Hvilken bevægelse er ensartet eller ujævn? Skoleleksikon

Egenskaber mekanisk bevægelse legeme:

- bane (linjen, langs hvilken kroppen bevæger sig),

- forskydning (rettet lige linjesegment, der forbinder den oprindelige position af kroppen M1 med dens efterfølgende position M2),

- hastighed (forhold mellem bevægelse og bevægelsestid - for ensartet bevægelse) .

Hovedtyper af mekanisk bevægelse

Afhængigt af banen er kropsbevægelsen opdelt i:

Lige linje;

krumlinjet.

Afhængigt af hastigheden er bevægelserne opdelt i:

Uniform,

Ensartet accelereret

Lige så langsomt

Afhængigt af bevægelsesmetoden er bevægelser:

Progressiv

Roterende

Oscillerende

Komplekse bevægelser (For eksempel: en skruebevægelse, hvor kroppen roterer ensartet omkring en bestemt akse og samtidig foretager en ensartet translationsbevægelse langs denne akse)

Fremadgående bevægelse - Dette er bevægelsen af ​​en krop, hvor alle dens punkter bevæger sig lige meget. I translationel bevægelse forbliver enhver lige linje, der forbinder to punkter på kroppen, parallel med sig selv.

Rotationsbevægelse er en krops bevægelse omkring en bestemt akse. Med en sådan bevægelse bevæger alle kroppens punkter sig i cirkler, hvis centrum er denne akse.

Oscillerende bevægelse er en periodisk bevægelse, der sker skiftevis i to modsatte retninger.

For eksempel, oscillerende bevægelse laver et pendul i et ur.

Translationelle og roterende bevægelser er de mest simple typer mekanisk bevægelse.

Lige og ensartet bevægelse kaldes en sådan bevægelse, når kroppen foretager identiske bevægelser i ethvert vilkårligt små lige store tidsintervaller . Lad os nedskrive det matematiske udtryk for denne definition s = v? t. Det betyder, at forskydningen bestemmes af formlen, og koordinaten - af formlen .

Ensartet accelereret bevægelse er bevægelsen af ​​et legeme, hvor dets hastighed stiger ligeligt over alle lige store tidsintervaller . For at karakterisere denne bevægelse skal du kende kroppens hastighed ind dette øjeblik tid eller på et givet punkt på banen, t . e . øjeblikkelig hastighed og acceleration .

Øjeblikkelig hastighed- dette er forholdet mellem en tilstrækkelig lille bevægelse på den sektion af banen, der støder op til dette punkt, og den korte tidsperiode, hvor denne bevægelse finder sted .

υ = S/t. SI-enheden er m/s.

Acceleration er en størrelse svarende til forholdet mellem hastighedsændringen og det tidsrum, hvor denne ændring fandt sted . α = υ/t(SI-system m/s2) Ellers er acceleration hastigheden af ​​hastighedsændringen eller stigningen i hastigheden for hvert sekund α. t. Derfor formlen for øjeblikkelig hastighed: υ = υ 0 + α.t.

Forskydningen under denne bevægelse bestemmes af formlen: S = υ 0 t + α. t 2/2.

Ligeså slowmotion bevægelse kaldes, når accelerationen er negativ og hastigheden ensartet sænkes.

På ensartet bevægelse periferisk rotationsvinklerne for radius i alle lige store tidsrum vil være de samme . Derfor vinkelhastigheden ω = 2πn, eller ω = πN/30 ≈ 0,1N, Hvor ω - vinkelhastighed n - antal omdrejninger pr. sekund, N - antal omdrejninger pr. minut. ω i SI-systemet måles det i rad/s . (1/c)/ Det repræsenterer den vinkelhastighed, hvorved hvert punkt i kroppen i løbet af et sekund bevæger sig en bane svarende til dets afstand fra rotationsaksen. Under denne bevægelse er hastighedsmodulet konstant, det er rettet tangentielt til banen og ændrer konstant retning (se . ris . ), derfor forekommer centripetalacceleration .

Rotationsperiode T = 1/n - denne gang , hvorunder kroppen derfor foretager en hel omdrejning ω = 2π/T.

Lineær hastighed under rotationsbevægelse er udtrykt ved formlerne:

υ = ωr, υ = 2πrn, υ = 2πr/T, hvor r er punktets afstand fra rotationsaksen. Den lineære hastighed af punkter, der ligger på omkredsen af ​​en aksel eller remskive, kaldes periferihastigheden af ​​akslen eller remskiven (i SI m/s)

Med ensartet bevægelse i en cirkel forbliver hastigheden konstant i størrelsesorden, men skifter hele tiden i retning. Enhver ændring i hastighed er forbundet med acceleration. Acceleration, der ændrer hastighed i retning, kaldes normal eller centripetal, denne acceleration er vinkelret på banen og rettet mod midten af ​​dens krumning (til midten af ​​cirklen, hvis banen er en cirkel)

ap = υ2/R eller α p = ω 2 R(fordi υ = ωR Hvor R cirkelradius , υ - punktbevægelseshastighed)

Relativitet af mekanisk bevægelse- dette er afhængigheden af ​​kroppens bane, den tilbagelagte distance, bevægelse og hastighed af valget referencesystemer.

Positionen af ​​et legeme (punkt) i rummet kan bestemmes i forhold til et andet legeme valgt som referencelegeme A . Referenceorganet, koordinatsystemet, der er knyttet til det, og uret udgør referencesystemet . Egenskaberne ved mekanisk bevægelse er relative, t . e . de kan være forskellige i forskellige referencesystemer .

Eksempel: en båds bevægelse overvåges af to observatører: en på kysten ved punkt O, den anden på flåden ved punkt O1 (se . ris . ). Lad os mentalt trække gennem punktet O XOY-koordinatsystemet - dette er et fast referencesystem . Vi vil forbinde et andet X"O"Y" system til flåden - dette er et bevægeligt koordinatsystem . I forhold til X"O"Y"-systemet (flåde), bevæger båden sig i løbet af tiden t og vil bevæge sig med hastighed υ = s både i forhold til tømmerflåde /t v = (s både- s tømmerflåde )/t. I forhold til XOY (shore) systemet vil båden bevæge sig i samme tid s både hvor s både, der flytter flåden i forhold til kysten . Bådens hastighed i forhold til kysten eller . Et legemes hastighed i forhold til et fast koordinatsystem er lig med den geometriske sum af kroppens hastighed i forhold til et bevægeligt system og hastigheden af ​​dette system i forhold til et fast. .

Typer af referencesystemer kan være forskellige, for eksempel et fast referencesystem, et bevægeligt referencesystem, et inertiereferencesystem, et ikke-inertielt referencesystem.

I klasse 7 studerede du den mekaniske bevægelse af kroppe, der forekommer med konstant hastighed, altså ensartet bevægelse.

Vi går nu videre til at overveje ujævn bevægelse. Af alle typer ikke-ensartede bevægelser vil vi studere den enkleste - retlinet ensartet accelereret, hvor kroppen bevæger sig langs en lige linje, og projektionen af ​​kroppens hastighedsvektor ændres ligeligt over alle lige store tidsrum (i dette tilfælde , kan størrelsen af ​​hastighedsvektoren enten stige eller falde).

For eksempel, hvis hastigheden af ​​et fly, der bevæger sig langs landingsbanen, stiger med 15 m/s på vilkårlige 10 s, med 7,5 m/s i 5 s, med 1,5 m/s i hvert sekund osv., så bevæger flyet sig med ensartet acceleration.

I dette tilfælde betyder et flys hastighed dets såkaldte øjeblikkelige hastighed, dvs. hastigheden på hvert specifikt punkt af banen på det tilsvarende tidspunkt (en mere stringent definition af øjeblikkelig hastighed vil blive givet i et fysikkursus på gymnasiet ).

Den øjeblikkelige hastighed af kroppe, der bevæger sig ensartet accelereret, kan ændre sig på forskellige måder: i nogle tilfælde hurtigere, i andre langsommere. For eksempel hastigheden af ​​en alm passager elevator Gennemsnitseffekten stiger med 0,4 m/s for hvert sekund af acceleration, og hastighedseffekten stiger med 1,2 m/s. I sådanne tilfælde siger de, at kroppe bevæger sig med forskellige accelerationer.

Lad os overveje hvad fysisk mængde kaldet acceleration.

Lad hastigheden af ​​et legeme, der bevæger sig ensartet accelereret, ændre sig fra v 0 til v over en periode t. Med v 0 mener vi kroppens begyndelseshastighed, altså hastigheden i øjeblikket t 0 = O, taget som tidens begyndelse. Og v er den hastighed, som kroppen havde ved slutningen af ​​tidsperioden t, regnet fra t 0 = 0. Derefter ændrede hastigheden sig for hver tidsenhed med et beløb svarende til

Dette forhold er angivet med symbolet a og kaldes acceleration:

• Et legemes acceleration under retlinet ensartet accelereret bevægelse er en vektorfysisk størrelse svarende til forholdet mellem ændringen i hastighed og det tidsrum, hvor denne ændring fandt sted

Ensartet accelereret bevægelse er bevægelse med konstant acceleration.

Acceleration er en vektorstørrelse, der ikke kun er karakteriseret ved dens størrelse, men også af dens retning.

Størrelsen af ​​accelerationsvektoren viser, hvor meget størrelsen af ​​hastighedsvektoren ændrer sig i hver tidsenhed. Jo større acceleration, jo hurtigere ændres kroppens hastighed.

SI-enheden for acceleration er accelerationen af ​​en sådan ensartet accelereret bevægelse, hvor kroppens hastighed ændres med 1 m/s på 1 s:

Således er SI-enheden for acceleration meter pr. sekund i anden kvadrat (m/s2).

Der anvendes også andre accelerationsenheder, f.eks. 1 cm/s 2 .

Du kan beregne accelerationen af ​​et legeme, der bevæger sig retlinet og ensartet accelereret ved hjælp af følgende ligning, som inkluderer projektioner af accelerations- og hastighedsvektorerne:

Lad os med konkrete eksempler vise, hvordan acceleration findes. Figur 8, a viser en slæde, der ruller ned ad et bjerg med ensartet acceleration.

Ris. 8. Ensartet accelereret bevægelse af en slæde, der ruller ned ad et bjerg (AB) og fortsætter med at bevæge sig langs sletten (CD)

Det vides, at slæden dækkede en del af stien AB på 4 sek. Desuden havde de i punkt A en hastighed på 0,4 m/s, og i punkt B havde de en hastighed på 2 m/s (slæden tages som et materialepunkt).

Lad os bestemme med hvilken acceleration slæden bevægede sig i afsnit AB.

I dette tilfælde skal begyndelsen af ​​tidstællingen tages som det øjeblik, hvor slæden passerer punkt A, da det ifølge betingelsen er fra dette tidspunkt, at tidsrummet, hvor hastighedsvektorens størrelse ændrede sig fra 0,4 til 2 m/s tælles.

Lad os nu tegne X-aksen parallelt med slædens hastighedsvektor og rettet i samme retning. Lad os projicere begyndelsen og enderne af vektorerne v 0 og v på den. De resulterende segmenter v 0x og v x er projektioner af vektorerne v 0 og v på X-aksen. Begge disse projektioner er positive og lig med modulerne af de tilsvarende vektorer: v 0x = 0,4 m/s, v x = 2 m/. s.

Lad os skrive betingelserne for problemet ned og løse det.

Projiceringen af ​​accelerationsvektoren på X-aksen viste sig at være positiv, hvilket betyder, at accelerationsvektoren er på linje med X-aksen og med slædens hastighed.

Hvis hastigheds- og accelerationsvektorerne er rettet i samme retning, så stiger hastigheden.

Lad os nu overveje et andet eksempel, hvor en slæde, der er rullet ned ad et bjerg, bevæger sig langs en vandret sektion CD (fig. 8, b).

Som et resultat af friktionskraften, der virker på slæden, falder dens hastighed kontinuerligt, og ved punkt D stopper slæden, dvs. dens hastighed er nul. Det er kendt, at slæden i punkt C havde en hastighed på 1,2 m/s, og de dækkede afsnit CD på 6 sek.

Lad os beregne accelerationen af ​​slæden i dette tilfælde, dvs. bestemme, hvor meget slædens hastighed ændrede sig for hver tidsenhed.

Lad os tegne X-aksen parallelt med segmentet CD og justere den med slædens hastighed, som vist på figuren. I dette tilfælde vil projektionen af ​​slædens hastighedsvektor på X-aksen på et hvilket som helst tidspunkt af deres bevægelse være positiv og lig med størrelsen af ​​hastighedsvektoren. Især ved t 0 = 0 v 0x = 1,2 m/s, og ved t = 6 s v x = 0.

Lad os registrere dataene og beregne accelerationen.

Accelerationsprojektionen på X-aksen er negativ. Det betyder, at accelerationsvektoren a er rettet modsat X-aksen og følgelig modsat bevægelseshastigheden. Samtidig faldt slædens hastighed.

Således, hvis hastigheds- og accelerationsvektorerne for et bevægeligt legeme er rettet i én retning, øges størrelsen af ​​kroppens hastighedsvektor, og hvis det er i den modsatte retning, falder det.

Spørgsmål

1. Hvilken type bevægelse - ensartet eller uensartet - hører retlinet ensartet accelereret bevægelse til?
2. Hvad menes med øjeblikkelig hastighed af ujævn bevægelse?
3. Giv definitionen af ​​acceleration af ensartet accelereret bevægelse. Hvad er enheden for acceleration?
4. Hvad er ensartet accelereret bevægelse?
5. Hvad viser størrelsen af ​​accelerationsvektoren?
6. Under hvilke forhold øges størrelsen af ​​hastighedsvektoren for et bevægeligt legeme; er det faldende?

Øvelse 5

Menneskelig bevægelse er mekanisk, det vil sige, det er en ændring i kroppen eller dens dele i forhold til andre kroppe. Relativ bevægelse beskrives af kinematik.

Kinematik – en gren af ​​mekanikken, hvor mekanisk bevægelse studeres, men årsagerne til denne bevægelse betragtes ikke. Beskrivelsen af ​​bevægelsen af ​​både den menneskelige krop (dens dele) i forskellige sportsgrene og forskellige sportsudstyr er en integreret del af sportsbiomekanik og især kinematik.

Uanset hvilket materielt objekt eller fænomen vi betragter, viser det sig, at intet eksisterer uden for rummet og uden for tiden. Ethvert objekt har rumlige dimensioner og form, og er placeret et sted i rummet i forhold til et andet objekt. Enhver proces, hvori materielle objekter deltager, har en begyndelse og en ende i tiden, hvor længe den varer i tid, og kan forekomme tidligere eller senere end en anden proces. Det er netop derfor, der er behov for at måle rumlig og tidsmæssig udstrækning.

Grundlæggende måleenheder for kinematiske egenskaber i internationalt system SI målinger.

Plads. En fyrre milliontedel af længden af ​​jordens meridian, der passerer gennem Paris, blev kaldt en meter. Derfor måles længden i meter (m) og dens multiple enheder: kilometer (km), centimeter (cm) osv.

Tid– et af de grundlæggende begreber. Vi kan sige, at det er det, der adskiller to på hinanden følgende begivenheder. En måde at måle tid på er at bruge enhver regelmæssigt gentaget proces. En seksogfirs tusindedel af en jordisk dag blev valgt som en tidsenhed og blev kaldt sekund(erne) og dens multiple enheder (minutter, timer osv.).

I sport bruges specielle tidsegenskaber:

Tidens øjeblik(t)- dette er et midlertidigt mål for positionen af ​​et materielt punkt, led i et legeme eller system af kroppe. Tidsøjeblikke angiver begyndelsen og slutningen af ​​en bevægelse eller enhver del eller fase af den.

Bevægelsens varighed(∆t) – dette er dens midlertidige målestok, som måles ved forskellen mellem slutningens øjeblikke og begyndelsen af ​​bevægelsen∆t = tcon. – tbeg.

Bevægelses hastighed(N) – det er et tidsmæssigt mål for gentagelsen af ​​bevægelser, der gentages pr. tidsenhed. N = 1/∆t; (1/s) eller (cyklus/s).

Rytme af bevægelser – dette er et midlertidigt mål for forholdet mellem dele (faser) af bevægelser. Det bestemmes af forholdet mellem varigheden af ​​delene af bevægelsen.

Et legemes position i rummet bestemmes i forhold til et bestemt referencesystem, som omfatter et referencelegeme (det vil sige i forhold til hvilket bevægelsen betragtes) og et koordinatsystem, der er nødvendigt for på et kvalitativt niveau at beskrive kroppens position i en eller anden del af rummet.

Målingens begyndelse og retning er knyttet til referencelegemet. Eksempelvis kan i en række konkurrencer koordinaternes oprindelse vælges som startposition. Forskellige konkurrencedistancer i alle cykliske sportsgrene er allerede beregnet ud fra det. I det valgte "start-slut" koordinatsystem bestemmes afstanden i rummet, som atleten vil bevæge sig, når han bevæger sig. Enhver mellemposition af atletens krop under bevægelse er karakteriseret ved den aktuelle koordinat inden for det valgte distanceinterval.

Til præcis definition af et sportsresultat, bestemmer konkurrencereglerne på hvilket tidspunkt (referencepunkt) tællingen udføres: ved tåen på en skøjteløber, ved det fremspringende punkt på en sprinters bryst eller ved bagkanten af ​​fodsporet på en landende længdespringer.

I nogle tilfælde, for nøjagtigt at beskrive bevægelsen af ​​biomekanikkens love, introduceres begrebet et materielt punkt.

Materiale punkt – denne krop, størrelse og indre struktur som under disse forhold kan negligeres.

Kroppens bevægelse kan være forskellig i karakter og intensitet. For at karakterisere disse forskelle introduceres en række udtryk i kinematik, præsenteret nedenfor.

Bane – en linje beskrevet i rummet af et bevægeligt punkt i en krop. Ved biomekanisk analyse af bevægelser overvejes først og fremmest banerne for bevægelser af karakteristiske punkter for en person. Som regel er sådanne punkter kroppens led. Baseret på typen af ​​bevægelsesbaner er de opdelt i retlinede (lige linier) og krumlinjede (enhver anden linje end en lige linje).

Bevæger sig – er vektorforskellen mellem kroppens slut- og startposition. Derfor præger forskydning det endelige resultat af bevægelsen.

Sti – dette er længden af ​​den banesektion, som gennemløbes af en krop eller et punkt på kroppen i en valgt tidsperiode.

For at karakterisere, hvor hurtigt en bevægende krops position ændrer sig i rummet, bruges det særlige begreb hastighed.

Fart – Dette er forholdet mellem den tilbagelagte distance og den tid, det tager at gennemføre den. Det viser, hvor hurtigt en krops position i rummet ændrer sig. Da hastighed er en vektor, angiver den også i hvilken retning kroppen eller punktet på kroppen bevæger sig.

Middel hastighed af et legeme på en given sektion af banen kaldes forholdet mellem den tilbagelagte afstand og bevægelsestidspunktet, m/s:

Hvis gennemsnitshastigheden er den samme i alle dele af banen, så kaldes bevægelsen ensartet.

Spørgsmålet om løbehastighed er vigtigt i sportsbiomekanik. Det er kendt, at hastigheden af ​​at løbe over en vis distance afhænger af størrelsen af ​​denne distance. Løberen kan støtte maksimal hastighed kun i en begrænset periode (3-4 sekunder, meget dygtige sprintere op til 5 - 6 sekunder). gennemsnitshastighed stayers er meget lavere end sprintere. Nedenfor er afhængigheden af ​​gennemsnitshastigheden (V) af længden af ​​distancen (S).

Verdens sportsrekorder og den gennemsnitlige hastighed vist i dem

Konkurrencetype og distance	Mænd		Kvinder
		Gennemsnitshastighed m/s	Tid vist på kurset	Gennemsnitshastighed m/s
Løb
100 m	9,83 s	10,16	10.49 s	9,53
400 m	43,29 s	9,24	47,60 s	8,40
1500 m	3 min 29,46 sek	7,16	3 min 52,47 sek	6,46
5000 m	12 min. 58,39 sek	6,42	14 min 37,33 sek	5,70
10000 m	27 min 13,81 sek	6,12	30 min 13,75 sek	5,51
Marathon (42 km 195 m)	2 t 6 min 50 s	5,5	2 timer 21 minutter 0,6 s	5,0
Skøjteløb
500 m	36.45 s	13,72	39.10 s	12,78
1500 m	1 min 52,06 sek	13,39	1 min. 59.30 sek	12,57
5000 m	6 min 43,59 sek	12,38	7 min 14.13 sek	11,35
10000 m	13 min 48.20 sek	12,07
100 m (fristil)	48,74 s	2,05	54,79 s	1,83
200 m (v/s)	1 min 47,25 sek	1,86	1 min. 57,79 sek	1,70
400 m (v/s)	3 min. 46,95 sek	1,76	4 min 3,85 sek	1,64

For at lette beregningerne kan gennemsnitshastigheden også skrives gennem en ændring i kroppens koordinater. Når man bevæger sig i en lige linje, er den tilbagelagte afstand lig med forskellen i koordinaterne for slut- og startpunkter. Så hvis kroppen på tidspunktet t0 var på et punkt med koordinat X0, og på tidspunktet t1 - på et punkt med koordinat X1, så var den tilbagelagte afstand ∆Х = X1 - X0, og bevægelsestidspunktet ∆t = t1 - t0 (symbolet ∆ angiver forskelle mellem værdier af samme type eller for at angive meget små intervaller). I dette tilfælde:

Hastighedsdimensionen i SI er m/s. Ved tilbagelæggelse af lange strækninger bestemmes hastigheden i km/t. Om nødvendigt kan sådanne værdier konverteres til SI. For eksempel, 54 km/t = 54000 m/3600 s = 15 m/s.

Gennemsnitshastigheder på forskellige sektioner af stien adskiller sig væsentligt selv med en relativt ensartet distance: startacceleration, dækning af en distance med hastighedsudsving inden for cyklus (under start stiger hastigheden, under frit svævning i skøjteløb eller flyvefasen i hurtigløb på skøjter det falder), afslutter. Efterhånden som intervallet, som hastigheden beregnes over, aftager, kan hastigheden på et givet punkt på banen bestemmes, hvilket kaldes den øjeblikkelige hastighed.

Eller hastigheden på et givet punkt af banen er den grænse, til hvilken bevægelsen af ​​et legeme i nærheden af ​​dette punkt tenderer i tid med et ubegrænset fald i intervallet:

Øjeblikkelig hastighed er en vektorstørrelse.

Hvis størrelsen af ​​hastigheden (eller størrelsen af ​​hastighedsvektoren) ikke ændres, er bevægelsen ensartet, når størrelsen af ​​hastigheden ændres, er den ujævn.

Uniform hedder bevægelse, hvor en krop bevæger sig de samme veje over ethvert lige tidsintervaller. I dette tilfælde forbliver størrelsen af ​​hastigheden uændret (i den retning hastigheden kan ændre sig, hvis bevægelsen er krumlinjet).

Ligetil hedder bevægelse, hvor banen er en ret linje. I dette tilfælde forbliver hastighedsretningen uændret (hastighedens størrelse kan ændres, hvis bevægelsen ikke er ensartet).

Ensartet lige kaldet bevægelse, der er både ensartet og retlinet. I dette tilfælde forbliver både størrelse og retning uændret.

I det generelle tilfælde, når et legeme bevæger sig, ændres både størrelsen og retningen af ​​hastighedsvektoren. For at karakterisere, hvor hurtigt disse ændringer sker, bruges en særlig mængde - acceleration.

Acceleration – dette er en mængde svarende til forholdet mellem ændringen i et legemes hastighed og varigheden af ​​det tidsrum, hvor denne hastighedsændring fandt sted. Den gennemsnitlige acceleration baseret på denne definition er m/s²:

Øjeblikkelig acceleration hedder fysisk størrelse svarende til den grænse, til hvilken den gennemsnitlige acceleration tenderer over et interval∆t → 0, m/s²:

Da hastigheden kan ændre sig både i størrelse og retning langs banen, har accelerationsvektoren to komponenter.

Komponenten af ​​accelerationsvektoren a, rettet langs tangenten til banen i et givet punkt, kaldes tangentiel acceleration, som karakteriserer ændringen i hastighedsvektoren i størrelse.

Komponenten af ​​accelerationsvektoren a, rettet langs normalen til tangenten i et givet punkt på banen, kaldes normal acceleration. Det karakteriserer ændringen i hastighedsvektoren i retning i tilfælde af kurvelineær bevægelse. Når et legeme bevæger sig langs en bane, der er en lige linje, er den normale acceleration naturligvis nul.

Retlineær bevægelse kaldes ensartet variabel, hvis kroppens hastighed ændres med samme mængde over en hvilken som helst periode. I dette tilfælde forholdet

∆V/ ∆t er den samme for alle tidsintervaller. Derfor forbliver accelerationens størrelse og retning uændret: a = konst.

For retlinet bevægelse er accelerationsvektoren rettet langs bevægelseslinjen. Hvis accelerationsretningen falder sammen med hastighedsvektorens retning, vil størrelsen af ​​hastigheden stige. I dette tilfælde kaldes bevægelsen ensartet accelereret. Hvis accelerationsretningen er modsat retningen af ​​hastighedsvektoren, vil størrelsen af ​​hastigheden falde. I dette tilfælde kaldes bevægelsen ensartet langsom. I naturen er der en naturlig ensartet accelereret bevægelse - dette er frit fald.

Frit fald- hedder et legemes fald, hvis den eneste kraft, der virker på det, er tyngdekraften. Eksperimenter udført af Galileo viste, at under frit fald bevæger alle legemer sig med samme tyngdeacceleration og er angivet med bogstavet ĝ. Tæt på jordens overflade ĝ = 9,8 m/s². Accelerationen af ​​frit fald er forårsaget af tyngdekraften fra Jorden og er rettet lodret nedad. Strengt taget er en sådan bevægelse kun mulig i et vakuum. At falde i luften kan betragtes som nogenlunde frit.

Banen for et frit faldende legeme afhænger af vektorens retning starthastighed. Hvis en krop kastes lodret nedad, så er banen et lodret segment, og bevægelsen kaldes ensartet variabel. Hvis en krop kastes lodret opad, så består banen af ​​to lodrette segmenter. Først rejser kroppen sig og bevæger sig lige så langsomt. På punktet for maksimal opstigning bliver hastigheden nul, hvorefter kroppen går ned og bevæger sig ensartet accelereret.

Hvis starthastighedsvektoren er rettet i en vinkel i forhold til horisonten, så sker bevægelsen langs en parabel. Sådan bevæger en kastet bold, en disk, en atlet, der udfører et længdespring, en flyvende kugle osv. sig.

Afhængigt af formen for repræsentation af kinematiske parametre er der forskellige slags love for bevægelse.

Lov om bevægelse er en af ​​de former for bestemmelse af en krops position i rummet, som kan udtrykkes:

Analytisk, altså ved at bruge formler. Denne type bevægelseslov specificeres ved hjælp af bevægelsesligningerne: x = x(t), y = y(t), z = z(t);

Grafisk, det vil sige at bruge grafer over ændringer i koordinaterne for et punkt afhængigt af tid;

Tabel, det vil sige i form af en datavektor, når numeriske tidstællinger er indtastet i en kolonne i tabellen, og i en anden, sammenlignet med den første, koordinaterne for et punkt eller punkter i kroppen.

1. Begrebet ensartet accelereret bevægelse. Dens egenskaber.

2. Begrebet referencesystem. Eksempler på forskellige referencesystemer. Ligeså slowmotion, dens egenskaber.
3. Koncept materiale punkt. Ensartet lineær bevægelse, dens egenskaber
4. Begrebet referencesystem. Eksempler på forskellige referencesystemer. Ensartet accelereret bevægelse, dens egenskaber.
5. Begrebet et materielt punkt. Beskrivelse af lovene for kropsbevægelse langs en parabel.
6. Beskrivelse af en krops bevægelse i en cirkel. Dens egenskaber.
7. Begrebet ensartet accelereret bevægelse. Dens egenskaber.
8. Beskrivelse af et legemes bevægelse i et plan i en vinkel i forhold til vandret. Dens egenskaber.
9. Newtons første lov, dens anvendelse i livet og naturfænomener.
10. Newtons anden lov. Brug det til at beregne acceleration.
11. Newtons tredje lov. Typer af kræfter. Grafisk repræsentation af kræfter påført et legeme.
12. Statik. Statisk ligevægtstilstand, med eksempler.
13. Loven om bevarelse af momentum med eksempler.
14. Energibegreb, klassifikation. Kinetisk energi.
15. Energibegreb, klassifikation. Potentiel energi fjederstrækning.
16. Energibegreb, klassifikation. Potentiel tyngdekraft.
17. Begrebet total mekanisk energi. Loven om energibesparelse.
18. MKT – postulater. Karakteristika for tre stoftilstande.
19. Gas - bevægelse af molekyler. Sterns eksperiment, fordeling af molekyler efter hastighed.
20. Koncept ideel gas. Clayperon-Mendeleev ligning. Isoprocesser - isobarer.
21. Ideel gasligning, opfyldelsesbetingelser. Isoprocesser - isoterm.
22. Begrebet en ideel gas. Clayperon-Mendeleev ligning. Isoprocesser – isochorer.
23. MKT. Konceptet med en rigtig gas, der sammenligner den med en ideel.
24. Termodynamikkens første lov, begrebet varmeoverførsel.
25. Termodynamikkens første lov for en isochorisk proces.
26. Termodynamikkens første lov for en isobarisk proces.
27. Termodynamikkens første lov for en isoterm proces.
28. Koncept indre energi ideel gas til isoprocesser.
29. Termodynamikkens anden lov. Dens anvendelse på cykliske processer ved hjælp af eksemplet med en dampmaskine.
30. Termodynamikkens anden lov. Dens anvendelse på cykliske processer ved hjælp af eksemplet med en forbrændingsmotor.
31. Begrebet varmemotorer. Jetmotorer.
32. Begrebet varmemotorer. Kølemaskiner.
33. Termodynamikkens tredje lov.
34.Adiobatproces. Begrebet varmekapacitet.

Gutter, hjælp mig venligst med fysikproblemer 8.14 Ved hvilken oscillationsfrekvens udsender en radiosender elektromagnetiske bølger?

49 m lang? Hvilke bølger (lange, mellem eller korte) hører disse bølger til?