Modsatte magnetiske poler tiltrækker og lignende tiltrækker. Modsatte magnetiske poler tiltrækker, ligesom magnetiske poler frastøder

Der er to magneter forskellige typer. Nogle er såkaldte permanente magneter, lavet af "hårde magnetiske" materialer. Deres magnetiske egenskaber er ikke relateret til brugen af ​​eksterne kilder eller strømme. En anden type omfatter de såkaldte elektromagneter med en kerne lavet af "blødt magnetisk" jern. De magnetiske felter, de skaber, skyldes hovedsageligt, at ledningen i viklingen, der omgiver kernen, passerer elektrisk strøm.

Magnetiske poler og magnetfelt.

De magnetiske egenskaber af en stangmagnet er mest mærkbare nær dens ender. Hvis en sådan magnet hænges ved midterdelen, så den kan rotere frit i et vandret plan, så vil den indtage en position omtrent svarende til retningen fra nord til syd. Den ende af stangen, der peger mod nord, kaldes nordpolen, og den modsatte ende kaldes sydpolen. Modsatte poler af to magneter tiltrækker hinanden, og ligesom poler frastøder hinanden.

Hvis en stang af umagnetiseret jern bringes tæt på en af ​​polerne på en magnet, vil sidstnævnte blive midlertidigt magnetiseret. I dette tilfælde vil polen på den magnetiserede stang nærmest magnetens pol være modsat i navnet, og den fjerneste vil have samme navn. Tiltrækningen mellem magnetens pol og den modsatte pol induceret af den i stangen forklarer magnetens virkning. Nogle materialer (såsom stål) bliver selv svage permanente magneter efter at have været i nærheden af ​​en permanent magnet eller elektromagnet. En stålstang kan magnetiseres ved blot at føre enden af ​​en stang permanent magnet langs dens ende.

Så en magnet tiltrækker andre magneter og genstande fra magnetiske materialer uden at være i kontakt med dem. Denne handling på afstand forklares af eksistensen i rummet omkring magneten magnetisk felt. En idé om intensiteten og retningen af ​​dette magnetiske felt kan opnås ved at hælde jernspåner på et ark pap eller glas placeret på en magnet. Savsmuldet vil opstilles i kæder i retning af marken, og tætheden af ​​savsmuldslinjerne vil svare til intensiteten af ​​dette felt. (De er tykkest i enderne af magneten, hvor intensiteten af ​​magnetfeltet er størst.)

M. Faraday (1791-1867) introducerede konceptet med lukkede induktionslinjer til magneter. Induktionslinjerne strækker sig ind i det omgivende rum fra magneten ved dens nordpol, går ind i magneten ved dens sydpol og passerer inde i magnetmaterialet fra sydpolen tilbage til nord og danner en lukket sløjfe. Fuldt nummer Induktionslinjerne, der kommer ud af en magnet, kaldes magnetisk flux. Tæthed magnetisk flux eller magnetisk induktion ( I), er lig med antallet af induktionslinjer, der passerer langs normalen gennem et elementært område af enhedsstørrelse.

Magnetisk induktion bestemmer den kraft, hvormed et magnetfelt virker på en strømførende leder placeret i den. Hvis den leder, som strømmen går igennem jeg, er placeret vinkelret på induktionslinjerne, så ifølge Amperes lov kraften F, der virker på lederen, er vinkelret på både feltet og lederen og er proportional med den magnetiske induktion, strømstyrke og længde af lederen. Således til magnetisk induktion B du kan skrive et udtryk

Hvor F- kraft i newton, jeg– strøm i ampere, l– længde i meter. Måleenheden for magnetisk induktion er tesla (T).

Galvanometer.

Et galvanometer er et følsomt instrument til at måle svage strømme. Et galvanometer bruger det drejningsmoment, der produceres af samspillet mellem en hesteskoformet permanent magnet med en lille strømførende spole (en svag elektromagnet), der er ophængt i mellemrummet mellem magnetens poler. Drejningsmomentet, og dermed spolens afbøjning, er proportional med strømmen og den totale magnetiske induktion i luftgabet, således at apparatets skala er næsten lineær for små afbøjninger af spolen.

Magnetiseringskraft og magnetisk feltstyrke.

Dernæst bør vi introducere en anden størrelse, der karakteriserer den magnetiske effekt af elektrisk strøm. Antag, at strømmen går gennem ledningen af ​​en lang spole, inden i hvilken der er et magnetiserbart materiale. Den magnetiserende kraft er produktet af den elektriske strøm i spolen og antallet af dens vindinger (denne kraft måles i ampere, da antallet af vindinger er en dimensionsløs størrelse). Magnetisk feltstyrke N lig med magnetiseringskraften pr. længdeenhed af spolen. Altså værdien N målt i ampere pr. meter; det bestemmer magnetiseringen erhvervet af materialet inde i spolen.

I en vakuum magnetisk induktion B proportional med magnetfeltstyrken N:

Hvor m 0 – såkaldt magnetisk konstant med en universel værdi på 4 s H 10 –7 H/m. I mange materialer værdien B omtrent proportional N. Men i ferromagnetiske materialer er forholdet mellem B Og N noget mere kompliceret (som vil blive diskuteret nedenfor).

I fig. 1 viser en simpel elektromagnet designet til at gribe laster. Energikilden er et DC-batteri. Figuren viser også elektromagnetens feltlinjer, som kan detekteres ved den sædvanlige metode med jernspåner.

Store elektromagneter med jernkerner og meget et stort antal ampere-omdrejninger i kontinuerlig tilstand har en stor magnetiseringskraft. De skaber en magnetisk induktion på op til 6 Tesla i mellemrummet mellem polerne; denne induktion er kun begrænset af mekanisk belastning, opvarmning af spolerne og magnetisk mætning af kernen. En række gigantiske vandkølede elektromagneter (uden kerne) samt installationer til at skabe pulserende magnetiske felter, blev designet af P.L Kapitsa (1894-1984) i Cambridge og ved Institute of Physical Problems ved USSR Academy of Sciences og. F. Bitter (1902–1967) i Massachusetts Teknologisk Institut. Med sådanne magneter var det muligt at opnå induktion på op til 50 Tesla. En relativt lille elektromagnet, der producerer felter på op til 6,2 Tesla, forbruger 15 kW elektrisk strøm og køles af flydende brint, blev udviklet på Losalamos National Laboratory. Lignende felter opnås ved kryogene temperaturer.

Magnetisk permeabilitet og dens rolle i magnetisme.

Magnetisk permeabilitet m er en størrelse, der karakteriserer et materiales magnetiske egenskaber. Ferromagnetiske metaller Fe, Ni, Co og deres legeringer har meget høje maksimale permeabiliteter - fra 5000 (for Fe) til 800.000 (for supermalloy). I sådanne materialer ved relativt lave feltstyrker H store induktioner forekommer B, men forholdet mellem disse størrelser er generelt set ikke-lineært på grund af fænomenerne mætning og hysterese, som diskuteres nedenfor. Ferromagnetiske materialer tiltrækkes stærkt af magneter. De mister deres magnetiske egenskaber ved temperaturer over Curie-punktet (770°C for Fe, 358°C for Ni, 1120°C for Co) og opfører sig som paramagneter, for hvilke induktion B op til meget høje spændingsværdier H er proportional med det - nøjagtig det samme som det er i et vakuum. Mange grundstoffer og forbindelser er paramagnetiske ved alle temperaturer. Paramagnetiske stoffer er kendetegnet ved, at de bliver magnetiserede i et eksternt magnetfelt; hvis dette felt er slået fra, vender de paramagnetiske stoffer tilbage til en ikke-magnetiseret tilstand. Magnetisering i ferromagneter opretholdes, selv efter at det eksterne felt er slukket.

I fig. Figur 2 viser en typisk hysteresesløjfe for et magnetisk fast stof (med store tab) ferromagnetisk materiale. Det karakteriserer den tvetydige afhængighed af magnetiseringen af ​​et magnetisk ordnet materiale af styrken af ​​magnetiseringsfeltet. Med stigende magnetfeltstyrke fra startpunktet (nul) ( 1 ) magnetisering sker langs den stiplede linje 1 –2 , og værdien mændres væsentligt, når magnetiseringen af ​​prøven øges. På punktet 2 mætning opnås, dvs. med en yderligere stigning i spændingen øges magnetiseringen ikke længere. Hvis vi nu gradvist mindsker værdien H til nul, derefter kurven B(H) følger ikke længere den samme vej, men går gennem punktet 3 , der så at sige afslører en "hukommelse" af materiale om " tidligere historie", deraf navnet "hysterese". Det er indlysende, at i dette tilfælde bevares en vis resterende magnetisering (segment 1 –3 ). Efter at have ændret retningen af ​​magnetiseringsfeltet til den modsatte retning, kurven I (N) passerer pointen 4 , og segmentet ( 1 )–(4 ) svarer til den tvangskraft, der forhindrer afmagnetisering. Yderligere stigning i værdier (- H) bringer hysteresekurven til tredje kvadrant - sektionen 4 –5 . Det efterfølgende fald i værdi (- H) til nul og derefter stigende positive værdier H vil føre til lukning af hysteresesløjfen gennem punkterne 6 , 7 Og 2 .

Hårde magnetiske materialer er karakteriseret ved en bred hystereseløkke, der dækker et betydeligt område på diagrammet og svarer derfor til store værdier af remanent magnetisering (magnetisk induktion) og tvangskraft. En smal hystereseløkke (fig. 3) er karakteristisk for bløde magnetiske materialer, såsom blødt stål og specielle legeringer med høj magnetisk permeabilitet. Sådanne legeringer blev skabt med det formål at reducere energitab forårsaget af hysterese. De fleste af disse specielle legeringer, ligesom ferritter, har høj elektrisk modstand, hvilket reducerer ikke kun magnetiske tab, men også elektriske tab forårsaget af hvirvelstrømme.

Magnetiske materialer med høj permeabilitet fremstilles ved udglødning, udført ved at holde ved en temperatur på omkring 1000 °C, efterfulgt af anløbning (gradvis afkøling) til stuetemperatur. I dette tilfælde er foreløbig mekanisk og termisk behandling såvel som fraværet af urenheder i prøven meget vigtige. Til transformatorkerner i begyndelsen af ​​det 20. århundrede. silicium stål blev udviklet, værdien m som steg med stigende siliciumindhold. Mellem 1915 og 1920 dukkede permalloys (legeringer af Ni og Fe) op med en karakteristisk smal og næsten rektangulær hystereseløkke. Især høje værdier magnetisk permeabilitet m ved små værdier H Legeringerne adskiller sig i hypernisk (50 % Ni, 50 % Fe) og mu-metal (75 % Ni, 18 % Fe, 5 % Cu, 2 % Cr), mens de er i perminvar (45 % Ni, 30 % Fe, 25 % Co ) værdi m praktisk talt konstant over en lang række ændringer i feltstyrke. Blandt moderne magnetiske materialer skal nævnes supermalloy, en legering med den højeste magnetiske permeabilitet (den indeholder 79% Ni, 15% Fe og 5% Mo).

Teorier om magnetisme.

For første gang opstod gætningen om, at magnetiske fænomener i sidste ende reduceres til elektriske fænomener, fra Ampere i 1825, da han udtrykte ideen om lukkede interne mikrostrømme, der cirkulerer i hvert atom i en magnet. Uden nogen eksperimentel bekræftelse af tilstedeværelsen af ​​sådanne strømme i stoffet (elektronen blev først opdaget af J. Thomson i 1897, og beskrivelsen af ​​atomets struktur blev givet af Rutherford og Bohr i 1913), "blegnede denne teori sig ." I 1852 foreslog W. Weber, at hvert atom magnetisk stof er en lille magnet eller magnetisk dipol, således at fuldstændig magnetisering af et stof opnås, når alle de individuelle atommagneter er justeret i i en bestemt rækkefølge(fig. 4, b). Weber mente, at molekylær eller atomær "friktion" hjælper disse elementære magneter med at opretholde deres orden på trods af den forstyrrende indflydelse fra termiske vibrationer. Hans teori var i stand til at forklare magnetiseringen af ​​legemer ved kontakt med en magnet, såvel som deres afmagnetisering ved stød eller opvarmning; endelig blev "gengivelsen" af magneter, når en magnetiseret nål eller magnetisk stang skæres i stykker, også forklaret. Og alligevel forklarede denne teori hverken oprindelsen af ​​selve de elementære magneter eller fænomenerne mætning og hysterese. Webers teori blev forbedret i 1890 af J. Ewing, som erstattede sin hypotese om atomfriktion med ideen om interatomiske begrænsende kræfter, der hjælper med at opretholde rækkefølgen af ​​de elementære dipoler, der udgør en permanent magnet.

Tilgangen til problemet, engang foreslået af Ampere, fik et nyt liv i 1905, da P. Langevin forklarede paramagnetiske materialers opførsel ved at tilskrive hvert atom en intern ukompenseret elektronstrøm. Ifølge Langevin er det disse strømme, der danner bittesmå magneter, der er tilfældigt orienteret, når der ikke er noget ydre felt, men får en ordnet orientering, når det påføres. I dette tilfælde svarer tilgangen til fuldstændig rækkefølge til mætning af magnetisering. Derudover introducerede Langevin begrebet et magnetisk moment, som for en individuel atommagnet er lig med produktet af en pols "magnetiske ladning" og afstanden mellem polerne. Paramagnetiske materialers svage magnetisme skyldes således det totale magnetiske moment skabt af ukompenserede elektronstrømme.

I 1907 introducerede P. Weiss begrebet "domæne", som blev et vigtigt bidrag til moderne teori magnetisme. Weiss forestillede sig domæner som små "kolonier" af atomer, inden for hvilke de magnetiske momenter af alle atomer af en eller anden grund er tvunget til at opretholde den samme orientering, så hvert domæne magnetiseres til mætning. Et separat domæne kan have lineære dimensioner i størrelsesordenen 0,01 mm og følgelig et volumen i størrelsesordenen 10-6 mm 3 . Domænerne er adskilt af såkaldte Bloch-vægge, hvis tykkelse ikke overstiger 1000 atomstørrelser. "Væggen" og to modsat orienterede domæner er vist skematisk i fig. 5. Sådanne vægge repræsenterer "overgangslag", hvor retningen af ​​domænemagnetisering ændres.

I det generelle tilfælde kan der skelnes mellem tre sektioner på den indledende magnetiseringskurve (fig. 6). I den indledende sektion bevæger væggen sig, under påvirkning af et eksternt felt, gennem stoffets tykkelse, indtil den støder på en defekt krystalgitter, hvilket stopper hende. Ved at øge feltstyrken kan du tvinge væggen til at bevæge sig længere gennem midtersektionen mellem de stiplede linjer. Hvis feltstyrken efter dette igen reduceres til nul, vil væggene ikke længere vende tilbage til deres oprindelige position, så prøven forbliver delvist magnetiseret. Dette forklarer magnetens hysterese. Ved den sidste sektion af kurven ender processen med mætning af magnetiseringen af ​​prøven på grund af rækkefølgen af ​​magnetiseringen inde i de sidste uordnede domæner. Denne proces er næsten fuldstændig reversibel. Magnetisk hårdhed udstilles af de materialer, der har atomgitter indeholder mange defekter, der hæmmer bevægelsen af ​​interdomænevægge. Dette kan opnås mekanisk og varmebehandling ved at komprimere og derefter sintre det pulveriserede materiale. I alnico-legeringer og deres analoger opnås det samme resultat ved at fusionere metaller til en kompleks struktur.

Ud over paramagnetiske og ferromagnetiske materialer findes der materialer med såkaldte antiferromagnetiske og ferrimagnetiske egenskaber. Forskellen mellem disse typer magnetisme er forklaret i fig. 7. Ud fra begrebet domæner kan paramagnetisme betragtes som et fænomen forårsaget af tilstedeværelsen i materialet af små grupper af magnetiske dipoler, hvor individuelle dipoler interagerer meget svagt med hinanden (eller slet ikke interagerer) og derfor , i fravær af et eksternt felt, tag kun tilfældige orienteringer (fig. 7, EN). I ferromagnetiske materialer er der inden for hvert domæne en stærk interaktion mellem individuelle dipoler, hvilket fører til deres ordnede parallelle justering (fig. 7, b). I antiferromagnetiske materialer, tværtimod, fører interaktionen mellem individuelle dipoler til deres antiparallelle ordnede justering, således at det samlede magnetiske moment for hvert domæne er nul (fig. 7, V). Endelig er der i ferrimagnetiske materialer (f.eks. ferritter) både parallel og antiparallel orden (fig. 7, G), hvilket resulterer i svag magnetisme.

Der er to overbevisende eksperimentelle bekræftelser på eksistensen af ​​domæner. Den første af dem er den såkaldte Barkhausen-effekt, den anden er metoden med pulverfigurer. I 1919 fastslog G. Barkhausen, at når et eksternt felt påføres en prøve af ferromagnetisk materiale, ændres dets magnetisering i små diskrete dele. Fra domæneteoriens synspunkt er dette intet andet end en brat fremrykning af interdomænevæggen, der på sin vej støder på individuelle defekter, der forsinker den. Denne effekt detekteres normalt ved hjælp af en spole, hvori en ferromagnetisk stang eller ledning er placeret. Hvis du skiftevis bringer en stærk magnet mod og væk fra prøven, vil prøven blive magnetiseret og remagnetiseret. Pludselige ændringer i magnetiseringen af ​​prøven ændrer den magnetiske flux gennem spolen, og en induktionsstrøm exciteres i den. Spændingen, der genereres i spolen, forstærkes og føres til indgangen på et par akustiske hovedtelefoner. Klik, der høres gennem hovedtelefoner, indikerer en brat ændring i magnetiseringen.

For at identificere domænestrukturen af ​​en magnet ved hjælp af pulverfigurmetoden påføres en dråbe af en kolloid suspension af ferromagnetisk pulver (normalt Fe 3 O 4) på ​​en velpoleret overflade af et magnetiseret materiale. Pulverpartikler sætter sig hovedsageligt på steder med maksimal inhomogenitet af magnetfeltet - ved grænserne af domæner. Denne struktur kan studeres under et mikroskop. En fremgangsmåde baseret på passage af polariseret lys gennem et transparent ferromagnetisk materiale er også blevet foreslået.

Weiss' originale teori om magnetisme i dens hovedtræk har bevaret sin betydning indtil i dag, men har dog modtaget en opdateret fortolkning baseret på ideen om ukompenserede elektronspin som en faktor, der bestemmer atommagnetisme. Hypotesen om eksistensen af ​​en elektrons eget momentum blev fremsat i 1926 af S. Goudsmit og J. Uhlenbeck, og på nuværende tidspunkt er det elektroner som spin-bærere, der betragtes som "elementære magneter".

For at forklare dette koncept skal du overveje (fig. 8) et frit jernatom, et typisk ferromagnetisk materiale. Dens to skaller ( K Og L), er dem, der er tættest på kernen, fyldt med elektroner, hvor den første af dem indeholder to og den anden indeholder otte elektroner. I K-skal, spin af en af ​​elektronerne er positiv, og den anden er negativ. I L-skal (mere præcist, i sine to underskaller), fire af de otte elektroner har positive spins, og de andre fire har negative spins. I begge tilfælde kompenseres elektronernes spins inden for en skal fuldstændigt, så det samlede magnetiske moment er nul. I M-shell, situationen er anderledes, da ud af de seks elektroner placeret i den tredje subshell, har fem elektroner spin rettet i den ene retning, og kun den sjette i den anden. Som følge heraf forbliver fire ukompenserede spins, som bestemmer jernatomets magnetiske egenskaber. (I det ydre N-skal har kun to valenselektroner, som ikke bidrager til jernatomets magnetisme.) Magnetismen af ​​andre ferromagneter, såsom nikkel og kobolt, forklares på lignende måde. Da naboatomer i en jernprøve interagerer stærkt med hinanden, og deres elektroner er delvist kollektiviserede, bør denne forklaring kun betragtes som et visuelt, men meget forenklet diagram over den virkelige situation.

Teorien om atommagnetisme, baseret på at tage elektronspin i betragtning, understøttes af to interessante gyromagnetiske eksperimenter, hvoraf det ene blev udført af A. Einstein og W. de Haas, og det andet af S. Barnett. I det første af disse eksperimenter blev en cylinder af ferromagnetisk materiale suspenderet som vist i fig. 9. Hvis der føres strøm gennem viklingstråden, roterer cylinderen om sin akse. Når retningen af ​​strømmen (og dermed magnetfeltet) ændres, drejer den i den modsatte retning. I begge tilfælde skyldes cylinderens rotation rækkefølgen af ​​elektronspin. I Barnetts eksperiment bliver en ophængt cylinder, skarpt bragt i en rotationstilstand, tværtimod magnetiseret i fravær af et magnetfelt. Denne effekt forklares ved, at når magneten roterer, skabes et gyroskopisk moment, som har en tendens til at rotere spin-momenterne i retning af sin egen rotationsakse.

For en mere fuldstændig forklaring af arten og oprindelsen af ​​kortrækkende kræfter, der beordrer tilstødende atommagneter og modvirker den uordnede indflydelse af termisk bevægelse, bør man vende sig til kvantemekanikken. En kvantemekanisk forklaring på arten af ​​disse kræfter blev foreslået i 1928 af W. Heisenberg, som postulerede eksistensen af ​​udvekslingsinteraktioner mellem naboatomer. Senere viste G. Bethe og J. Slater, at udvekslingskræfterne øges betydeligt med aftagende afstand mellem atomer, men når de når en vis minimum interatomisk afstand falder de til nul.

STOFFETS MAGNETISKE EGENSKABER

En af de første omfattende og systematiske undersøgelser af stoffets magnetiske egenskaber blev foretaget af P. Curie. Han fastslog, at alle stoffer i henhold til deres magnetiske egenskaber kan opdeles i tre klasser. Den første omfatter stoffer med udtalte magnetiske egenskaber, der ligner jerns egenskaber. Sådanne stoffer kaldes ferromagnetiske; deres magnetfelt er mærkbart på betydelige afstande ( cm. højere). Den anden klasse omfatter stoffer kaldet paramagnetiske; Deres magnetiske egenskaber svarer generelt til ferromagnetiske materialers, men meget svagere. For eksempel kan tiltrækningskraften til polerne af en kraftig elektromagnet rive en jernhammer ud af dine hænder, og for at registrere tiltrækningen af ​​et paramagnetisk stof til den samme magnet har du normalt brug for meget følsomme analytiske balancer. Den sidste, tredje klasse omfatter de såkaldte diamagnetiske stoffer. De frastødes af en elektromagnet, dvs. Kraften, der virker på diamagnetiske materialer, er rettet modsat den, der virker på ferro- og paramagnetiske materialer.

Måling af magnetiske egenskaber.

Når man studerer magnetiske egenskaber, er to typer målinger vigtigst. Den første af dem er at måle kraften, der virker på en prøve nær en magnet; Sådan bestemmes prøvens magnetisering. Den anden omfatter målinger af "resonans" frekvenser forbundet med magnetisering af stof. Atomer er bittesmå "gyroer" og i et magnetisk feltprecess (som en almindelig top under påvirkning af drejningsmomentet skabt af tyngdekraften) med en frekvens, der kan måles. Derudover virker en kraft på frit ladede partikler, der bevæger sig vinkelret på de magnetiske induktionslinjer, ligesom elektronstrømmen i en leder. Det får partiklen til at bevæge sig i en cirkulær bane, hvis radius er givet af

R = mv/eB,

Hvor m- partikelmasse, v- dens hastighed, e er dens afgift, og B- magnetisk feltinduktion. Hyppigheden af ​​en sådan cirkulær bevægelse er

Hvor f målt i hertz, e– i vedhæng, m- i kg, B- i Tesla. Denne frekvens karakteriserer bevægelsen af ​​ladede partikler i et stof placeret i et magnetfelt. Begge typer bevægelse (præcession og bevægelse langs cirkulære baner) kan exciteres ved at veksle felter med resonansfrekvenser svarende til de "naturlige" frekvenser, der er karakteristiske for et givet materiale. I det første tilfælde kaldes resonansen magnetisk, og i den anden - cyklotron (på grund af dens lighed med den cykliske bevægelse af en subatomær partikel i en cyklotron).

Når vi taler om atomers magnetiske egenskaber, er det nødvendigt at være særlig opmærksom på deres vinkelmomentum. Det magnetiske felt virker på den roterende atomare dipol og har en tendens til at rotere den og placere den parallelt med feltet. I stedet begynder atomet at præcessere rundt om feltets retning (fig. 10) med en frekvens, der afhænger af dipolmomentet og styrken af ​​det påførte felt.

Atompræcession er ikke direkte observerbar, fordi alle atomer i en prøve præcesserer i en anden fase. Hvis vi anvender et lille vekselfelt rettet vinkelret på det konstante ordensfelt, etableres et vist faseforhold mellem de forudgående atomer, og deres samlede magnetiske moment begynder at præcessere med en frekvens svarende til præcessionsfrekvensen af ​​individuelle magnetiske momenter. Precessionens vinkelhastighed er vigtig. Som regel er denne værdi af størrelsesordenen 1010 Hz/T for magnetisering forbundet med elektroner og af størrelsesordenen 107 Hz/T for magnetisering forbundet med positive ladninger i atomkernerne.

Et skematisk diagram af en opsætning til observation af kernemagnetisk resonans (NMR) er vist i fig. 11. Stoffet, der undersøges, indføres i et ensartet konstant felt mellem polerne. Hvis et radiofrekvensfelt derefter exciteres ved hjælp af en lille spole, der omgiver reagensglasset, kan der opnås en resonans ved en specifik frekvens svarende til præcessionsfrekvensen af ​​alle nukleare "gyroer" i prøven. Målingerne svarer til at indstille en radiomodtager til frekvensen af ​​en bestemt station.

Magnetiske resonansmetoder gør det muligt at studere ikke kun de magnetiske egenskaber af specifikke atomer og kerner, men også egenskaberne af deres miljø. Faktum er, at magnetiske felter i faste stoffer og molekyler er inhomogene, da de er forvrænget af atomladninger, og detaljerne i den eksperimentelle resonanskurve bestemmes af det lokale felt i det område, hvor den forudgående kerne er placeret. Dette gør det muligt at studere de strukturelle træk ved en bestemt prøve ved hjælp af resonansmetoder.

Beregning af magnetiske egenskaber.

Den magnetiske induktion af Jordens felt er 0,5 x 10 –4 Tesla, mens feltet mellem polerne på en stærk elektromagnet er omkring 2 Tesla eller mere.

Det magnetiske felt, der skabes af enhver konfiguration af strømme, kan beregnes ved hjælp af Biot-Savart-Laplace-formlen for magnetfeltinduktion, skabt af elementet strøm Beregning af feltet skabt af konturer forskellige former og cylindriske spoler, i mange tilfælde meget komplicerede. Nedenfor er formler for en række simple tilfælde. Magnetisk induktion (i tesla) af feltet skabt af en lang lige ledning, der fører strøm jeg

Feltet af en magnetiseret jernstang svarer til det ydre felt af en lang solenoide, hvor antallet af ampere-omdrejninger pr. længdeenhed svarer til strømmen i atomerne på overfladen af ​​den magnetiserede stang, da strømmene inde i stangen ophæver hinanden (fig. 12). Ved navnet Ampere kaldes en sådan overfladestrøm Ampere. Magnetisk feltstyrke H a, skabt af Ampere-strømmen, er lig med det magnetiske moment pr. volumenenhed af stangen M.

Hvis en jernstang indsættes i solenoiden, så udover det faktum, at solenoidestrømmen skaber et magnetfelt H, rækkefølgen af ​​atomare dipoler i det magnetiserede stavmateriale skaber magnetisering M. I dette tilfælde bestemmes den totale magnetiske flux af summen af ​​reelle strømme og Ampere strømme, således at B = m 0(H + H a), eller B = m 0(H+M). Holdning M/H ringede magnetisk modtagelighed og er udpeget græsk brev c; c– en dimensionsløs størrelse, der karakteriserer et materiales evne til at blive magnetiseret i et magnetfelt.

Størrelse B/H, som karakteriserer et materiales magnetiske egenskaber, kaldes magnetisk permeabilitet og betegnes med m a, og m a = m 0m, Hvor m a- absolut, og m- relativ permeabilitet,

I ferromagnetiske stoffer mængden c kan have meget store værdier– op til 10 4 е 10 6 . Størrelse c Paramagnetiske materialer har lidt mere end nul, og diamagnetiske materialer har lidt mindre. Kun i et vakuum og meget svage felter mængder c Og m er konstante og uafhængige af det ydre felt. Induktionsafhængighed B fra H er normalt ikke-lineær, og dens grafer, de såkaldte. magnetiseringskurver, for forskellige materialer og endda med forskellige temperaturer kan variere betydeligt (eksempler på sådanne kurver er vist i fig. 2 og 3).

Stoffets magnetiske egenskaber er meget komplekse, og deres dybe forståelse kræver en omhyggelig analyse af atomernes struktur, deres vekselvirkninger i molekyler, deres kollisioner i gasser og deres gensidige påvirkning i faste stoffer og væsker; De magnetiske egenskaber af væsker er stadig de mindst undersøgte.

Derhjemme, på arbejdet, i egen bil eller i offentlig transport er vi omgivet af forskellige typer magneter. De driver motorer, sensorer, mikrofoner og mange andre almindelige ting. Desuden bruges der i hvert område enheder med forskellige egenskaber og funktioner. Generelt skelnes der mellem følgende typer magneter:

Hvilke typer magneter findes der?

Elektromagneter. Designet af sådanne produkter består af en jernkerne, hvorpå tråden er viklet. Ved at anvende elektrisk strøm med forskellige størrelses- og retningsparametre er det muligt at opnå magnetiske felter den nødvendige styrke og polaritet.

Navnet på denne gruppe af magneter er en forkortelse af navnene på dens komponenter: aluminium, nikkel og kobolt. Den største fordel ved alnico-legering er materialets uovertrufne temperaturstabilitet. Andre typer magneter kan ikke prale af at kunne bruges ved temperaturer op til +550 ⁰ C. Samtidig er dette letvægtsmateriale kendetegnet ved en svag tvangskraft. Det betyder, at den kan afmagnetiseres fuldstændigt, når den udsættes for et stærkt eksternt magnetfelt. Samtidig takket være dens overkommelig pris Alnico er en uundværlig løsning i mange videnskabelige og industrielle sektorer.

Moderne magnetiske produkter

Så vi ordnede legeringerne. Lad os nu gå videre til, hvilke typer magneter der findes, og hvilke anvendelser de kan finde i hverdagen. Faktisk er der et stort udvalg af muligheder for sådanne produkter:

1) Legetøj. Dart uden skarpe pile, brætspil, pædagogiske designs - magnetismens kræfter gør velkendt underholdning meget mere interessant og spændende.

2) Beslag og holdere. Kroge og paneler hjælper dig bekvemt med at organisere dit rum uden støvet installation og boring i vægge. Fastgørelsernes permanente magnetiske kraft viser sig at være uundværlig i hjemmets værksted, butikker og butikker. Derudover vil de finde værdig brug i ethvert rum.

3) Kontormagneter. Magnettavler bruges til præsentationer og planlægningsmøder, som giver dig mulighed for klart og detaljeret at præsentere enhver information. De viser sig også ekstremt nyttige i skoleklasser og universitetsklasser.

Egenskaber af permanente magneter. 1. Forskellige navne magnetiske poler tiltrække, ligesom navne frastøder. 2. Magnetiske linjer er lukkede linjer. Uden for magneten forlader magnetiske linjer "N" og indtaster "S", der lukker inde i magneten. I 1600 Den engelske læge G.H. Gilbert udledte de grundlæggende egenskaber ved permanente magneter.

Slide 9 fra præsentationen "Permanente magneter, Jordens magnetfelt".

Størrelsen af ​​arkivet med præsentationen er 2149 KB.

Fysik 8 klasse oversigt

andre præsentationer

"Tre typer varmeoverførsel" - Aerostater. Varmeveksling. Hvordan kan konvektion forklares ud fra gassens molekylære struktur. Solenergi. Sammenlignende tabel over varmeledningsevner af forskellige stoffer. Træk en konklusion ud fra billedet. Flydende. Køleplade. Brug af dobbelte vinduesrammer. Termisk ledningsevne. Typer af varmeoverførsel. Hvordan kan man forklare metallers gode varmeledningsevne? Strålende varmeoverførsel. Hvorfor er konvektion umulig i faste stoffer? Specifik varme fordampning. Er det muligt at få vand til at koge uden at varme det op? Q=Lm. Væsketemperatur. Madlavning. Gasser og faste stoffer. Kogende i hverdagen og industrien. Definition. Anvendelse. Ligheder og forskelle. Stof. Kogende. Opvarmningsproces. Løs problemer. Kogeproces. Kogepunkt. En væskes kogepunkt. Opvarmnings- og kogeprocesser. Fordampning.

"Optiske instrumenter" fysik - Brug af et mikroskop. Brug af teleskoper. Strukturen af ​​et elektronmikroskop. Refraktorer. Tilfreds. Typer af teleskoper. Mikroskop. Projektionsapparat. Oprettelse af et mikroskop. Teleskopets struktur. Optiske instrumenter: teleskop, mikroskop, kamera. Teleskop. Kamera. Elektronmikroskop. fotografiets historie. Reflekser.

"At skabe et videnskabeligt billede af verden" - Revolution i medicin. Ændringer. Louis Pasteur. Lynets Herre. Rene Laennec. russisk og fransk biolog. tysk mikrobiolog. Videnskab: skabe et videnskabeligt billede af verden. James Carl Maxwell. Wilhelm Conrad Röntgen. Fornemmelserne fortsætter. Hendrik Anton Lorenz. Forskere studerer fænomenet radioaktivitet. Heinrich Rudolf Hertz. Kup. Edward Jenner. Revolution inden for naturvidenskab. Stråler trænger ind i forskellige genstande.

"Fysik i 8. klasse "Termiske fænomener"" - Tematisk planlægning af lektioner i afsnittet " Termiske fænomener" Lektionsudvikling. Modellering af lektionssystemet til afsnittet "Termiske fænomener". Undervisningsmetoder. Psykologisk og pædagogisk forklaring af opfattelse og udvikling undervisningsmateriale. Fortsætte med at udvikle elevernes viden om energi. Generelle fagresultater. Personlige resultater. Analyse af diagnostisk arbejdsudførelse. Pædagogisk og metodisk kompleks.

"Permanente magneter" - Undersøgelse af egenskaberne ved permanente magneter. Magnetiske anomalier. Magnetisk felt. Globus. Magnetfeltets oprindelse. Legemes magnetiske egenskaber. Magnetisk virkning af en strømførende spole. Lukning af elledninger. Jordens magnetfelt. Nordpolen. Permanente magneter. Magnetisering af jern. Modsatte magnetiske poler. Magnetisk felt på månen. Magnetiske handlinger. En magnet med en pol. Magnetiske kraftlinjer.

Magnetpoler (tiltrækning og frastødning mellem magnetpoler)
Magnetiske poler (tiltrækning og detraktion mellem magnetiske poler)

Ligesom poler af en magnet frastøder, tiltrækker modsatte poler. Du kan nemt verificere dette, hvis du tager to magneter og prøver at bringe dem tættere på hinanden. forskellige sider. Ved første øjekast, på grund af egenskaben ved magnetiske poler af samme navn til at frastøde, er det muligt at lave et eksperiment på magnetisk levitation: når en magnet hænger i luften over en anden magnet (på grund af det faktum, at frastødningen mellem magneterne kompenserer for tiltrækningen af ​​den øvre magnet af Jorden).

Magnetisk levitation er et velkendt eksperiment. Mange har set (i hvert fald på et foto), hvordan et stykke af en superleder svæver over en magnet. Eller en dråbe vand og endda en frø, som svævede mellem polerne på en kraftig magnet.

En superleder er et diamagnetisk materiale (ligesom vand eller en frø). Med to permanente magneter (dvs. ferromagneter) vil et sådant trick desværre ikke fungere. Magneterne vil enten frastøde og forlade interaktionssfæren eller dreje med modsatte poler og tiltrække hinanden. En stabil ligevægt er umulig her. Lad mig citere fra bogen Nurbey Vladimirovich Gulia - Fantastisk fysik: Hvad lærebøgerne var tavse om; kapitel Flyver Mohammeds kiste? :

"...i 1842 publicerede professor S. Earnshaw en artikel i Proceedings of the Cambridge University, hvor han beviste, at et ferromagnetisk legeme placeret i feltet af permanente magneter ikke kan være i en tilstand af stabil ligevægt. Det vil sige, at Earnshaw gjorde det. ved hjælp af matematikken, hvad Hilbert udtrykte i ord - indførte han et forbud mod at frit svæve magneter og de metaller, der tiltrækkes af dem, og ved ingen kombination af magneter og jernstykker er det muligt at suspendere hverken den ene eller den anden, så de rør ikke ved andre kroppe."

Med andre ord, for at observere magnetisk levitation, der kun involverer ferromagneter, har en af ​​dem brug for kontakt med andre legemer. For eksempel kan en af ​​ferromagneterne bindes til et gevind. Dette vil selvfølgelig ikke være ægte levitation, selvom det kan se imponerende ud.

Jeg stødte på to magneter, der var formet som skiver med huller i midten. Hullernes diameter var sådan, at magneterne passede frit på glasstangen. Placerede pinden lodret. Jeg viklede tape rundt om bunden af ​​pinden, så den nederste magnet ikke ville falde igennem eller flyve ned. Jeg satte magneterne på pinden. Hvis magneterne rørte med de samme poler, blev topmagneten skubbet opad og "hængt" på pinden. Selvfølgelig var dette ikke fuldgyldig levitation, fordi... Hvis det ikke var for pinden, ville magneterne have vendt modsatte poler mod hinanden og klæbet sammen. For at demonstrere dette skal du fjerne den øverste magnet, vende den og sætte den tilbage på staven. Magneterne vil blive tiltrukket.

Forbedret: 10.03.16

Om magneter

Magnet - en krop, der har magnetisering.

Felt – dette er det rum, inden for hvilket et objekt (Kilde) påvirker, ikke nødvendigvis ved direkte kontakt, et andet objekt (Receiver). Hvis kilden til indflydelse er en magnet, betragtes feltet som magnetisk.

Magnetisk felt - dette er rummet omkring alle fra polerne på en magnet og af denne grund har den ingen begrænsninger i alle retninger ! Centrum af hvert magnetfelt er magnetens tilsvarende pol.

Mere end én Kilde kan være til stede i et vist begrænset rum på samme tid. Intensiteten af ​​disse Kilder vil ikke nødvendigvis være den samme. Derfor kan der også være mere end ét center.

Det resulterende felt i dette tilfælde vil ikke være ensartet. Ved hvert modtagerpunkt for et sådant felt vil intensiteten svare til summen af ​​intensiteterne af de magnetiske felter, der genereres af alle centre.

I dette tilfælde skal de nordlige magnetfelter og de sydlige magnetfelter anses for at have forskellige fortegn. For eksempel, hvis intensiteten af ​​det sydlige magnetfelt placeret der på et bestemt punkt af det samlede felt falder sammen med intensiteten af ​​det nordlige magnetfelt, der er placeret her, så vil den samlede intensitet ved det diskuterede modtagerpunkt fra samspillet mellem begge felter være lig med nul.

Permanent magnet - et produkt, der er i stand til at opretholde sin magnetisering, efter at det eksterne magnetfelt er slukket.

Elektromagnet - en enhed, hvori et magnetfelt kun dannes i en spole, når en elektrisk strøm løber gennem den.

Den generelle egenskab for enhver magnet, uanset typen af ​​magnetfelt (nordlig eller sydlig) ertiltrækning af materialer, der indeholder jern (Fe ) . Med vismut virker en almindelig magnet på frastødning. Fysik kan ikke forklare nogen af ​​virkningerne, selvom et ubegrænset antal hypoteser kan foreslås ! Nogle kvaliteter af rustfrit stål, som også indeholder jern, er udelukket fra denne regel ("tiltrækning") - fysik kan heller ikke forklare denne funktion, selvom et ubegrænset antal hypoteser også kan foreslås !

Magnetisk stang - en af ​​magnetens sider. Hvis en magnet hænges ved midterdelen, så polerne har en lodret orientering, og den (magneten) kan rotere frit i det vandrette plan, så vil en af ​​magnetens sider vende mod Jordens nordpol. Følgelig vil den modsatte side vende mod sydpolen. Den side af magneten, der er rettet mod Jordens nordpol, kaldessydpolen magnet, og den modsatte side -nordpolen magnet.

En magnet tiltrækker andre magneter og genstande lavet af magnetiske materialer uden selv at være i kontakt med dem. Denne handling på afstand forklares af eksistensenmagnetisk felt i rummet omkring begge magnetpoler på en magnet.

Modsatte poler af to magneter som regel er tiltrukket af hinanden , og de samme navne er normalt gensidigefrastøde .

Hvorfor "normalt"? Ja, for nogle gange mødes de unormale fænomener, når for eksempel modsatte poler hverken tiltrækker eller frastøder hinanden ! Dette fænomen har et navn "magnetisk hul " Fysikken kan ikke forklare det !

I mine eksperimenter stødte jeg også på situationer, hvor ens poler tiltrækker (i stedet for den forventede gensidige frastødning), og i modsætning til poler frastøder (i stedet for den forventede gensidige tiltrækning) ! Dette fænomen har ikke engang et navn, og fysikken kan heller ikke forklare det endnu. !

Hvis et stykke ikke-magnetiseret jern bringes tæt på en af ​​polerne på en magnet, vil sidstnævnte blive midlertidigt magnetiseret.

Dette materiale betragtes som magnetisk.

I dette tilfælde vil kanten af ​​stykket tættest på magneten blive en magnetisk pol, hvis navn er modsat navnet på magnetens nærmeste pol, og den fjerneste ende af stykket vil blive en pol af samme navn som magnetens nærmeste pol.

I dette tilfælde er der to modsatte poler to magneter: en kildemagnet og en betinget magnet (lavet af jern).

Det blev nævnt ovenfor, at der i rummet mellem disse magneter er en algebraisk tilføjelse af intensiteterne af de interagerende felter. Og da felterne viser sig at have forskellige fortegn, dannes en zone med totalt magnetfelt med nul (eller næsten nul) intensitet mellem magneterne. I det følgende vil jeg kalde en sådan zone "Zerozona ».

Da "Naturen afskyr et vakuum", kan vi antage, at hun (Naturen) stræber efter at udfylde tomrummet med det nærmeste materiale "ved hånden." I vores tilfælde er et sådant materiale magnetiske felter, mellem hvilke der er dannet en nulzone (Zerozone). For at gøre dette er det nødvendigt at bringe begge kilder til forskellige tegn tættere sammen (bring magnetfelternes centre tættere sammen), indtil nulzonen mellem felterne helt forsvinder ! Hvis, selvfølgelig, intet forstyrrer bevægelsen af ​​centre (bringer magneter tættere sammen) !

Her er en forklaring på den gensidige tiltrækning af modsatte magnetiske poler og den gensidige tiltrækning af en magnet med et stykke jern !

I analogi med tiltrækning kan vi betragte fænomenet frastødning.

I denne mulighed vises magnetiske felter af samme tegn i zonen med gensidig påvirkning. De lægger selvfølgelig også algebraisk op til hinanden. På grund af dette, ved modtagerpunkterne mellem magneterne, vises en zone med en intensitet, der er højere end intensiteterne i tilstødende områder. I det følgende vil jeg kalde en sådan zone "Maxisona ».

Det er logisk at antage, at naturen stræber efter at balancere denne gener og flytte centrene af interagerende felter væk fra hinanden for at udjævne intensiteten af ​​feltet i Maxison.

Med denne forklaring viser det sig, at ingen af ​​magnetens poler kan flytte jernstykket væk fra sig selv ! Fordi et stykke jern, der er i et magnetfelt, altid vil blive til en betinget midlertidig magnet, og derfor vil der altid dannes magnetiske poler på det (på jernstykket). Desuden er den nære pol på den nyligt dannede midlertidige magnet modsat polen på Kildemagneten. Som følge heraf vil et stykke jern placeret i kildepolens magnetfelt blive tiltrukket af kildemagneten (MEN ikke tiltrække den ! )!

En betinget magnet, dannet af et stykke jern placeret i et magnetfelt, opfører sig som en magnet kun i forhold til Kildemagneten. Men hvis et andet stykke jern er placeret ved siden af ​​denne betingede magnet (jernstykke), så vil disse to stykker jern opføre sig i forhold til hinanden som almindelige to stykker jern ! Det første magnetstykke af jern glemmer med andre ord, at det er en magnet ! Det er kun vigtigt, at tykkelsen af ​​det første stykke jern er tilstrækkeligt mærkbar (for mine hjemmemagneter - mindst 2 mm) og den tværgående dimension er større end størrelsen af ​​det andet stykke jern !

Men polen af ​​samme navn som en tvangsindsat magnet (dette er ikke længere et simpelt stykke jern) vil helt sikkert flytte den samme pol væk fra sig selv, hvis der ikke er nogen forhindringer !

I fysik lærebøger, og nogle gange i velrenommerede værker om fysik, er det skrevet, at en idé om intensiteten af ​​magnetfeltet og ændringen i denne intensitet i rummet kan opnås ved at hælde jernspåner på et ark substrat ( pap, plast, krydsfiner, glas eller ethvert ikke-magnetisk materiale) placeret på en magnet. Savsmuldet vil opstilles i kæder i retninger med varierende feltintensitet, og tætheden af ​​savsmuldslinjerne vil svare til selve intensiteten af ​​dette felt.

Så det her er rentbedrag !!! Det ser ud til, at det aldrig faldt nogen ind at udføre et rigtigt eksperiment og hælde dette savsmuld i !

Savsmuldet vil samle sig i to tætte bunker. En bunke vil dannes omkring magnetens nordpol, og den anden omkring dens sydpol !

En interessant kendsgerning er, at lige i midten mellem de to dynger (i Zerozon) generelt IKKE vilje ingen savsmuld ! Dette eksperiment sår tvivl om eksistensen af ​​den berygtede magnetiskeelledninger , som skal forlade magnetens nordpol og ind i dens sydpol !

M. Faraday tog mildt sagt fejl !

Hvis der er meget savsmuld, så når det bevæger sig væk fra magnetens pol, vil bunken falde og tynde ud, hvilket er en indikator for svækkelsen af ​​intensiteten af ​​magnetfeltet, når modtagerpunktet bevæger sig væk i rummet fra kildepunktet på magnetens pol. Det observerede fald i magnetfeltintensiteten afhænger naturligvis ikke af tilstedeværelsen eller fraværet af savsmuld på det eksperimentelle substrat ! Reduktion – objektiv !

Men faldet i tætheden af ​​savsmulsbelægningen på substratet kan forklares ved tilstedeværelsen af ​​friktion af savsmuldet på substratet (på pap, på glas osv.). Friktion forhindrer den svækkede tiltrækning i at flytte savsmuldet mod magnetens pol. Og jo længere fra polen, jo mindre styrke tiltrækning og dermed mindre savsmuld vil være i stand til at nærme sig pælen. Men hvis du ryster underlaget, vil ALT savsmuldet samle sig så tæt som muligt på den nærmeste pæl ! Den synlige uensartede tæthed af savsmulsbelægningen vil således blive udjævnet !

I den midterste zone af magnetens tværsnit tilføjes to magnetfelter algebraisk: nordlige og sydlige. Den samlede felttæthed mellem polerne er resultatet af den algebraiske tilføjelse af intensiteter fra modsatte felter. I selve den midterste sektion vil summen af ​​disse intensiteter være nøjagtig nul (en Zerozone dannes). Af denne grund bør der i dette afsnit ikke være savsmuld overhovedet, og de faktisk Ingen!

Når du bevæger dig væk fra midten af ​​magneten (fra nulzonen) mod den magnetiske pol (en hvilken som helst), vil intensiteten af ​​magnetfeltet stige og nå et maksimum ved selve polen. Ændringsgradienten i den mellemste intensitet er mange gange højere end ændringsgradienten i den ydre intensitet.

Men under alle omstændigheder vil savsmuldet ALDRIG stå på linje i det mindste som om nogle linjer forbinder Nordpolen magnet med sin sydpol !

Fysik opererer med udtrykket "Magnetisk flux ».

Så der er IKKE nogenmagnetisk flux !

trods alt" flyde " betyder "envejs bevægelse af materialepartikler eller dele" ! Hvis disse partikler er magnetiske, betragtes strømmen som magnetisk.

Der er selvfølgelig også billedlige sætninger som "ordstrøm", "tankestrøm", "strøm af problemer" og lignende sætninger. Men til fysiske fænomener de har intet forhold.

Men i et rigtigt magnetfelt bevæger intet sig nogen steder ! Der er kun et magnetfelt, hvis intensitet aftager med afstanden fra den nærmeste pol på Kildemagneten.

Hvis der eksisterede en strømning, ville en masse partikler konstant strømme ud af magnetens masse ! Og med tiden ville massen af ​​den originale magnet falde mærkbart ! Praksis bekræfter dog ikke dette !

Da eksistensen af ​​de berygtede magnetiske kraftlinjer ikke bekræftes af praksis, bliver selve begrebet langt ude og opfundet.magnetisk flux ».

Fysik giver i øvrigt en sådan fortolkning af den magnetiske flux, som kun bekræfter umuligheden af ​​"magnetisk flux» i naturen:

« Magnetisk flux"- fysisk størrelse svarende til fluxtætheden af ​​kraftlinjer, der passerer gennem et uendeligt lille område dS ... (Fortsat tolkning kan ses på internettet).

Allerede fra begyndelsen af ​​definitionen følger det nonsens ! « Flyde", viser det sig, at dette er den ordnede bevægelse af "kraftlinjer", der ikke eksisterer i naturen ! Hvilket i sig selv allerede er noget sludder ! Det er umuligt fra linjer overhovedet ( ! ) for at danne et "Flow", da linjen IKKE er et materielt objekt (stof) ! Og det er endnu mere IKKE muligt at danne et flow fra ikke-eksisterende linjer !

Det følgende er ikke mindre interessant budskab! Det viser sig, at helheden af ​​ikke-eksisterende kraftlinjer danner en vis "densitet". Ifølge princippet: jo flere linjer, der ikke findes i naturen, samles i et begrænset afsnit, jo tættere bliver det ikke-eksisterende bundt af ikke-eksisterende linjer !

Endelig, " Flyde"- dette er ifølge fysikere en fysisk størrelse!

Hvad hedder -" VI ER ANKOMME» !!!

Jeg inviterer læseren til at tænke selv og forstå, hvorfor f.eks. "drøm" ikke kan være en fysisk størrelse?

Selv hvis" Magnetisk flux"eksisterede, så kan "Bevægelse" (og "Flow" er "Bevægelse") under alle omstændigheder ikke eksistere størrelse! ""Værdi" kan være en bevægelsesparameter, for eksempel: "Bevægelseshastighed", "Acceleration" af bevægelse, men på ingen måde, ikke "Bevægelse" i sig selv. !

Fordi blot udtrykket "Magnetisk flux"Fysikken kunne ikke fordøje det, fysikere var nødt til at supplere dette udtryk noget. Nu har fysikere det - "Magnetisk flux "(selvom det på grund af analfabetisme ofte findes ganske enkelt"Magnetisk flux») !

Radise peberrod er selvfølgelig ikke sødere !

« Induktion » er ikke et materielt stof ! Derfor kan den ikke danne en tråd ! « Induktion"er bare en udenlandsk oversættelse fra det russiske udtryk"Vejledning», « Overgang fra privat til almen» !

Du kan bruge udtrykket "Magnetisk induktion ", som påvirkning af et magnetfelt, men udtrykket"Magnetisk flux» !

I fysik er der et udtryk "Magnetisk fluxtæthed » !

Men gudskelov er fysikere hårdt pressede til at definere dette begreb. ! Og det er derfor, de (fysikere) ikke giver det !

Og hvis et begreb i fysik betyder, at intet har slået rod, såsom "magnetisk fluxtæthed", som af en eller anden grund forveksles med begrebet"magnetisk induktion", at:

Magnetisk fluxtæthed (virkelig IKKE eksisterende), er det mere logisk ikke at tælle antallet af kraftlinjer, der ikke findes i naturen pr. enhedssektion vinkelret på enhver ikke-eksisterende kraftlinje, men holdning antallet af savsmuld fundet i en enhedssektion af magnetfeltet i forhold til antallet af samme savsmuld, taget som en enhed, i samme enhedssektion, men ved selve polen, hvis de pågældende sektioner er vinkelrette påmagnetisk felt vektor .

Jeg foreslår i stedet for det meningsløse udtryk "Magnetisk fluxtæthed"for at bruge et mere logisk udtryk, der definerer den kraft, hvormed kilden til det magnetiske felt kan påvirke modtageren -"Magnetisk feltintensitet » !

Dette er noget der ligner "Elektromagnetisk feltstyrke».

Selvfølgelig vil ingen nogensinde måle disse mængder savsmuld. ! Ja, ingen vil nogensinde få brug for dette !

I fysik udtrykket "Magnetisk induktion » !

Det er en vektormængde (dvs.Magnetisk induktion" er en vektor) og viser med hvilken kraft og i hvilken retning magnetfeltet virker på en ladning i bevægelse !

Jeg giver straks en væsentlig ændring af den fortolkning, der er accepteret i fysik !

Magnetisk felt IKKE gyldig på afgift! Uanset om denne ladning bevæger sig eller ej !

Kildens magnetfelt interagerermed magnetfelt , genereret bevæger sig oplade !

Det viser sig, at "magnetisk induktion"er ikke andet end"styrke", skubber en strømførende leder ! en "styrke"at skubbe en leder med strøm er ikke andet end"Magnetisk induktion» !

Og i fysik foreslås følgende budskab: "Retningen fra sydpolen tages som den positive retning af den magnetiske induktionsvektor S til nordpolen N magnetisk nål frit placeret i et magnetfelt."

Hvad hvis der ikke er nogen kompasnål i nærheden? ! Mens?

Så foreslår jeg følgende !

Hvis den strømførende leder er placeret i den nordlige magnetfeltzone, så kommer vektoren fra tættest på konduktøren Kildepunktet er ved magnetens nordpol og skærer lederen.

Hvis lederen med strøm er i zonen af ​​det sydlige magnetfelt, så kommer vektoren fra modtagerpunktet tættest på den magnetiske pol på lederen til det nærmeste kildepunkt på sydpolen magnet.

Med andre ord, under alle omstændigheder tages den korteste afstand fra lederen til nærmeste pol. Yderligere, afhængigt af denne afstand, tages størrelsen af ​​kraften af ​​magnetfeltets direkte indflydelse på lederen (bedst af alt - fra en eksperimentel graf over afhængigheden af ​​magnetisk kraft på afstand).

Jeg foreslår at opfatte den korteste afstand beskrevet som "Magnetisk felt vektor ».

Det viser sig således, at et ubegrænset sæt af magnetfelter omkring en magnet (og følgelig antallet af magnetfeltvektorer) kan isoleres ! Så mange som du kan bygge normaler til overfladerne af de magnetiske poler.