfordeleren riktig. Det er også viktig at temperaturen og lufthastigheten i arbeidsområdet er akseptabel.

Avstand x 0 fra stolpe til uttak:

rund stråle - x 0 = ;

· flat jet - x 0 = . Hvor?? 0 - hulldiameter eller dyse; ?? 0 - halve høyden av flatdysen.

Lengde på den første delen x n av strålen:

runde - x n = ;

flat - x n = .

Aksialhastighet?? i hovedseksjonen i en avstand x fra jetstangen:

· runde - ?? = ;

· flat - ?? = .

Luftstrøm?? i hovedseksjonen i en avstand x fra jetstangen:

· runde - ?? = 4,36?? 0();

· flat (per enhetsbredde på dysen) - ?? = 1,2?? 0 .

Diameter på en sirkulær stråle i hovedseksjonen i en avstand x fra strålestangen:

Gjennomsnittlig hastighet i hoveddelen av jetflyet:

· runde - ?? = ;

· flat - ?? = .

Flat jet høyde:

4,8?? 0 ().

Riktig hastighet luft i arbeidsområdet. For de fleste luftfordelingsenheter inneholder katalogen en karakteristikk som kalles jetlengde. Strålens lengde forstås som avstanden fra tilførselsåpningen til diffusoren eller ventilen til tverrsnittet av luftstrømmen, hvor hastigheten på strømningskjernen avtar til en viss verdi, vanligvis opp til 0,2 m/sek. Lengden på strålen er angitt og målt i meter.

Ris. 9. Konseptet "Jetlengde"

Det første som tas i betraktning ved beregning av luftfordelingssystemer er hvordan man unngår for høye luftstrømningshastigheter i arbeidsområdet. Men som regel kommer den reflekterte eller reverserte strømmen til denne strålen inn i arbeidsområdet: se fig. 10.

Ris. 10. Omvendt luftstrøm med veggmontert diffusor

Hastigheten til den omvendte luftstrømmen er omtrent 70 % av hastigheten til hovedluftstrømmen ved veggen. Dette betyr at en diffusor eller ventil montert på en bakvegg som tilfører en luftstrøm med en slutthastighet på 0,2 m/s vil føre til at lufthastigheten i returstrømmen blir 0,14 m/s. Dette tilsvarer komfortabel ventilasjon i arbeidsområdet, hvor lufthastigheten ikke bør overstige 0,15 m/s.

Strålelengden for diffusoren eller ventilen beskrevet ovenfor er den samme som lengden på rommet, og inn i dette eksemplet er et utmerket valg. Akseptabel kastelengde for en veggmontert armatur er mellom 70 % og 100 % av rommets lengde.

Gjennomtrengende evne til luftstrømmen. Formen på rommet kan ha innvirkning betydelig innflytelse til flytkonfigurasjonen. Når tverrsnittet av luftstrømmen er mer enn 40 % av rommets tverrsnitt, vil utkastet av romluft inn i strømmen stoppe. Som et resultat vil luftstrømmen begynne å blande seg i sin egen luft. I dette tilfellet vil økning av hastigheten på den tilførte luften ikke løse problemet, siden penetreringsevnen vil forbli den samme, bare hastigheten på luftstrømmen og luften rundt i rommet vil øke.

I den delen av rommet hvor hovedluftstrømmen ikke når, vil andre luftstrømmer, sekundære virvler, begynne å dukke opp. Men hvis lengden på rommet er mindre enn tre ganger høyden, kan det antas at luftstrømmen vil trenge inn til enden av rommet.

Ris. 11. Sekundære virvler dannes i den ytterste enden av rommet, der luftstrømmen ikke når

Flyt rundt hindringer. Luftstrømmen, hvis det er hindringer i taket i form av tak, lamper, etc., hvis de er plassert for nær diffusoren, kan avvike og falle inn i arbeidsområdet. Derfor er det nødvendig å vite hvilken avstand som skal være (A på grafen) mellom enheten som tilfører luft og hindringer for fri bevegelse av luftstrømmen.

Ris. 12. Minimum avstand til hinder

Montering av flere luftfordelere. Hvis en takspreder er beregnet på å betjene et helt rom, bør den plasseres så nært senter av taket som mulig, og Totalt areal bør ikke overstige dimensjonene vist i fig. 12.

Ris. 12. Lite rom ventilert med en takventil

Hvis rommet er stort, er det nødvendig å dele det inn i flere soner og plassere en diffusor i hver sone.

Ris. 13. Stort rom ventilert med flere takventiler

Rommet, ventilert av flere veggdiffusorer, er også delt inn i flere soner. Antall soner avhenger av avstanden mellom diffusorene, tilstrekkelig til å forhindre interferens med hverandre. Hvis to luftstrømmer blandes, oppnås en enkelt strøm med lengre strålelengde.

Ris. 14. Stort rom ventilert med flere veggventiler

Tilførsel av varm luft. Varm luft tilført horisontalt av en takspreder varmer opp rom med takhøyder på opptil 3,5 meter, og øker romtemperaturen med 10-15°C.

Ris. 15. Horisontal lufttilførsel med takventil

Men i svært høye rom må den tilførte luften rettes vertikalt nedover dersom den også brukes til oppvarming av rommet. Hvis temperaturforskjellen ikke er mer enn 10°C, bør luftstrømmen falle til ca. 1 m fra gulvet slik at temperaturen i arbeidsområdet blir behagelig.

Ris. 16. Vertikal lufttilførsel av takventil

Tilførsel av kald luft. Dersom luften som tilføres langs taket er kjøligere enn luften i rommet, er det viktig at luftstrømhastigheten er høy nok til å sikre at den fester seg til taket. Hvis hastigheten er for lav, er det fare for at den termiske energien kan tvinge luftstrømmen ned mot gulvet for tidlig.

I en viss avstand fra diffusoren som tilfører luft, vil luftstrømmen uansett skille seg fra taket og bøye seg nedover. Dette avviket vil skje raskere for en luftstrøm som har en temperatur under romtemperatur, og derfor vil i dette tilfellet lengden på strømmen være kortere.

Ris. 17. Forskjellen mellom lengden på isotermiske og ikke-isotermiske stråler

Luftstrømmen må bevege seg minst 60 % av rommets dybde før den forlater taket. Maksimal lufthastighet i arbeidsområdet vil derfor være nesten den samme som ved tilførsel av isotermisk luft.

Når tilluftstemperaturen er under romtemperatur, vil romluften avkjøles til en viss grad. Det akseptable nivået av kjøling (kjent som maksimal kjøleeffekt) avhenger av kravene til lufthastighet i arbeidsområdet, avstanden til diffusoren der luftstrømmen skilles fra taket, og typen diffusor og plasseringen.

Alt i alt, høy grad kjøling oppnås ved å bruke en takdiffusor i stedet for en veggdiffusor. Dette er fordi en takspreder sprer luft i alle retninger, så det tar kortere tid å blande seg med omgivelsesluften og utjevne temperaturen.

Velge riktig luftfordeler. Luftfordelere kan monteres enten i taket eller på veggen. De er ofte utstyrt med dyser eller perforeringer, noe som gjør det lettere å blande omgivende luft inn i luftstrømmen.

Dysediffusorer er de mest fleksible enhetene fordi de lar hver dyse konfigureres individuelt. De er ideelle for tilluft som er betydelig lavere enn romtemperaturen, spesielt hvis de er installert i taket. Fordelingsmønsteret kan endres ved å rotere dysene i forskjellige retninger.

Diffusorer med perforering gir en positiv effekt der temperaturen på luftstrømmen er betydelig lavere enn omgivelsestemperaturen. De er ikke like fleksible som dysediffusorer, men ved å skjerme den tilførte luftstrømmen i ulike retninger kan fordelingsmønsteret endres.

Veggrister har lengre lengde jetfly. De har begrensede muligheterå endre fordelingsmønsteret og er lite egnet for tilluft som har en temperatur vesentlig lavere enn omgivelsestemperaturen.

Konklusjon

Så luftstrømmen er hovedelementet i driften av ventilasjonsutstyr. I dette arbeidet ble typer ventilasjon og deres utstyr, former for luftstråler og deres varianter vurdert. Spesiell oppmerksomhet det ble lagt vekt på bruk av luftstråler. Her avslutningsvis kan vi utvide dem.

Også i uminnelige tider folk satte seil for første gang, og vinden førte båtene deres over vannet eller sledene over is og snø. Men siden den gang har luftstrømmene hatt så mye arbeid å gjøre at det er verdt å nevne spesielt. Seilskip opererer fortsatt i dag. De flyter langs elver, innsjøer og til og med hav. De utvilsomme fordelene med denne transportmetoden er renslighet og stillhet (det er ingen bensinflekker på vannet og ingen motorstøy), og du trenger ikke å kjøpe bensin. Idrettsutøvere seiler ikke bare på båter, men til og med bare på brett.

Andre idrettsutøvere bruker luftstrømmer for å fly fritt.

Luft brukes også til ganske jordisk arbeid. I gamle dager snudde vinden vingene til en vindmølle. Nå er det i stedet for kvernsteinene installert en strømgenerator som omdanner vindenergi til elektrisitet - resultatet er en vindkraftstasjon.

Vi snakket bare om naturlige luftstrømmer - vind. Men du kan skape vind kunstig. Det enkleste er å blåse.

Vind oppstår når det er forskjell atmosfærisk trykk: på ett sted er trykket høyere, på et annet - lavere, luften begynner å bevege seg fra siden av høyt trykk til siden av lavt. Dette betyr at hvis vi pumper ut luft fra et sted (skaper lavtrykk), så vil luft umiddelbart rushe dit fra alle kanter. Hvis vi tvert imot skaper et sted høytrykk, vil luften strømme ut derfra. La oss nå la luften bare være én vei til frihet - gjennom et smalt rør. En veldig sterk vind vil begynne å blåse i røret. Når du må tømme en luftmadrass, legg merke til hvor sterk en luftstrøm som slipper ut gjennom ventilen!

Slike kunstige vinder brukes for eksempel i pneumatisk post (luftpost).

La oss nå ta et rør og skape redusert lufttrykk i den ene enden. Luften utenfra vil umiddelbart strømme inn i røret og fange opp alle lette gjenstander underveis. Vi fikk en støvsuger.

Det samme støvsugerprinsippet brukes ved lasting av mel. Den helles ikke, men suges rett og slett fra maskinen til lageret og tilbake. De maler forresten også mel ved hjelp av vinden, for kornene er ganske lette.

Bruken av luftstråler i gruveindustrien. Ventilasjonsstrømmen, etter å ha passert gjennom all gruvedrift, kan bære en betydelig mengde lavpotensial termisk energi, som, etter ventilering av gruvedriften, slippes ut i atmosfæren. Bruk av energipotensialet til ventilasjonsstrømmen til gruver avhengig av ventilasjonsskjemaet og naturlig temperatur steiner og avstanden til gruvebedriften fra den industrielle infrastrukturen kan ha forskjellige indikatorer økonomisk effektivitet og miljøeffekt.

Her er et annet eksempel på bruk av en luftstråle. Plasmatron - moderne apparat metallskjæring (selv om det ble oppfunnet på 1900-tallet), bruker luft (eller hvilken som helst plasmadannende gass) i arbeidet. Luft (luft) eller annen plasmadannende gass (en blanding av gasser), som passerer gjennom kanalen inne i elektrodeenheten og virvelmekanismen, danner en virvelstrøm som virvler langs plasmatronelektrodens lengdeakse og går ut gjennom dysekanalen geometrisk. koaksialt med det.

Referanser

1. E.S. Laptev. "Grunnleggende for hydraulikk og aerodynamikk." Almaty, 2016.

2. N.N.Belyaev, P.B.Mashikhina. Bruk av luftstråler for å intensivere fordampningsprosessen.

3. Artikkel "Jordens luftskall" Ispolzovanije_vetra.html.

4. Artikkel "Bruk av luftstrømsvirvlere for å øke effektiviteten til vindturbiner." http://vikidalka.ru/2-196929.html.

5. Artikkel "Luftstrømmer". http://ru-ecology.info/term/19749/.

6. Artikkel «Fremtidens skurtreskere. Ved hjelp av en luftstråle." http://svistun.info/zemledelie/211.

7. Staroverov I.G. Katalog over designere av industri-, bolig- og offentlige bygninger og strukturer. Luftoppvarming med konsentrert lufttilførsel med parallell retning av luftstråler. Luftoppvarming med konsentrert lufttilførsel med vifteretning av luftstrømmer.

8. Artikkel "Teori om luftstråler". Vecotech. http://vecotech.com.ua/podbor-e-montazh-dimohodov/666.html.

9. Artikkel "Intern struktur og prinsipp for drift av plasmabrenneren til luftplasma-metallskjæreinstallasjoner." http://www.spektrplus.ru/d_plazm.htm.

Skrevet på Allbest.ru

...

Lignende dokumenter

Beskrivelse av utformingen av luftbrytere. Stengeventil og elektropneumatisk krets for luftbryteren. Prinsippet for lysbueslukkingsprosessen, typer slokkekammer, ventilasjonssystem. Formål med separatorer i luftstrømbrytere.

laboratoriearbeid, lagt til 17.10.2013


Generell informasjon om luftledninger, typer støtter for dem. Konsept og klassifisering av rutetrådisolatorer. Funksjoner av prosessen med å legge ut ruten, installere ledninger og kabler. Egenskaper for vedlikehold av luftledninger opp til 1000 V.

kursarbeid, lagt til 12.05.2010


En luftledning er en enhet for overføring av elektrisitet gjennom ledninger. Strukturer av støtter, isolatorer, ledninger. Funksjoner ved reparasjon og jording av luftledninger. Installasjon, reparasjon, vedlikehold av luftledninger.

avhandling, lagt til 06/10/2011


Varmepumper, som opererer fra en luftkilde, prinsippet om deres drift. Skjematisk diagram av arbeidet. Organisering av varmesystemet. Luftkildevarmepumpemarked i land Nord-Europa. Forbedring av energieffektiviteten til luftpumper.

kursarbeid, lagt til 06.01.2015


Organisering av operativ utsendelseskontroll i operasjonssonen til Khakass RDU. Metoder for å eliminere skade på luftledninger. Aktuelle reparasjoner av lineære kabelkonstruksjoner. Prinsipper for miljøpolitikk. Divisjonens investeringsaktiviteter.

praksisrapport, lagt til 16.09.2014


Konsept og generelle egenskaper luftbrytere, deres bruk i kraftsystemer. Tilkoblingsskjema for kondensatorer og shuntmotstander. Serie av luftstrømbrytere. Feilsøking av enheten, prosedyrer for inspeksjon og vedlikehold.

abstrakt, lagt til 01.11.2012


Studie av ulike isoprosesser som forekommer i gasser. Eksperimentell bestemmelse av CP/CV for luft. Beregning av massen av gass som omdannes til forskjellige tilstander. Strøm av isotermiske prosesser, bestemmelse av gassens tilstand som et termodynamisk system.

test, lagt til 17.11.2010


Studie av innretninger for oppheng og isolering av ledninger og kabler på støttene til luftledninger eller overliggende kommunikasjonslinjer. Design av opphengsisolatorer. Beskrivelser av foringer, pinner og lineære isolatorer. Sammensetning av skiveisolatorer.

presentasjon, lagt til 20.04.2017


Studere strukturell enhet luftledninger, kabelledninger og ledere. Analyse akseptable standarder spenningstap. Beregning av elektriske nettverk basert på økonomisk strømtetthet. Gjennomgang av metoder for legging av kabellinjer. Støtter for luftledninger.

presentasjon, lagt til 25.08.2013


Klassifisering av luftledninger: etter spenningsklasse, design, formål og vilkår for beskyttelse. Beregning av elektriske belastninger og total maksimal dag- og kveldseffekt. Velge kraften til krafttransformatoren TP-10/0,4 kV.

Jetstrømmer innendørs

Ventilasjonsprosess for å sikre mikroklima

Arten av fordelingen av skadelige stoffer i et ventilert rom bestemmes hovedsakelig av de resulterende luftstrømmene, som igjen avhenger av den vedtatte metoden for å organisere luftutveksling.

Avgjørende rolle i dannelsen av temperatur-, hastighets- og konsentrasjonsfelt

urenheter tilhører forsyningsstrålene og sirkulasjonsstrømmene de skaper. Ved hjelp av forsyningsstråler er det mulig å gi spesifiserte luftparametere i visse områder av rommet, som skiller seg betydelig fra de i det omkringliggende rommet (luftdusjer, luftoaser); lage luftgardiner som hindrer kald luft i å rushe inn i rommet; bruk enheter som letter blåsing av skadelige stoffer til stedet for organisert fjerning (lokalt sug med blåsing).

Konvektive (termiske) stråler som dannes nær vegger og utstyrsoverflater som har en temperatur som avviker fra omgivelsestemperaturen, kan også ha en viss effekt på fordelingen av skadelige stoffer i rommet.

Termiske stråler som oppstår over oppvarmet utstyr bidrar til fjerning av varme og skadelige urenheter til den øvre sonen av lokalet. Kraftige konveksjonsstrømmer transporterer gasser og damper til den øvre sonen av lokalene, selv om de er tyngre enn luft.

En stråle er en strøm av væske eller gass med endelige tverrgående dimensjoner bestemt av strålens grense. Ventilasjonsteknologi omhandler luftstråler som spres gjennom luften i et rom. Slike jetfly kalles oversvømmet. Ventilasjonsstråler er turbulente.

Avhengig av utløpstemperaturen deles strålene inn i isotermiske og ikke-isotermiske. For isotermiske stråler er temperaturen gjennom hele volumet lik omgivelseslufttemperaturen for ikke-isotermiske stråler, temperaturen endres etter hvert som den utvikler seg, og nærmer seg omgivelseslufttemperaturen.

Avhengig av utformingen av luftfordelingsanordningen, kan dysene utvikles langs forskjellige baner. Figur 6.1 viser utviklingen av en isotermisk aksesymmetrisk stråle, hvis alle tverrgående dimensjoner er symmetriske i forhold til dens akse, som er rettlinjet.

Ved strålens grense, hvor den langsgående komponenten av hastigheten er null, skjer det en intensiv innblanding av luftmasser inn i strålen og en reduksjon i lufthastigheten. Innenfor koordinaten er lufthastigheten langs strålens akse og i tverrsnittet lik eksoshastigheten. Denne delen kalles den første delen. Deretter avtar den aksiale hastigheten, det samme gjør tverrsnittshastigheten.

Oksimetriske stråler strømmer fra et rundt hull og er kompakte. Kompakte dyser inkluderer også stråler som strømmer fra firkantede og rektangulære dyser.

Flate stråler (fig. 6.2, a) dannes når luft strømmer ut av slissede hull med et sideforhold større enn 20. Strålen anses som flat i en avstand der størrelsen på den større siden av hullet er; i det følgende regnes jetflyet som kompakt.

Viftestråler (fig. 6.2, b) dannes ved tvungen spredning av luft i et plan i en viss vinkel. Det finnes fulle viftedyser med en tvungen spredningsvinkel på 360 grader, og ufullstendige viftedyser med en vinkel på mindre enn 360 grader.

Fig. 6.1 Fri isotermisk aksesymmetrisk stråle

Koniske stråler (fig. 6.2.c) dannes når en dispergerende kjegle med en spissvinkel på 60 ± 2,5° er installert ved luftutløpet fra hullet.