Hvilke konklusjoner kom angående elektromagnetiske bølger? Spørsmål for konsolidering

Maxwell beviste at enhver endring over tid magnetfelt fører til fremveksten av en variabel elektrisk felt, og enhver endring i det elektriske feltet over tid genererer et vekslende magnetfelt (Kilden til det elektromagnetiske feltet er elektriske ladninger). Maxwell satte et dypt spor på alle områder av fysisk vitenskap som han klarte å berøre i løpet av sitt korte liv: han beskrev elektromagnetiske fenomener ved å bruke ligningene som nå bærer navnet hans, i teorien om elastisitet, statistisk mekanikk, den kinetiske teorien om gasser og, fremfor alt, teorien om det elektromagnetiske feltet en komplett liste over dem.

Det elektromagnetiske feltet må forplante seg i rommet i form tverrgående bølger. I et vakuum vil hastigheten deres være km/s (lysets hastighet). I mekaniske bølger energi overføres fra en partikkel av mediet til en annen, og kommer samtidig oscillerende bevegelse. B-vektor for magnetisk induksjon. E-Elektrisk feltstyrke

Tysk fysiker, en av grunnleggerne av elektrodynamikk. Eksperimentelt bevist () eksistensen av elektromagnetiske bølger

Radiobølger: TV, radio, Mobil. Infrarød: opprettholde liv på jorden. (ved en viss temperatur). Synlig lys: fotosyntese skjer i planter, og frigjør oksygen som er nødvendig for respirasjon. Ultrafiolett: forårsaker soling. Mer enn normalt forårsaker brannskader. Røntgen: fluorografi eller røntgen.

Hvilke konklusjoner angående elektromagnetiske bølger fulgte av Maxwells teori? Hvilken fysiske mengder endres med jevne mellomrom elektromagnetisk induksjon. Under hvilke forhold vil bølgen være intens nok til å bli oppdaget? Det elektromagnetiske feltet må forplante seg i rommet i form av tverrgående bølger. B-vektor for magnetisk induksjon. E-Elektrisk feltstyrke Oscillasjoner av vektorene E og B oppsto med en frekvens på minst oscillasjoner/s.

"Elektromagnetiske bølger og deres egenskaper" - Korte bølger. Elektromagnetiske bølger. Radiobølger. Gir en kjemisk effekt på fotografiske plater. I 1901 var Roentgen den første fysikeren som fikk Nobel pris. Begrepet elastisk eter førte til uløselige motsetninger. Elektromagnetiske bølger er elektromagnetiske oscillasjoner som forplanter seg i rommet med en begrenset hastighet.

"Fysikk av elektromagnetiske bølger" - Michael Faraday. 1. Hva er et elektromagnetisk felt? =. Fysikktime i lærer i 11. klasse - Khatenovskaya E.V. Kommunal utdanningsinstitusjon ungdomsskole nr. 2 i landsbyen Krasnoe. Slik oppstår et elektromagnetisk felt. . Et vekslende magnetfelt skaper et vekslende elektrisk felt og omvendt. Maxwell uttrykte lovene til det elektromagnetiske feltet i form av et system med 4 differensialligninger.

"Transformer" - Leksjonen bruker digital pedagogiske ressurser fra http://school-collection.edu.ru. Hva og hvordan avhenger den induserte emk i en lederspole? 9. 5. Hvilken enhet skal kobles mellom AC-kilden og lyspæren? Er det mulig å konvertere en step-up transformator til en step-down transformator? II. 13. Skriv ned det viktige Transformatoren bruker fenomenet elektromagnetisk induksjon.

"Elektromagnetiske bølger" - Uteksaminert fra Universitetet i Berlin (1880) og var assistent for G. Helmholtz. 4.3 Eksperimentell studie av elektromagnetiske bølger. Hvis den optiske veiforskjellen. Interferensterm. 4.1 Generering av elektromagnetiske bølger. Hvor. Lagt til det velkjente prinsippet. Hovedmaksimum tilsvarende. Figur 7.7.

"Elektromagnetisk felt" - Egenskaper til elektromagnetiske bølger: Hastigheten til elektromagnetiske bølger i et vakuum indikeres med latinsk bokstav s: s? 300 000 km/s. Hva er en elektromagnetisk bølge? Eksistensen av elektromagnetiske bølger ble spådd av J. Det vil være en forstyrrelse i det elektromagnetiske feltet. 9. klasse fysikklærer, kommunal utdanningsinstitusjon "Videregående skole" Reflektor" Lesnova N.P.

"Elektromagnetiske bølger" - Radiobølger. Radiobølger Infrarød ultrafiolett røntgenstråling. Hvordan er vektorene E og B orientert i forhold til hverandre i en elektromagnetisk bølge? De oppnås ved hjelp av oscillerende kretser og makroskopiske vibratorer. Røntgenstråler. Den delen av elektromagnetisk stråling som oppfattes av øyet.

Det er totalt 14 presentasjoner i temaet

En ladet partikkel, for eksempel et elektron, som beveger seg med konstant hastighet, sender ikke ut elektromagnetiske bølger. Elektromagnetisk stråling oppstår bare under akselerert () bevegelse av ladede partikler.

Dermed oppstår røntgenstråling som et resultat av kraftig retardasjon av en elektronstråle som kolliderer med antikatoden.

D En annen svært viktig kilde til elektromagnetiske bølger for å forstå mange fysiske prosesser er en elektrisk dipol som utfører harmoniske svingninger (fig. 7.11). Det elektriske momentet til dipolen endres i tid i henhold til den harmoniske loven:

,

Hvor
.

Den frem- og tilbakegående forskyvningen av en elektrisk ladning tilsvarer eksistensen av et strømelement som, ifølge Biot-Savart-Laplace-loven, oppstår et magnetfelt rundt. Imidlertid vil magnetfeltet i dette tilfellet være variabelt, fordi det nåværende elementet som forårsaker det, endres. Et vekslende magnetfelt forårsaker et vekslende elektrisk felt - en elektromagnetisk bølge forplanter seg gjennom mediet. I store avstander fra dipolen (
, - lengden på den elektromagnetiske bølgen) blir bølgen sfærisk, i denne bølgen Og vinkelrett på hverandre og på hastighetsvektoren , som igjen er rettet langs radiusvektoren . I dette tilfellet er vektoren - tangent til parallellen (i samsvar med Biot-Savart-Laplace-loven). I tilfelle av en elektrisk dipol som sender ut en elektromagnetisk bølge, har elektriske ladninger akselerasjon
.

På samme måte oppstår elektromagnetisk stråling når elektronskall forskyves i forhold til atomkjerner. En slik forskyvning kan oppstå enten som et resultat av eksponering for et vekslende elektrisk felt, eller som et resultat av termiske vibrasjoner av stoffets atomer. Sistnevnte mekanisme er årsaken til den såkalte "termiske helbredelsen" av oppvarmede kropper.

Det er interessant å merke seg at under periodiske deformasjoner av den magnetiske dipolen, sendes det også ut en elektromagnetisk bølge.

N og fig. Figur 7.12 viser en sylindrisk magnet magnetisert langs sin akse. Langsgående deformasjon av sylinderen (ved en konstant radius) vil føre til en endring i magnetisering og magnetisk moment:

.

Periodisk deformasjon av den magnetiserte sylinderen er ledsaget av en periodisk endring i det magnetiske momentet og emisjonen av en elektromagnetisk bølge. Imidlertid, i dette tilfellet vektoren er rettet tangentielt til meridianen, og vektoren - tangent til en parallell på en sfærisk bølgeoverflate.

Forelesning 8. Relativitetsprinsippet i elektrodynamikk

Relativistisk transformasjon av elektromagnetiske felt, ladninger og strømmer. Elektrisk felt inn ulike systemer nedtelling. Magnetfelt i ulike referansesystemer. Elektromagnetisk felt i ulike referansesystemer. Bevis på invariansen til elektrisk ladning. Invarians av Maxwells ligninger under Lorentz-transformasjoner.

8.1. Relativistisk transformasjon av elektromagnetiske felt, ladninger og strømmer

8.1.1. Elektrisk felt i ulike referansesystemer

Som kjent forløper mekaniske fenomener i alle treghetsreferansesystemer (referansesystemer som beveger seg i forhold til hverandre rettlinjet og jevnt) på samme måte. I dette tilfellet er det umulig å fastslå hvilke av disse systemene som er i ro og hvilke som beveger seg, og derfor kan vi bare snakke om den relative bevegelsen til disse systemene i forhold til hverandre.

Ved hjelp av elektromagnetiske fenomener er det også umulig å få bevis på eksistensen av absolutt bevegelse, og derfor bevis på eksistensen av absolutte referansesystemer. Alle referansesystemer som beveger seg rettlinjet og jevnt i forhold til hverandre er like, og i alle disse referansesystemene er lovene for elektromagnetiske fenomener de samme. Dette er relativitetsprinsippet for elektromagnetiske fenomener: elektromagnetiske fenomener forekommer på samme måte i alle treghetsreferanserammer. Derfor kan vi formulere relativitetsprinsippet om å dele det elektromagnetiske feltet i et elektrisk felt og et magnetfelt: separat betraktning av de elektriske og magnetiske feltene har bare en relativ betydning.

Tidligere ble gjensidige transformasjoner av elektriske og magnetiske felt forårsaket av endringer i felt over tid vurdert. Lignende fenomener oppstår når det elektromagnetiske feltet beveger seg i forhold til observatøren.

Anta at en positiv ladning beveger seg i et magnetfelt i et vakuum. Fra den første observatørens synspunkt (stasjonær i forhold til magnetfeltet), virker Lorentz-kraften på ladningen:

,

hvor q er ladningsverdien;

- magnetisk feltinduksjon;

v - ladehastighet;

α er vinkelen mellom retningen til magnetfeltinduksjonsvektoren og partikkelhastighetsvektoren.

Retningen til denne kraften er vinkelrett på Og , sammenfaller med retningen til vektorproduktet
.

OM i forhold til den andre observatøren, som beveger seg sammen med ladningen, er ladningen ubevegelig, selv om den samme kraften virker på den F. Men hvis en kraft proporsjonal med størrelsen på ladningen virker på en stasjonær ladning, betyr dette at det er et elektrisk felt. Styrken til et slikt felt kan bestemmes av formelen

. (8.1)

Vektoren for intensiteten til et slikt elektrisk felt faller sammen i retning med retningen til kraften F, dvs. den elektriske feltstyrkevektoren er vinkelrett på vektorene Og (Fig. 8.1).

Dermed avhenger det elektromagnetiske feltet av referanserammen. Hvis det i en referanseramme er ett magnetfelt, eksisterer det både magnetiske og elektriske felt i andre referanserammer som beveger seg i forhold til den første.

R La oss vurdere oppførselen til det elektriske feltet i forskjellige referansesystemer. Vi vil vurdere referansesystemet der elektriske ladninger eller ledere med ladninger er i ro som et stasjonært referansesystem - et system
. En referanseramme som beveger seg med en viss hastighet v i forhold til referansesystemet K, bevegelig referansesystem, system –
(Fig. 8.2).

La oss anta det i referansesystemet
det er to stasjonære, jevnt ladede parallelle plater som bærer ladninger med en tetthet
Og
. Platene er firkanter med side "b", parallelt med planet
. Avstanden mellom platene 0 er liten sammenlignet med størrelsen på platene "b". I denne forbindelse kan det elektriske feltet mellom platene betraktes som ensartet. Platene er i vakuum, dvs.
. Størrelsen på det elektriske feltet målt av en observatør som befinner seg i
- system, lik
. I dette tilfellet bestemmes komponenten av den elektriske feltstyrkevektoren parallelt med aksen
. I referansesystemet
, beveger seg i fart i retningen
, ifølge Lorentz-transformasjoner, avstanden synker i en gang. Siden avstanden mellom plan påvirker ikke størrelsen på vektoren , så endres ikke det elektriske feltet i en gitt retning. Bildet av de elektriske feltlinjene for dette tilfellet er vist i fig. 8.3.

I et annet tilfelle (fig. 8.4), når platene er parallelle med glans
i systemet
, lengden på de langsgående sidene reduseres og firkantene blir rektangler, flatet ut i bevegelsesretningen. Siden den elektriske ladningen er en invariant størrelse (endres ikke) med hensyn til valg av referansesystemet, dvs.
, så når ladningen forblir konstant, reduseres overflatearealet, derfor i ganger øker overflateladningstettheten
. Derfor vil den elektriske feltstyrken i en gitt retning være lik

, (8.2)

T .e. den tverrgående komponenten av den elektriske feltstyrken øker i ganger sammenlignet med et stasjonært referansesystem. Som et resultat av dette vil mønsteret til de elektriske feltlinjene til den positive punktladningen endres (fig. 8.5). De kondenserer i en retning vinkelrett på ladningsbevegelsesretningen.

Det kan vises at en lignende endring i den elektriske feltstyrken vil skje i ZOX-planet.

De oppnådde resultatene kan presenteres i en annen form. La det være to referanserammer
Og . System bevegelig forhold spesielt systemet
med konstant hastighet v parallelt med X-aksen (fig. 8.6). I system
det er et magnetfelt, som er preget av intensitetsvektoren H. På det betraktede punktet i rom "A" er komponentene i magnetfeltstyrkevektoren henholdsvis like
. Da på samme punkt, men i systemet , som et resultat av bevegelsen vil et elektrisk felt vises med en intensitet E, hvis komponenter er henholdsvis like
. Ved å bruke formel (8.1) på de enkelte komponentene i den elektriske feltstyrken får vi

(8.3)

Hvis i systemet det er også et elektrisk felt, deretter det resulterende elektriske feltet i systemet
vil bli karakterisert av den resulterende spenningsvektoren E, hvis komponenter er henholdsvis like

(8.4)

La oss understreke det v er hastigheten til systemet i forhold til systemet
.

8.1.2. Magnetfelt i ulike referansesystemer

Det er kjent at når man flytter elektriske ladninger(når et elektrisk felt beveger seg, i nærvær av en strøm), oppstår et magnetfelt i rommet.

For å bestemme dette feltet, betrakt ladningen +q som beveger seg i forhold til den første observatøren med hastighet v. En slik ladning skaper et magnetfelt med en intensitet

, (8.5)

Hvor r– radiusvektor trukket fra ladningen til det betraktede punktet i rommet.

Siden i uttrykk (8.5)
- induksjon av det elektriske feltet skapt av ladningen ved punktet A under vurdering, som er relatert til den elektriske feltstyrken ved forholdet
, og tar deretter hensyn til retningen til vektoren D(hvis retningen faller sammen med retningen til radiusvektoren r på et gitt punkt) kan skrives

. (8.6)

Uttrykk (8.6) er modulen til vektorproduktet, dvs.

. (8.7)

Relasjon (8.7) lar oss slå fast at vektoren H vinkelrett på vektorene v Og D.

For den andre observatøren, som beveger seg sammen med ladningen, er det bare et elektrisk felt, hvis induksjonsvektor er lik D. Således er det i en stasjonær referanseramme kun et elektrisk felt, og i en bevegelig referanseramme er det elektriske og magnetiske felt (fig. 8.7).

U Vi etablerer en sammenheng mellom egenskapene til elektriske og magnetiske felt. For å gjøre dette introduserer vi to referansesystemer, hvorav det ene (K) beveger seg i forhold til det andre (K") i retning X 1 (fig. 8.8). Vi antar at ladningen er i ro i referanserammen K ". I dette tilfellet vil det elektriske feltet til den valgte ladningen bevege seg i forhold til systemet K med en hastighet på "-v". Ved å bruke formel (8.6) for komponentene til magnetfeltstyrkevektoren (som tar hensyn til fortegnet for hastigheten v), vil vi ha

(8.8)

Hvis det i K-systemet også er et magnetfelt med styrkekomponenter
, da vil det resulterende magnetfeltet på punktet i rommet som vurderes bli preget av komponentene i intensitetsvektoren til dette magnetfeltet:

(8.9)

I relasjoner (8.9) er hastighet v bevegelseshastigheten til systemet K (hvor det er et magnetfelt med komponenter av intensitetsvektoren
) i forhold til systemet K ".

Det skal bemerkes at relasjoner (8.9) for transformasjon av magnetiske felt bare er gyldige i tilfelle når bevegelsen skjer ved hastigheter som er mye lavere enn hastigheten på lysutbredelsen i vakuum.

8.1.3. Elektromagnetisk felt i ulike referansesystemer

Uttrykket for Lorentz-kraften som virker på en punktladning i et elektromagnetisk felt ble oppnådd under hensyntagen til invarianskravene til den relativistiske bevegelsesligningen:

.

Følgelig må uttrykket for Lorentz-kraften også være relativistisk invariant, dvs. ha samme utseende i alle treghetsreferanserammer. Således, hvis det er to referansesystemer K og K ", hvorav det ene, for eksempel K ", beveger seg jevnt og rettlinjet med hastighet v i forhold til ramme K, vil uttrykkene for Lorentz-kraften i disse referansesystemene ha formen

(8.10)

. (8.11)

Ved å bruke den relativistiske invariansen til uttrykket for Lorentz-kraften (8.10) og (8.11) og ta i betraktning transformasjonsformlene for krefter under overgangen fra ett treghetssystem til et annet, er det mulig å få relasjoner mellom vektorene til det elektriske og magnetiske felt av det elektromagnetiske feltet i forskjellige referansesystemer. Et spesielt tilfelle av slike transformasjoner ble vurdert tidligere.

Formler for krafttransformasjon har formen

(8.12)

(8.13)

, (8.14)

hvor v – relativ hastighet bevegelser av referansesystemer;

u x , u y , u z - projeksjoner av bevegelseshastigheten til en ladet partikkel på de tilsvarende koordinataksene;

.

La oss erstatte med formel (8.13) i stedet for F y og F y " deres uttrykk (8.10), (8.11), vil vi ha

. (8.15)

Ekskluderer mengdene fra formel (8.15) Og ved å bruke formlene for å legge til hastigheter i relativitetsteorien
Og
, som grupperer alle ledd på venstre side av relasjonen (8.15), finner vi

(8.16)

Likhet (8.16) er gyldig for vilkårlige verdier Og . Følgelig er uttrykkene i parentes (8.16) individuelt lik null. Ved å likestille dem med null får vi transformasjonsformlene for de elektromagnetiske feltvektorene:

(8.17)

(8.18)

(8.19)

På samme måte, basert på relasjon (8.14), kan vi få transformasjonsformler for andre komponenter av vektorer E Og B:

(8.20)

(8.21)

(8.22)

Utledning av konverteringsformelen for projeksjonen av vektoren for elektrisk feltstyrke ( E) E x kan beregnes ved hjelp av relasjonen

. (8.23)

Ved å gjøre det samme som i tidligere tilfeller reduserer vi relasjon (8.23) til skjemaet

Hvor
.

Ved å bruke formlene (8.19) og (8.22) finner vi det

. (8.25)

Dermed har transformasjonsformlene for de elektromagnetiske feltvektorene formen

(8.26)

Formler for transformering av elektromagnetiske feltvektorer (8.26) lar oss bestemme vektorene til dette feltet i ethvert treghetsreferansesystem, hvis de er kjent i noen av dem.

8.1.4. Bevis på elektrisk ladningsinvarians

La en positiv elektrisk ladning bevege seg inn
-system, som vist i fig. 8,9, over det elektriske feltet med intensitet . Så i systemet , beveger seg i fart , blir en ladning stasjonær i dette systemet påvirket av en kraft

. (8.27)

Fra relativistisk dynamikk er det kjent at i systemet (på en bevegelig materialpartikkel som følger med
) makt virker

. (8.28)

Siden venstresiden av likhetene (8.27) og (8.28) er like, så er også høyresidene like, noe som er mulig når
. Denne konklusjonen er konsistent med antakelsen ovenfor om ladningsinvarians og kan betraktes som et enkelt bevis på denne påstanden.

Det skal bemerkes at volumladningstettheten  endres i samsvar med Lorentz-transformasjoner. Dette skyldes det faktum at volumet ladningstetthet

.

Med jevn ladningsfordeling

.

Volumet under overgang fra ett treghetssystem til et annet endres, i henhold til Lorentz-transformasjoner, i henhold til loven

.

Følgelig, når du flytter fra ett treghetsreferansesystem til et annet, endres den volumetriske ladningstettheten i henhold til loven:

. (8.29)

Ved overgang fra ett treghetssystem til et annet, for den elektriske ladningen vi får

. (8.30)

Fra relasjon (8.30) er det klart at når man beveger seg fra en referanseramme til en annen, forblir ladningen en konstant verdi, dvs. elektrisk ladning er invariant med hensyn til Lorentz-transformasjoner.

Det er kjent at Joule-Lenz-loven i differensiell form i en stasjonær referanseramme viser avhengigheten av strømtettheten på den elektriske feltstyrken:

.

Det kan vises at strømtettheten j i et stasjonært medium der ladninger beveger seg med hastighet v i et elektromagnetisk felt med spenninger E Og B, endringer i samsvar med Lorentz-transformasjoner i henhold til loven

, (8.31)

hvor er størrelsen på vektorene E Og B(samme som vektorer E " Og B " ) er definert på samme måte som i klassisk elektrodynamikk, dvs. i hovedsak av likheter (8.10 og 8.11).

I dette arbeidet ble spørsmål som begrepet bølger, elektromagnetiske bølger og deres eksperimentelle deteksjon, egenskapene til elektromagnetiske bølger og skalaen til elektromagnetiske bølger vurdert.

Elektromagnetiske bølger er prosessen med forplantning av et elektromagnetisk felt i rommet.

Eksistensen av elektromagnetiske bølger ble teoretisk spådd av den engelske fysikeren J.C. Maxwell. Det er kjent at elektrisitet genererer et magnetfelt (Oersteds eksperiment), et skiftende magnetfelt genererer en elektrisk strøm (Faradays eksperiment). Med disse eksperimentelle fakta i tankene skapte den engelske fysikeren Maxwell teorien om elektromagnetiske bølger. Basert på ligningene hans kom han til den konklusjon at i et vakuum og dielektrikum forplanter vilkårlige forstyrrelser av det elektromagnetiske feltet seg i form av en elektromagnetisk bølge.

Dermed fører den akselererte bevegelsen av elektriske ladninger til fremveksten av elektromagnetiske bølger - sammenhengende endringer i de elektriske og magnetiske feltene. I følge Maxwell: et vekslende magnetfelt genererer et virvelelektrisk felt (fenomenet elektromagnetisk induksjon), og et vekslende elektrisk felt genererer et virvelmagnetisk felt (magnetoelektrisk induksjon). Som et resultat vises et enkelt elektromagnetisk felt i nærliggende områder av rommet.

I følge Maxwell:

En elektromagnetisk bølge er tverrgående, siden vektorene elektrisk feltstyrke og magnetisk feltstyrke er vinkelrett på hverandre og ligger i et plan vinkelrett på bølgens forplantningsretning, deres forplantningshastighet i vakuum er omtrent 300 000 km/s, dette bølge bærer energi;

Elektromagnetiske bølger, som andre bølger, bærer energi. Denne energien finnes i forplantende elektriske og magnetiske felt;

En elektromagnetisk bølge må ha momentum, og derfor utøve trykk på kroppen.

De første eksperimentene med elektromagnetiske bølger ble utført i 1888 av G. Hertz. Ved å bruke et gnistgap og en lignende mottaker, mottok og registrerte han elektromagnetiske bølger, oppdaget deres refleksjon og brytning. Ytterligere studier av elektromagnetiske bølger viste at de har evnen til å oppleve refleksjon, refraksjon, diffraksjon, interferens og polarisering.

Fortjenesten for praktisk bruk av elektromagnetiske bølger i radiokommunikasjon tilhører den russiske fysikeren A.S. Popov.

Betydningen av Maxwells teori:

1. Maxwell viste at det elektromagnetiske feltet er et sett av sammenkoblede elektriske og magnetiske felt.

2. Forutsagt eksistensen av elektromagnetiske bølger som forplanter seg fra punkt til punkt med en begrenset hastighet.

3. Viste at lysbølger er elektromagnetiske bølger, og i deres fysisk natur er ikke forskjellig fra andre elektromagnetiske bølger - radiobølger, infrarød, ultrafiolett, røntgen og gammastråling.

4. Knyttet sammen elektrisitet, magnetisme og optikk.

Elektromagnetiske bølger Begrepet elektromagnetiske bølger Dannelse av elektromagnetiske bølger Typer elektromagnetisk stråling deres egenskaper og anvendelse Utført av student av gruppe TE-21: Sizikov Andrey

Naturen til en elektromagnetisk bølge En elektromagnetisk bølge er forplantningen av vekslende (virvel) elektriske og magnetiske felt i rommet over tid.

Dannelse av elektromagnetiske bølger Elektromagnetiske bølger studeres ved oscillerende ladninger, og det er viktig at bevegelseshastigheten til slike ladninger endrer seg med tiden, det vil si at de beveger seg med akselerasjon.

Historisk referanse Maxwell var dypt overbevist om realiteten til elektromagnetiske bølger, men levde ikke for å se deres eksperimentelle oppdagelse. Bare 10 år etter hans død ble elektromagnetiske bølger eksperimentelt oppnådd av Hertz. I 1895 demonstrerte A. S. Popov praktisk bruk EMW for radiokommunikasjon. Nå vet vi at hele rommet rundt oss bokstavelig talt er gjennomsyret av elektromagnetiske bølger med forskjellige frekvenser.

Elektromagnetiske bølger med forskjellige frekvenser er forskjellige fra hverandre. For tiden er alle elektromagnetiske bølger delt inn etter bølgelengde (og følgelig etter frekvens) i seks hovedområder: radiobølger, infrarød stråling, synlig stråling, ultrafiolett stråling, røntgenstråler, γ-stråling

Radiobølger produseres ved hjelp av oscillerende kretser og makroskopiske vibratorer. Egenskaper: radiobølger med ulike frekvenser og med ulike bølgelengder absorberes og reflekteres ulikt av media. viser diffraksjons- og interferensegenskaper. Bruksområde: Radiokommunikasjon, fjernsyn, radar.

Infrarød stråling (termisk) Sendes ut av atomer eller molekyler av et stoff. Infrarød stråling sendes ut av alle legemer ved enhver temperatur. Egenskaper: går gjennom noen ugjennomsiktige kropper, samt gjennom regn, dis, snø, tåke; produserer en kjemisk effekt (photoglastinki); blir absorbert av et stoff, varmer det det opp; usynlig; i stand til interferens og diffraksjonsfenomener; registrert med termiske metoder. Bruksområde: Nattsynsapparat, rettsmedisin, fysioterapi, i industrien for tørking av produkter, tre, frukt.

Synlig stråling Den delen av elektromagnetisk stråling som oppfattes av øyet. Egenskaper: refleksjon, refraksjon, påvirker øyet, i stand til spredning, interferens, diffraksjon.

Ultrafiolett stråling Kilder: gassutladningslamper med kvartsrør. Utstrålt av alle faste stoffer, for hvilke t 0> 1 000 ° C, samt lysende kvikksølvdamp. Egenskaper: Høy kjemisk aktivitet, usynlig, høy penetreringsevne, dreper mikroorganismer, i små doser har en gunstig effekt på menneskekroppen (bruning), men i store doser har det en negativ effekt, endrer celleutvikling, metabolisme. Bruksområde: i medisin, i industrien.

Røntgenstråler sendes ut ved høye elektronakselerasjoner. Egenskaper: interferens, røntgendiffraksjon ved krystallgitter, høy penetreringskraft. Bestråling i store doser forårsaker strålesyke. Anvendelse: i medisin med det formål å diagnostisere sykdommer Indre organer; i industrien for kontroll intern struktur ulike produkter.

γ-stråling Kilder: atomkjernen ( kjernefysiske reaksjoner). Egenskaper: Har enorm penetreringskraft og har en sterk biologisk effekt. Anvendelse: I medisin, produksjon (γ-feildeteksjon).

Påvirkningen av elektromagnetisk stråling på levende organismer elektromagnetisk stråling med en frekvens på 50 Hz, som skapes av AC-ledninger, med langvarig eksponering forårsaker døsighet, tegn på tretthet og hodepine. For ikke å øke effekten av husholdningens elektromagnetiske stråling, anbefaler eksperter å ikke plassere elektriske apparater som opererer i leilighetene våre i nærheten av hverandre - en mikrobølgeovn, en elektrisk komfyr, en TV, vaskemaskin, kjøleskap, strykejern, vannkoker. Avstanden mellom dem bør være minst 1,5-2 m Sengene dine bør være like langt fra TVen eller kjøleskapet.

Påvirkningen av elektromagnetisk stråling på levende organismer Radiobølger Infrarød Ultrafiolett røntgen γ-stråling Hjemmelekser: Skriv i notatboken om effekten av hver stråling på mennesker, dyr og planter.

Spørsmål til konsolidering 1. Hva kalles en elektromagnetisk bølge? 2. Hva er kilden til en elektromagnetisk bølge? 3. Hvordan er vektorene E og B orientert i forhold til hverandre i en elektromagnetisk bølge? 4. Hva er forplantningshastigheten til elektromagnetiske bølger i luft?

Spørsmål for konsolidering 5. Hvilke konklusjoner angående elektromagnetiske bølger fulgte av Maxwells teori? 6. Hvilke fysiske størrelser endres periodisk i en elektromagnetisk bølge? 7. Hvilke forhold mellom bølgelengden, dens hastighet, periode og frekvens av svingninger er gyldige for elektromagnetiske bølger? 8. Under hvilke forhold vil bølgen være intens nok til å bli oppdaget?

Spørsmål for konsolidering 9. Når og av hvem ble elektromagnetiske bølger mottatt første gang? 10. Gi eksempler på anvendelse av elektromagnetiske bølger. 11. Ordne i rekkefølge etter økende bølgelengde de elektromagnetiske bølgene av forskjellige arter: 1) infrarød stråling; 2) røntgenstråling; 3) radiobølger; 4) γ -bølger.