Hvilken bevegelse er jevn eller ujevn? Skoleleksikon

Kjennetegn mekanisk bevegelse kropp:

- bane (linjen som kroppen beveger seg langs),

- forskyvning (rettet rett linjesegment som forbinder den opprinnelige posisjonen til kroppen M1 med dens etterfølgende posisjon M2),

- hastighet (forhold mellom bevegelse og bevegelsestid - for jevn bevegelse) .

Hovedtyper av mekanisk bevegelse

Avhengig av banen er kroppsbevegelse delt inn i:

Rett linje;

Kurvilineær.

Avhengig av hastigheten er bevegelsene delt inn i:

Uniform,

Jevnt akselerert

Like sakte

Avhengig av bevegelsesmetoden er bevegelsene:

Progressiv

Roterende

Oscillerende

Komplekse bevegelser (For eksempel: en skruebevegelse der kroppen roterer jevnt rundt en bestemt akse og samtidig gjør en jevn translasjonsbevegelse langs denne aksen)

Bevegelse fremover - Dette er bevegelsen til en kropp der alle punktene beveger seg likt. I translasjonsbevegelse forblir enhver rett linje som forbinder to punkter på kroppen parallelt med seg selv.

Rotasjonsbevegelse er bevegelsen til en kropp rundt en bestemt akse. Med en slik bevegelse beveger alle punkter på kroppen seg i sirkler, hvis sentrum er denne aksen.

Oscillerende bevegelse er en periodisk bevegelse som skjer vekselvis i to motsatte retninger.

For eksempel, oscillerende bevegelse lager en pendel i en klokke.

Translasjons- og rotasjonsbevegelser er mest enkle typer mekanisk bevegelse.

Rett og jevn bevegelse kalles en slik bevegelse når kroppen foretar identiske bevegelser for alle vilkårlig små like tidsintervaller . La oss skrive ned det matematiske uttrykket for denne definisjonen s = v? t. Dette betyr at forskyvningen bestemmes av formelen, og koordinaten - av formelen .

Ensartet akselerert bevegelse er bevegelsen til en kropp hvor hastigheten øker likt over alle like tidsintervaller . For å karakterisere denne bevegelsen, må du kjenne hastigheten til kroppen i dette øyeblikket tid eller på et gitt punkt i banen, t . e . øyeblikkelig hastighet og akselerasjon .

Øyeblikkelig hastighet- dette er forholdet mellom en tilstrekkelig liten bevegelse i delen av banen ved siden av dette punktet og den korte tidsperioden denne bevegelsen skjer .

υ = S/t. SI-enheten er m/s.

Akselerasjon er en mengde lik forholdet mellom hastighetsendringen og tidsperioden denne endringen skjedde . α = υ/t(SI-system m/s2) Ellers er akselerasjon hastigheten for endring av hastighet eller økningen i hastighet for hvert sekund α. t. Derav formelen for øyeblikkelig hastighet: υ = υ 0 + α.t.

Forskyvningen under denne bevegelsen bestemmes av formelen: S = υ 0 t + α . t 2/2.

Like sakte film bevegelse kalles når akselerasjonen er negativ og hastigheten jevnt ned.

På jevn bevegelse periferisk rotasjonsvinklene til radiusen for alle like tidsperioder vil være de samme . Derfor vinkelhastigheten ω = 2πn, eller ω = πN/30 ≈ 0,1N, Hvor ω - vinkelhastighet n - antall omdreininger per sekund, N - antall omdreininger per minutt. ω i SI-systemet måles det i rad/s . (1/c)/ Den representerer vinkelhastigheten som hvert punkt på kroppen i løpet av ett sekund reiser en bane som er lik avstanden fra rotasjonsaksen. Under denne bevegelsen er hastighetsmodulen konstant, den er rettet tangentielt til banen og endrer hele tiden retning (se . ris . ), derfor oppstår sentripetalakselerasjon .

Rotasjonsperiode T = 1/n - denne gangen , hvor kroppen gjør en hel revolusjon, derfor ω = 2π/T.

Lineær hastighet under rotasjonsbevegelse uttrykkes med formlene:

υ = ωr, υ = 2πrn, υ = 2πr/T, der r er avstanden til punktet fra rotasjonsaksen. Den lineære hastigheten til punkter som ligger på omkretsen av en aksel eller remskive kalles periferihastigheten til akselen eller trinsen (i SI m/s)

Med jevn bevegelse i en sirkel forblir hastigheten konstant i størrelsesorden, men endres i retning hele tiden. Enhver endring i hastighet er forbundet med akselerasjon. Akselerasjon som endrer hastighet i retning kalles normal eller sentripetal, denne akselerasjonen er vinkelrett på banen og rettet mot midten av krumningen (til midten av sirkelen, hvis banen er en sirkel)

ap = υ2/R eller α p = ω 2 R(fordi υ = ωR Hvor R sirkelradius , υ - punktbevegelseshastighet)

Relativiteten til mekanisk bevegelse- dette er avhengigheten av kroppens bane, tilbakelagt avstand, bevegelse og hastighet på valget referansesystemer.

Posisjonen til et legeme (punkt) i rommet kan bestemmes i forhold til et annet legeme valgt som referanselegeme A . Referanseorganet, koordinatsystemet knyttet til det, og klokken utgjør referansesystemet . Egenskapene til mekanisk bevegelse er relative, t . e . de kan være forskjellige i forskjellige referansesystemer .

Eksempel: bevegelsen til en båt overvåkes av to observatører: en på kysten ved punkt O, den andre på flåten ved punkt O1 (se . ris . ). La oss mentalt trekke gjennom punktet O XOY-koordinatsystemet - dette er et fast referansesystem . Vi vil koble et annet X"O"Y" system til flåten - dette er et bevegelig koordinatsystem . I forhold til X"O"Y"-systemet (flåten), beveger båten seg i tid t og vil bevege seg med hastighet υ = s båter i forhold til flåte /t v = (s båter- s flåte )/t. I forhold til XOY (shore) systemet vil båten bevege seg i løpet av samme tid s båter hvor s båt som flytter flåten i forhold til land . Båtens hastighet i forhold til land eller . Hastigheten til et legeme i forhold til et fast koordinatsystem er lik den geometriske summen av kroppens hastighet i forhold til et bevegelig system og hastigheten til dette systemet i forhold til et fast. .

Typer referansesystemer kan være forskjellige, for eksempel et fast referansesystem, et bevegelig referansesystem, et treghetsreferansesystem, et ikke-treghetsreferansesystem.

I klasse 7 studerte du den mekaniske bevegelsen til kropper som skjer med konstant hastighet, dvs. jevn bevegelse.

Vi går nå videre til å vurdere ujevn bevegelse. Av alle typer ujevn bevegelse vil vi studere den enkleste - rettlinjet jevnt akselerert, der kroppen beveger seg langs en rett linje, og projeksjonen av kroppens hastighetsvektor endres likt over alle like tidsperioder (i dette tilfellet , kan størrelsen på hastighetsvektoren enten øke eller redusere).

For eksempel, hvis hastigheten til et fly som beveger seg langs rullebanen øker med 15 m/s i løpet av 10 s, med 7,5 m/s på 5 s, med 1,5 m/s i hvert sekund, osv., så beveger flyet seg med jevn akselerasjon.

I dette tilfellet betyr hastigheten til et fly dets såkalte øyeblikkelige hastighet, det vil si hastigheten på hvert spesifikt punkt i banen på det tilsvarende tidspunktet (en strengere definisjon av øyeblikkelig hastighet vil bli gitt i et fysikkkurs på videregående skole ).

Den øyeblikkelige hastigheten til kropper som beveger seg jevnt akselerert kan endres på forskjellige måter: i noen tilfeller raskere, i andre langsommere. For eksempel hastigheten til en normal personheis Gjennomsnittlig kraft øker med 0,4 m/s for hvert sekund med akselerasjon, og hastighetseffekten øker med 1,2 m/s. I slike tilfeller sier de at kropper beveger seg med forskjellige akselerasjoner.

La oss vurdere hva fysisk mengde kalt akselerasjon.

La hastigheten til en kropp som beveger seg jevnt akselerert endre seg fra v 0 til v over en tidsperiode t. Med v 0 mener vi kroppens begynnelseshastighet, dvs. hastigheten i øyeblikket t 0 = O, tatt som tidens begynnelse. Og v er hastigheten som kroppen hadde ved slutten av tidsperioden t, regnet fra t 0 = 0. Så for hver tidsenhet endret hastigheten seg med en mengde lik

Dette forholdet er betegnet med symbolet a og kalles akselerasjon:

• Akselerasjonen til et legeme under rettlinjet jevnt akselerert bevegelse er en vektorfysisk mengde lik forholdet mellom hastighetsendringen og tidsperioden denne endringen skjedde

Ensartet akselerert bevegelse er bevegelse med konstant akselerasjon.

Akselerasjon er en vektormengde som ikke bare karakteriseres av dens størrelse, men også av dens retning.

Størrelsen på akselerasjonsvektoren viser hvor mye størrelsen på hastighetsvektoren endres i hver tidsenhet. Jo større akselerasjon, desto raskere endres kroppens hastighet.

SI-enheten for akselerasjon er akselerasjonen av en slik jevnt akselerert bevegelse, der kroppens hastighet endres med 1 m/s på 1 s:

Dermed er SI-enheten for akselerasjon meter per sekund i kvadrat (m/s2).

Andre akselerasjonsenheter brukes også, for eksempel 1 cm/s 2 .

Du kan beregne akselerasjonen til et legeme som beveger seg rettlinjet og jevnt akselerert ved å bruke følgende ligning, som inkluderer projeksjoner av akselerasjons- og hastighetsvektorene:

La oss vise med konkrete eksempler hvordan akselerasjon finnes. Figur 8, a viser en slede som ruller ned et fjell med jevn akselerasjon.

Ris. 8. Ensartet akselerert bevegelse av en slede som ruller nedover et fjell (AB) og fortsetter å bevege seg langs sletten (CD)

Det er kjent at sleden dekket en del av stien AB på 4 s. Dessuten hadde de i punkt A en hastighet på 0,4 m/s, og ved punkt B hadde de en hastighet på 2 m/s (sleden er tatt som et materialpunkt).

La oss bestemme med hvilken akselerasjon sleden beveget seg i seksjon AB.

I dette tilfellet bør begynnelsen av tidstellingen tas som øyeblikket sleden passerer punkt A, siden det i henhold til betingelsen er fra dette øyeblikket tidsperioden hvor størrelsen på hastighetsvektoren endret seg fra 0,4 til 2 m/s regnes.

La oss nå tegne X-aksen parallelt med sledens hastighetsvektor og rettet i samme retning. La oss projisere begynnelsen og slutten av vektorene v 0 og v på den. De resulterende segmentene v 0x og v x er projeksjoner av vektorene v 0 og v på X-aksen. Begge disse projeksjonene er positive og lik modulene til de tilsvarende vektorene: v 0x = 0,4 m/s, v x = 2 m/. s.

La oss skrive ned betingelsene for problemet og løse det.

Projeksjonen av akselerasjonsvektoren på X-aksen viste seg å være positiv, noe som betyr at akselerasjonsvektoren er på linje med X-aksen og med sledens hastighet.

Hvis hastighets- og akselerasjonsvektorene er rettet i samme retning, øker hastigheten.

La oss nå vurdere et annet eksempel, der en slede, etter å ha rullet ned et fjell, beveger seg langs en horisontal seksjon CD (fig. 8, b).

Som et resultat av friksjonskraften som virker på sleden, reduseres hastigheten kontinuerlig, og ved punkt D stopper sleden, dvs. hastigheten er null. Det er kjent at sleden i punkt C hadde en hastighet på 1,2 m/s, og de dekket seksjon CD på 6 s.

La oss beregne akselerasjonen til sleden i dette tilfellet, dvs. bestemme hvor mye hastigheten på sleden endret seg for hver tidsenhet.

La oss tegne X-aksen parallelt med segmentet CD og justere den med sledens hastighet, som vist på figuren. I dette tilfellet vil projeksjonen av sledens hastighetsvektor på X-aksen til enhver tid av bevegelsen være positiv og lik størrelsen på hastighetsvektoren. Spesielt ved t 0 = 0 v 0x = 1,2 m/s, og ved t = 6 s v x = 0.

La oss registrere dataene og beregne akselerasjonen.

Akselerasjonsprojeksjonen på X-aksen er negativ. Dette betyr at akselerasjonsvektoren a er rettet motsatt av X-aksen og følgelig motsatt bevegelseshastigheten. Samtidig sank farten på sleden.

Således, hvis hastighets- og akselerasjonsvektorene til et bevegelig legeme er rettet i én retning, øker størrelsen på kroppens hastighetsvektor, og hvis den er i motsatt retning, reduseres den.

Spørsmål

1. Hvilken type bevegelse - jevn eller ujevn - tilhører rettlinjet jevnt akselerert bevegelse?
2. Hva menes med øyeblikkelig hastighet med ujevn bevegelse?
3. Gi definisjonen av akselerasjon av jevnt akselerert bevegelse. Hva er enheten for akselerasjon?
4. Hva er jevn akselerert bevegelse?
5. Hva viser størrelsen på akselerasjonsvektoren?
6. Under hvilke forhold øker størrelsen på hastighetsvektoren til et legeme i bevegelse; er det avtagende?

Øvelse 5

Menneskelig bevegelse er mekanisk, det vil si at det er en endring i kroppen eller dens deler i forhold til andre kropper. Relativ bevegelse beskrives av kinematikk.

Kinematikk – en gren av mekanikk der mekanisk bevegelse studeres, men årsakene til denne bevegelsen vurderes ikke. Beskrivelsen av bevegelsen til både menneskekroppen (dens deler) i ulike idretter og ulike sportsutstyr er en integrert del av sportsbiomekanikk og spesielt kinematikk.

Uansett hvilket materiell objekt eller fenomen vi vurderer, viser det seg at ingenting eksisterer utenfor rommet og utenfor tiden. Ethvert objekt har romlige dimensjoner og form, og befinner seg et sted i rommet i forhold til et annet objekt. Enhver prosess der materielle objekter deltar har en begynnelse og en slutt i tid, hvor lenge den varer i tid, og kan skje tidligere eller senere enn en annen prosess. Det er nettopp derfor det er behov for å måle romlig og tidsmessig utstrekning.

Grunnleggende måleenheter for kinematiske egenskaper i internasjonalt system SI-målinger.

Rom. En førtimilliondel av lengden på jordens meridian som går gjennom Paris ble kalt en meter. Derfor måles lengde i meter (m) og dets flere enheter: kilometer (km), centimeter (cm), etc.

Tid– et av de grunnleggende konseptene. Vi kan si at det er dette som skiller to påfølgende hendelser. En måte å måle tid på er å bruke en hvilken som helst regelmessig gjentatt prosess. En åtti-seks tusendel av en jordisk dag ble valgt som en tidsenhet og ble kalt sekundet(e) og dets multiple enheter (minutter, timer, osv.).

I sport brukes spesielle tidsegenskaper:

Tidens øyeblikk(t)- dette er et midlertidig mål på posisjonen til et materiell punkt, lenker til en kropp eller system av kropper. Tidsøyeblikk indikerer begynnelsen og slutten av en bevegelse eller en del eller fase av den.

Bevegelsens varighet(∆t) – dette er dens midlertidige mål, som måles ved forskjellen mellom øyeblikkene for slutten og begynnelsen av bevegelsen∆t = tcon. – tbeg.

Bevegelsesfart(N) – det er et tidsmessig mål på repetisjonen av bevegelser som gjentas per tidsenhet. N = 1/∆t; (1/s) eller (syklus/s).

Rytme av bevegelser – dette er et midlertidig mål på forholdet mellom deler (faser) av bevegelser. Det bestemmes av forholdet mellom varigheten av delene av bevegelsen.

Posisjonen til en kropp i rommet bestemmes i forhold til et bestemt referansesystem, som inkluderer en referansekropp (det vil si i forhold til hvilken bevegelsen vurderes) og et koordinatsystem som er nødvendig for å beskrive på et kvalitativt nivå posisjonen til kroppen i en eller annen del av rommet.

Begynnelsen og retningen på målingen er knyttet til referanselegemet. For eksempel i en rekke konkurranser kan startpunktet velges som opphav. Ulike konkurranseavstander i alle sykliske idretter er allerede beregnet ut fra det. Således, i det valgte "start-mål"-koordinatsystemet, bestemmes avstanden i rommet som utøveren vil bevege seg når han beveger seg. Enhver mellomposisjon av utøverens kropp under bevegelse er preget av gjeldende koordinat innenfor det valgte distanseintervallet.

Til presis definisjon av et idrettsresultat, fastsetter konkurransereglene på hvilket tidspunkt (referansepunkt) tellingen utføres: ved tåen til en skøyteløper, ved det utstikkende punktet på en sprinters bryst, eller i bakkanten av fotavtrykket til en landende lengdehopper.

I noen tilfeller, for å nøyaktig beskrive bevegelsen av biomekanikkens lover, introduseres konseptet med et materiell punkt.

Materialpunkt – denne kroppen, størrelsen og intern struktur som under disse forholdene kan neglisjeres.

Bevegelsen av kropper kan være forskjellig i natur og intensitet. For å karakterisere disse forskjellene introduseres en rekke begreper i kinematikk, presentert nedenfor.

Bane – en linje beskrevet i rommet av et bevegelig punkt i en kropp. Ved biomekanisk analyse av bevegelser vurderes først og fremst banene til bevegelser av karakteristiske punkter til en person. Som regel er slike punkter kroppens ledd. Basert på typen bevegelsesbaner er de delt inn i rettlinjede (rett linje) og krumlinjede (en hvilken som helst linje bortsett fra en rett linje).

Flytte – er vektorforskjellen mellom den endelige og opprinnelige posisjonen til kroppen. Derfor preger forskyvning det endelige resultatet av bevegelsen.

Sti – dette er lengden på baneseksjonen som krysses av en kropp eller et punkt på kroppen i løpet av en valgt tidsperiode.

For å karakterisere hvor raskt posisjonen til en bevegelig kropp endrer seg i rommet, brukes det spesielle begrepet hastighet.

Hastighet – Dette er forholdet mellom tilbakelagt distanse og tiden det tar å fullføre den. Den viser hvor raskt posisjonen til en kropp i rommet endres. Siden hastighet er en vektor, indikerer den også i hvilken retning kroppen eller punktet på kroppen beveger seg.

Middels hastighet av en kropp på en gitt del av banen kalles forholdet mellom tilbakelagt avstand og bevegelsestidspunktet, m/s:

Hvis gjennomsnittshastigheten er den samme i alle deler av banen, kalles bevegelsen uniform.

Spørsmålet om løpehastighet er viktig i sportsbiomekanikk. Det er kjent at hastigheten på å løpe over en viss distanse avhenger av størrelsen på denne avstanden. Løperen kan støtte topphastighet kun i en begrenset periode (3-4 sekunder, dyktige sprintere opptil 5 - 6 sekunder). gjennomsnittshastighet stayers er mye lavere enn sprintere. Nedenfor er avhengigheten av gjennomsnittshastigheten (V) av lengden på avstanden (S).

Verdens sportsrekorder og gjennomsnittshastigheten vist i dem

Type konkurranse og distanse	Menn		Kvinner
		Gjennomsnittlig hastighet m/s	Tid vist på kurset	Gjennomsnittlig hastighet m/s
Løpe
100 m	9,83 s	10,16	10.49 s	9,53
400 m	43,29 s	9,24	47,60 s	8,40
1500 m	3 min 29,46 s	7,16	3 min 52,47 s	6,46
5000 m	12 min 58,39 s	6,42	14 min 37.33 s	5,70
10 000 m	27 min 13,81 s	6,12	30 min 13,75 s	5,51
Maraton (42 km 195 m)	2 t 6 min 50 s	5,5	2 timer 21 minutter 0,6 s	5,0
Skøyter
500 m	36.45 s	13,72	39.10 s	12,78
1500 m	1 min 52,06 s	13,39	1 min 59.30 s	12,57
5000 m	6 min 43,59 s	12,38	7 min 14.13 s	11,35
10 000 m	13 min 48,20 s	12,07
100 m (fristil)	48,74 s	2,05	54,79 s	1,83
200 m (v/s)	1 min 47,25 s	1,86	1 min 57,79 s	1,70
400 m (v/s)	3 min 46,95 s	1,76	4 min 3,85 s	1,64

For enkelhets skyld kan gjennomsnittshastigheten også skrives gjennom en endring i kroppens koordinater. Når du beveger deg i en rett linje, er den tilbakelagte avstanden lik forskjellen mellom koordinatene til slutt- og startpunkt. Så hvis kroppen på tidspunkt t0 var på et punkt med koordinat X0, og på tidspunkt t1 - på et punkt med koordinat X1, så avstanden tilbakelagt ∆Х = X1 - X0, og bevegelsestidspunktet ∆t = t1 - t0 (symbolet ∆ angir forskjeller mellom verdier av samme type eller for å angi svært små intervaller). I dette tilfellet:

Dimensjonen på hastighet i SI er m/s. Ved tilbakekjøring av lange avstander bestemmes hastigheten i km/t. Om nødvendig kan slike verdier konverteres til SI. For eksempel, 54 km/t = 54000 m/3600 s = 15 m/s.

Gjennomsnittshastigheter på forskjellige seksjoner av banen varierer betydelig selv med en relativt jevn avstand: startakselerasjon, dekker en distanse med hastighetssvingninger i syklusen (under start øker hastigheten, under frigliding i skøyter eller flyfasen i hurtigløp på skøyter det reduseres), etterbehandling. Ettersom intervallet som hastigheten beregnes over avtar, kan hastigheten på et gitt punkt på banen bestemmes, som kalles momentanhastigheten.

Eller hastigheten på et gitt punkt i banen er grensen som bevegelsen til en kropp i nærheten av dette punktet har en tendens til i tid med en ubegrenset reduksjon i intervallet:

Øyeblikkelig hastighet er en vektormengde.

Hvis størrelsen på hastigheten (eller størrelsen på hastighetsvektoren) ikke endres, er bevegelsen jevn når størrelsen på hastigheten endres, er den ujevn.

Uniform kalt bevegelse der en kropp reiser de samme banene over alle like tidsintervaller. I dette tilfellet forblir størrelsen på hastigheten uendret (i retningen hastigheten kan endres hvis bevegelsen er krumlinjet).

Rett fram kalt bevegelse der banen er en rett linje. I dette tilfellet forblir retningen på hastigheten uendret (størrelsen på hastigheten kan endres hvis bevegelsen ikke er jevn).

Uniform rett kalt bevegelse som er både ensartet og rettlinjet. I dette tilfellet forblir både størrelse og retning uendret.

I det generelle tilfellet, når et legeme beveger seg, endres både størrelsen og retningen til hastighetsvektoren. For å karakterisere hvor raskt disse endringene skjer, brukes en spesiell mengde - akselerasjon.

Akselerasjon – dette er en mengde lik forholdet mellom endringen i hastigheten til et legeme og varigheten av tidsperioden denne endringen i hastighet skjedde. Den gjennomsnittlige akselerasjonen basert på denne definisjonen er m/s²:

Øyeblikkelig akselerasjon kalt fysisk mengde lik grensen som den gjennomsnittlige akselerasjonen tenderer til over et intervall∆t → 0, m/s²:

Siden hastigheten kan endres både i størrelse og retning langs banen, har akselerasjonsvektoren to komponenter.

Komponenten til akselerasjonsvektoren a, rettet langs tangenten til banen i et gitt punkt, kalles tangentiell akselerasjon, som karakteriserer endringen i hastighetsvektoren i størrelsesorden.

Komponenten til akselerasjonsvektoren a, rettet langs normalen til tangenten i et gitt punkt på banen, kalles normal akselerasjon. Det karakteriserer endringen i hastighetsvektoren i retning ved krumlinjet bevegelse. Naturligvis, når et legeme beveger seg langs en bane som er en rett linje, er den normale akselerasjonen null.

Rettlinjet bevegelse kalles jevnt variabel hvis kroppens hastighet endres like mye over en viss tidsperiode. I dette tilfellet forholdet

∆V/ ∆t er den samme for alle tidsintervaller. Derfor forblir størrelsen og retningen på akselerasjonen uendret: a = konst.

For rettlinjet bevegelse er akselerasjonsvektoren rettet langs bevegelseslinjen. Hvis akselerasjonsretningen faller sammen med retningen til hastighetsvektoren, vil størrelsen på hastigheten øke. I dette tilfellet kalles bevegelsen jevnt akselerert. Hvis akselerasjonsretningen er motsatt av retningen til hastighetsvektoren, vil størrelsen på hastigheten avta. I dette tilfellet kalles bevegelsen jevnt sakte. I naturen er det en naturlig jevnt akselerert bevegelse - dette er fritt fall.

Fritt fall- kalt et legemes fall hvis den eneste kraften som virker på den er tyngdekraften. Eksperimenter utført av Galileo viste at under fritt fall beveger alle legemer seg med samme tyngdeakselerasjon og er betegnet med bokstaven ĝ. Nær jordens overflate ĝ = 9,8 m/s². Akselerasjonen av fritt fall er forårsaket av tyngdekraften fra jorden og er rettet vertikalt nedover. Strengt tatt er slik bevegelse kun mulig i et vakuum. Å falle i luften kan betraktes som tilnærmet fritt.

Banen til et fritt fallende legeme avhenger av retningen til vektoren starthastighet. Hvis en kropp kastes vertikalt nedover, er banen et vertikalt segment, og bevegelsen kalles jevnt variabel. Hvis en kropp kastes vertikalt oppover, består banen av to vertikale segmenter. Først reiser kroppen seg og beveger seg like sakte. På punktet for maksimal stigning blir hastigheten null, hvoretter kroppen går ned og beveger seg jevnt akselerert.

Hvis starthastighetsvektoren er rettet i en vinkel mot horisonten, skjer bevegelsen langs en parabel. Dette er hvordan en kastet ball, en disk, en idrettsutøver som utfører et langt hopp, en flygende kule osv. beveger seg.

Avhengig av representasjonsformen for kinematiske parametere, er det forskjellige typer bevegelseslover.

Lov om bevegelse er en av formene for å bestemme posisjonen til en kropp i rommet, som kan uttrykkes:

Analytisk, det vil si å bruke formler. Denne typen bevegelseslov er spesifisert ved hjelp av bevegelsesligningene: x = x(t), y = y(t), z = z(t);

Grafisk, det vil si å bruke grafer over endringer i koordinatene til et punkt avhengig av tid;

Tabellform, det vil si i form av en datavektor, når numeriske tidstellinger legges inn i en kolonne i tabellen, og i en annen, sammenlignet med den første, koordinatene til et punkt eller punkter i kroppen.

1. Konseptet med jevnt akselerert bevegelse. Dens egenskaper.

2. Konseptet med et referansesystem. Eksempler på ulike referansesystemer. Like sakte film, dens egenskaper.
3. Konsept materiell poeng. Ensartet lineær bevegelse, dens egenskaper
4. Konseptet med et referansesystem. Eksempler på ulike referansesystemer. Ensartet akselerert bevegelse, dens egenskaper.
5. Konseptet med et materiell punkt. Beskrivelse av lovene for kroppsbevegelse langs en parabel.
6. Beskrivelse av bevegelsen til en kropp i en sirkel. Dens egenskaper.
7. Konseptet med jevnt akselerert bevegelse. Dens egenskaper.
8. Beskrivelse av bevegelsen til et legeme i et plan i en vinkel til horisontalen. Dens egenskaper.
9. Newtons første lov, dens anvendelse i livet og naturfenomener.
10. Newtons andre lov. Bruker den til å beregne akselerasjon.
11. Newtons tredje lov. Typer krefter. Grafisk fremstilling av krefter påført en kropp.
12. Statikk. Statisk likevektstilstand, med eksempler.
13. Loven om bevaring av momentum med eksempler.
14. Energibegrepet, klassifisering. Kinetisk energi.
15. Energibegrepet, klassifisering. Potensiell energi vårstrekking.
16. Energibegrepet, klassifisering. Potensiell tyngdekraftsenergi.
17. Konseptet med total mekanisk energi. Loven om energisparing.
18. MKT – postulater. Kjennetegn på tre materietilstander.
19. Gass - bevegelse av molekyler. Sterns eksperiment, fordeling av molekyler etter hastighet.
20. Konsept ideell gass. Clayperon-Mendeleev ligning. Isoprosesser - isobarer.
21. Ideell gassligning, oppfyllelsesbetingelser. Isoprosesser - isoterm.
22. Konseptet med en ideell gass. Clayperon-Mendeleev ligning. Isoprosesser – isokorer.
23. MKT. Konseptet med en ekte gass, sammenligne den med en ideell.
24. Termodynamikkens første lov, begrepet varmeoverføring.
25. Termodynamikkens første lov for en isokorisk prosess.
26. Termodynamikkens første lov for en isobar prosess.
27. Termodynamikkens første lov for en isoterm prosess.
28. Konsept indre energi ideell gass for isoprosesser.
29. Termodynamikkens andre lov. Dens anvendelse på sykliske prosesser ved å bruke eksemplet med en dampmaskin.
30. Termodynamikkens andre lov. Dens anvendelse på sykliske prosesser ved å bruke eksemplet med en forbrenningsmotor.
31. Konseptet med varmemotorer. Jetmotorer.
32. Konseptet med varmemotorer. Kjølemaskiner.
33. Termodynamikkens tredje lov.
34.Adiobate-prosess. Konseptet med varmekapasitet.

Gutter, vennligst hjelp meg med fysikkproblemer 8.14 Ved hvilken oscillasjonsfrekvens sender en radiosender ut elektromagnetiske bølger?

49 m lang? Hvilke bølger (lange, middels eller korte) tilhører disse bølgene?